Cтраница 1
Поток электрического вектора через такую поверхность равен нулю. [1]
Таким образом, в отличие от потока электрического вектора Е поток магнитного вектора Н через произвольную замкнутую поверхность всегда равен нулю. [2]
Таким образом, в отличие от потока электрического вектора Е поток магнитного вектора Н через произвольную замкнутую поверхность всегда равен нулю. Основываясь на этом положении и на сравнении уравнения (53.2) с уравнением (3.6), нетрудно убедиться путем приведенных в § 10 рассуждений, что магнитные силовые линии ни в каких точках поля не могут ни начинаться, ни кончаться. [3]
Таким образом, в отличие от потока электрического вектора Е поток магнитного вектора Н через произвольную замкнутую поверхность всегда равен нулю. [4]
В произвольном электростатическом поле ( в вакууме) поток электрического вектора Е через произвольную замкнутую поверхность равен умноженной на 4л величине заряда, расположенного внутри этой поверхности. [5]
В произвольном электростатическом поле ( в вакууме) поток электрического вектора Е через произвольную замкнутую поверхность равен умноженной на 4тг величине заряда, расположенного внутри этой поверхности. [6]
В произвольном электростатическом поле ( в вакууме) поток электрического вектора Е через произвольную замкнутую поверхность равен умноженной на 4 тс величине заряда, расположенного внутри этой поверхности. [7]
Представление же о точечном заряде, расположенном на поверхности, поток электрического вектора через которую мы определяем, этому условию, очевидно, не удовлетворяет. [8]
Представление же о точечном заряде, расположенном на поверхности, поток электрического вектора через которую мы определяем, этому условию, очевидно, не удовлетворяет. [9]
Гаусса (3.6) к замкнутой поверхности S, проведенной в толще оболочки ( рис. 14): поток электрического вектора через эту поверхность, очевидно, равен нулю. При этом на внешней поверхности оболочки сосредоточивается заряд, равный ( по величине и знаку) заряду проводников, расположенных внутри оболочки. [10]
Заметим еще, что заряды проводников, расположенных внутри оболочки, индуцируют на ее внутренней поверхности заряд, равный им по величине и противоположный по знаку, в чем можно убедиться, применив теорему Гаусса (3.6) к замкнутой поверхности S, проведенной в толще оболочки ( рис. 14): поток электрического вектора через эту поверхность, очевидно, равен нулю. [11]
Стало быть, и потоки электрического вектора через Sx и 52 будут равны по величине, но противоположны по знаку и в сумме дадут нуль. [12]
Таким образом, частям поверхности 5t и 52 будут соответствовать углы QJ и Q, равные по величине и противоположные по знаку. Стало быть, и потоки электрического вектора через 5, и 52 будут равны по величине, но противоположны по знаку и в сумме дадут нуль. [13]
Согласно (4.5), в полости конденсатора поле внешнего цилиндра равно нулю. В том, что заряды единицы длины обкладок конденсатора равны по величине и противоположны по знаку, можно убедиться, применяя теорему Гаусса к замкнутой поверхности частью проходящей по толще внешнего металлического цилиндра, частью же ограниченной двумя параллельными сечениями, перпендикуляр-нщш к оси конденсатора. Поток электрического вектора через такую поверхность равен нулю. [14]
Согласно (4.5), в полости конденсатора поле внешнего цилиндра равно нулю. В том, что заряды единицы длины обкладок конденсатора равны по величине и противоположны по знаку, можно убедиться, применяя теорему Гаусса к замкнутой поверхности, частью проходящей по толще внешнего металлического цилиндра, частью же ограниченной двумя параллельными сечениями, перпендикулярными оси конденсатора. Поток электрического вектора через такую поверхность равен нулю. [15]