Потеря - колебательная энергия
Cтраница 1
Потеря колебательной энергии также происходит при столкновениях. В отсутствие возмущений от близлежащих электронных уровней излучательное время жизни двухатомной молекулы слабо зависит от ее колебательной энергии. Процесс передачи колебательной энергии довольно сложен и сильно зависит от свойств сталкивающихся молекул. [1]
Приведенные формулы позволяют составить выражение потери колебательной энергии внутри двигателя, представленного совокупностью линейных четырехполюсников. Потери колебательной энергии внутри двигателя выражаются линейной функцией относительно импедансов его отдельных двигателей и узлов. На эти величины из конструктивных соображений накладываются ограничения. [2]
 |
Кривые потенциальной энергии О2. [3] |
В настоящее время трудно определить истинный механизм колебательной релаксации, так как потеря колебательной энергии может происходить как в одноквантовых, так и в многоквантовых переходах. Общепринято рассматривать потерю энергии как ступенчатый процесс. [4]
 |
Кривые потенциальной энергии О2. [5] |
Экспериментальная зависимость заселенности колебательных уровней от давления постороннего газа позволяет оценить вероятность потери колебательной энергии молекулой при столкновении. [6]
 |
Конструкция аку -.. [7] |
Эффективным способом борьбы с вибрациями следует считать применение вибродемпфирующих материалов, обладающих повышенными внутренними потерями колебательной энергии при их деформации и достаточно высокой упругостью. [8]
 |
Схема уровней энергии. [9] |
Что касается безызлуча-тельных процессов, то для большинства молекул внутренняя конверсия ( п1) из верхних возбужденных состояний как в системе синглетов, так и в системе триплетов происходит очень быстро - за время порядка 10 - 12с - и так же быстро идет сопутствующая ей потеря колебательной энергии. Внутреннюю конверсию ( п) с нижнего возбужденного синглета в основное состояние некоторые авторы считают несущественной для многих молекул. [10]
Допущение, что скорость дезактивации не зависит от внутренней энергии, является до некоторой степени грубым. Имеется экспериментальное доказательство, что скорость потери колебательной энергии молекулой 12 при столкновении примерно в 100 раз больше для высоко возбужденных состояний, чем для более низких энергетических состояний. Ельяшевич [4], Мотт и Массей [5] сделали приближенные квантово-механические расчеты, которые указывают, что при соударении с атомом потеря или приобретение кванта колебательной энергии гармоническим осциллятором пропорциональна энергии осциллятора. [11]
Допущение, что скорость дезактивации не зависит от внутренней энергии, является до некоторой степени грубым. Имеется экспериментальное доказательство, что скорость потери колебательной энергии молекулой 12 при столкновении примерно в 100 раз больше для высоко возбужденных состояний, чем для более низких энергетиг ческих состояний. Ельяшевич [4], Мотт и Массей [5] сделали приближенные квантово-механические расчеты, которые указывают, что при соударении с атомом потеря или приобретение кванта колебательной энергии гармоническим осциллятором пропорциональна энергии осциллятора. [12]
Более простым способом, имеющим качественный характер, является ощупывание поверхности колеблющегося объекта пальцами или щупом с демпфером, например пористой резиной. Прикосновение в области пучности колебаний приводит к более существенным потерям колебательной энергии и соответственно большему уменьшению амплитуды резонансных колебаний, чем в других зонах, особенно в узлах колебаний. [13]
Распространение ультразвуковой волны в твердой среде можно представить в виде упругой деформации отдельных участков среды. Вследствие внутреннего трения и теплопроводности эта деформация сопровождается потерей колебательной энергии, которая переходит в теплоту. Потери энергии в большей мере проявляются для продольных волн по сравнению с поперечными, так как распространение последних не связано с адиабатическими изменениями объема, при которых проявляются потери, обусловленные наличием теплопроводности. [14]
Дальнейшая передача энергии возможна, если возбужденная молекула находится в определенной упорядоченности с окружающими ее молекулами, например молекула в молекулярном кристалле. Когда кристалл содержит молекулы примесей, имеющих возбужденные состояния с энергией меньшей, чем у молекул кристалла, то экситон, локализованный на примесях, увеличивает энергию электронного и колебательного возбуждения примесей. При потере колебательной энергии экситон уже не имеет энергии, достаточной для возвращения к молекулам кристалла, и захватывается молекулами примеси. Если при этом примесь флуоресцирует, то спектр флуоресценции кристалла характерен для молекул примеси, но не для кристалла в целом. Такие процессы наблюдаются в твердых, активированных примесями сцинтилляторах. [15]
Страницы: 1 2