Поток - быстрый нейтрон
Cтраница 2
Как обычно, потребуем, чтобы потоки тепловых и быстрых нейтронов обращались в нуль на экстраполированных граничных поверхностях реактора; предполагается, что длина экстраполяции одна и та же для быстрой и тепловой групп. [16]
При работе реакторов и ускорителей образуются потоки тепловых и быстрых нейтронов. Мощные потоки нейтронов путем так называемой наведенной активности вызывают вторичные источники бета - и гамма-излучения, активизацию оборудования, воздуха, строительных конструкций. [17]
Для удаления высших порядков и ослабления потока быстрых нейтронов и у-лучей в падающем пучке применяют кристаллич. [19]
Вблизи внешних границ активной зоны плотность потока быстрых нейтронов примерно в 2 раза меньше, чем в центре зоны. [20]
Вычислить, во сколько раз ослабляется кадмием поток быстрых нейтронов. Сечение кадмия для быстрых нейтронов составляет около 7 барн. [21]
Поэтому нейтронные генераторы, с помощью которых получают потоки быстрых нейтронов, снабжают устройством пневматической доставки облученного образца к детектору. [22]
 |
Распределение температуры по радиусу ячеек, охлаждаемых газом ( а, водой ( б, водой при расположении твэлов между теплоносителем и кладкой ( в. [23] |
Распределение температуры по активной зоне реактора отражает распределение потока быстрых нейтронов. В центре реактора, где энерговыделение максимально, плбтность потока также максимальна и спадает от центра к периферии. По сечению ячейки по мере удаления от топлива в толщину графита энергетический спектр нейтронов меняется - быстрых нейтронов становится меньше, а число тепловых нейтронов увеличивается. Такого рода неоднородность - полей температуры и повреждающих нейтронов - является в конечном счете причиной возникновения в графите внутренних напряжений радиационного происхождения, которые, как будет показано ниже, и определяют целостность графитовых элементов кладки, ее работоспособность. [24]
Рассмотренный пример представляет модель задачи о восстановлении истинного спектра потока быстрых нейтронов, создаваемого еолоний-бериллиевым источником. [25]
Рассмотренный пример представляет модель задачи о восстановлении истинного спектра потока быстрых нейтронов, создаваемого полоний-бериллиевым источником. [26]
Мощность размножителя составляет 0 5 вт, максимальные значения плотности потока тепловых и быстрых нейтронов в центре активной зоны-соответственно 2 5 - 107 и 7 - Ю7 нейтрон. Нейтронный размножитель оснащен тремя вертикальными каналами диаметром 52 мм и одним горизонтальным каналом диаметром 51 мм, оборудованным пневмопочтой. Все экспериментальные каналы располагаются в зоне графитового отражателя. [27]
Пространственный ход этих функций, так же, как и для потока быстрых нейтронов, показан на рис. 8.206. Спад потока тепловых нейтронов в активной зоне и соответствующий пик в отражателе вызваны замедлением быстрых нейтронов в отражателе. Как видно из хода кривой, на границе активной зоны и отражателя имеет место положительный результирующий ток тепловых нейтронов из отражателя в активную зону. [28]
Последнее соотношение вытекает из того факта, что плотность замедления пропорциональна потоку быстрых нейтронов [ см. уравнение (6.6), связывающее эти величины ], а мы требуем, как обычно, чтобы поток нейтронов всех энергий удовлетворял нулевому условию на экстраполированной границе. [29]
Кривая показывает местные возмущения в тепловом потоке ( которым соответствуют небольшие максимумы потока быстрых нейтронов) в непосредственной близости от металлических блоков, изображенных в виде черных точек па решетке внизу. Поток нейтронов, конечно, имеет максимум в центре. [30]
Страницы: 1 2 3 4