Поток - плазма
Cтраница 3
В магнитоплазмодинамических генераторах поток квазинейтральной плазмы, двигаясь поперек магнитного поля В, совершает работу против тормозящей электромагнитной силы ( 1 / с) [ j В ], где j - плотность тока, индуцированного движением. [31]
СОЛНЕЧНЫЙ ВЕТЕР, поток плазмы солнечной короны, заполняющий Солнечную систему до расстояния - 100 а.е. от Солнца, где давление межзвездной среды уравновешивает динамич. [32]
Следующим условием возникновения потоков плазмы является наличие определенного расстояния, между электродами. Установлено ( Б р о ь, Л. К. С у ш к о в), что они возникают при межконтактном промежутке, равном 1 мм и более. Потоки плазмы, обладая высокой скоростью, достигающей 103 - 104 м / с, выносят значительное количество испарившихся частиц контактного материала, что увеличивает эрозию, а также влияет на восстанавливающуюся прочность дугового промежутка. Кроме того, потоки плазмы обладают более высокой температурой, чем окружающие их области ствола дуги, и имеют более высокую электрическую проводимость. [33]
Исследована задача ослабления потока плазмы при прохождении объема, содержащего пылевые частицы. На рис. 3 б изображено изменение плотности ионов в зависимости от расстояния до стенки. Нижняя диаграмма соответствует серии расчетов с постоянной плотностью пыли, но переменным радиусом пылинок. Там же изображена зависимость потока ионов от расстояния до стенки. [34]
Оптимальное сочетание теплосодержания потока плазмы, времени пребывания частиц в этом потоке и их скорости обеспечивает получение покрытий с высокими физико-механическими свойствами. [35]
 |
Вид радиального смещения. г ( У в цилиндрической геометрии для ( а обычной тиринг-неустойчивости, ( б тиринг-неустойчивости С 771 1 И ( в двойного тиринга ( Pritchett et al., 1980. [36] |
В) 2 вызывают поток плазмы, который может влиять на развитие тиринга. [37]
При продольном газовом дутье потоки плазмы затрудняют втягивание дуги во внутреннюю полость сопл, затягивая процесс гашения дуги. Поэтому более предпочтительны контактные материалы и дуго-гасящая среда, обеспечивающие более высокое значение граничных токов, при которых возникают потоки плазмы. Исследования показывают, что условия гашения дуги при продольном дутье в элегазе на латунных электродах существенно облегчаются по сравнению с медными, так как потоки плазмы на латуни исчезают при мгновенном значении тока / с 200 А, а на медных они существуют до / 80 А. [38]
Поверхности, помещенные в поток плазмы, разрушаются. [39]
Поперечное магнитное поле отклоняет потоки плазмы, как это показано на рис. 6 - 31, г. Прерывистый характер движения дуги здесь связан с потоками плазмы, изменение формы которых способствует образованию новых опорных пятен дуги. Движение дуги в продольном магнитном поле сопряжено с появлением двух потоков плазмы - анодного и катодного, вращающихся вокруг оси системы и завивающихся в спираль. В радиальном магнитном поле вращение дуги вокруг ее собственной оси связано с появлением потоков, внутри которых частицы плазмы движутся по спиралям. Оси этих спиралей совпадают с осью ствола дуги. С потоками плазмы приходится считаться при разработке дугогаситель-ных устройств. [40]
Поперечное магнитное поле отклоняет потоки плазмы, как это показано на рис. 6 - 26, г. Прерывистый характер движения дуги здесь связан с потоками плазмы, изменение формы которых способствует образованию новых опорных пятен дуги. Движение дуги в продольном магнитном поле сопряжено с появлением двух потоков плазмы - анодного и катодного, вращающихся вокруг оси системы и завивающихся в спираль. В радиальном магнитном поле вращение дуги вокруг ее собственной оси связано с появлением потоков, внутри которых частицы плазмы движутся по спиралям. Оси этих спиралей совпадают с осью ствола дуги. С потоками плазмы приходится считаться при разработке дугогасительных устройств. [41]
Генерируемые в электродуговых плазмотронах потоки плазмы турбулентны и характеризуются неоднородными распределениями осредненных значений т-ры и скорости. Радиальные градиенты т-ры могут достигать 5 - Ю4 К / мм, осевые-ок. [42]
Оценка эффективных сечений рассеяния потока плазмы пылевым слоем с заданным средним размером капель металла проведена для следующих параметров плазмы: температура электронов Те - 0 2 Ч - 1 0 эВ, плотность ионов 1010 см-3. Размеры частиц пыли составляют 10 - т - 100 мкм, а расстояние между пылинками d - l - т - 100 мкм. [43]
 |
Схема зарядного. [44] |
Порошковый материал нагревается в потоке плазмы, имеющей температуру до 8000 С и, расплавляясь, с большой скоростью наносится на окрашиваемую поверхность. Плазму получают при пропускании инертного газа ( аргона, гелия, азота) через вольтову дугу. Быстрый нагрев ( в течение нескольких секунд) и наличие инертного газа предотвращают разложение полимера. [45]
Страницы: 1 2 3 4