Поток - большая скорость
Cтраница 1
Поток большой скорости создается путем истечения газа из сопел ( направляющих лопаток) турбины. Протекая затем по криволинейным каналам, образуемым насаженными на ротор лопатками, таз приводит во вращение ротор турбины, а через него электрогенератор или какое-либо другое устройство. [1]
Образование потока большой скорости достигается за счет преобразования внутренней энергии газа на входе в канал в кинетическую энергию направленного движения. Для современных летательных аппаратов требуются очень большие значения силы тяги. Поэтому сопловые устройства таких аппаратов должны обеспечить потоки очень большой скорости. Как правило, газовая среда на входе в сопло нагрета до высокой температуры. [2]
В потоке большой скорости капли соударяются со взвешенными в газах частицами пыли ( тумана) и друг с другом, причем после уменьшения скорости потока в расширяющейся части трубы образуются капли диаметром 10 - 50 мкм, легко улавливаемые затем в центробежном каплеуловителе или электрофильтре. [3]
Для определения температуры потока большой скорости должен быть известен коэффициент восстановления гт термоприемников. [4]
При измерениях температуры в потоках большой скорости ( свыше 50 м / сек) необходимо считаться с эффектом торможения газа термометром, что сопровождается некоторым повышением температуры газа. Задача измерения сводится к выбору соответствующих конструктивных форм измерителя ( термопары), для которого известен коэффициент торможения. [5]
Для измерения температуры в потоках большой скорости пригодны лишь такие термометры, у которых коэффициент г постоянен. [6]
При обтекании твердого тела, введенного в поток большой скорости, полное Торможение газа может происходить при условии, что он набегает на тело в направлении, нормальном к его поверхности. В этом случае торможение происходит в форме процесса, для которого вязкостные силы являются неопределяющими, так как нормальная составляющая скорости будет обращаться на поверхности тела всегда в нуль, независимо от степени идеализации свойств среды. При таких условиях торможение представляет процесс адиабатического сжатия. В отдельных точках у поверхности тела торможение газа происходит под действием сил трения, и при этом не полное. [7]
Однако в задачах, связанных с конденсацией пара в конфузорных потоках больших скоростей, важная роль принадлежит пограничному слою. В § 3.2 отмечалось, что на участках турбулентного пограничного слоя, где температура пара ниже температуры торможения, скорости расширения меньше, чем в ядре потока, а турбулентные пульсации значительны, возможна конденсация при небольшом переохлаждении. [8]
Опыты со стабилизаторами пламени и дежурными пламенами показывают, что проблема стабилизации пламени в потоке большой скорости имеет двойственный характер. [9]
 |
Зависимость среднего значения величины ST / Sud 2a от числа Решюльдса, по Боллинджеру и Вильямсу. [10] |
В лаборатории исследования топ-лив Массачусетского технологического института было проведено много экспериментов по изучению распространения пламени в потоках большой скорости с целью определения влияния турбулентности на распространение пламени и выяснения условий устойчивости пламен. Пламена в этих опытах были ограничены стенками каналов, что представляло собой дополнительное усложнение условий развития пламени по сравнению с открытыми бунзенонскими пламенами, так как увеличение объема горячих продуктов сгорания приводит к возрастанию скорости потока и существенно изменяет распределение скоростей в зоне горения [ 6, 7, стр. [11]
Выводы, сделанные выше относительно уменьшения методических погрешностей, сохраняют свою силу и в случае измерения температуры в потоке большой скорости. [12]
В случае турбулентного пламени бунзеновского типа, стабилизированного при помощи кольцевого дежурного пламени, в потоке большой скорости было обнаружено, что с увеличением скорости потока нижняя часть пламени становится менее яркой. При дальнейшем увеличении скорости потока на боковой поверхности пламени появляются дыры, через которые горючая смесь может вытекать, не воспламеняясь. [13]
VIII мы будем рассматривать исключительно безвихревые стационарные течения невязкой жидкости, ограниченные неподвижными и свободными линиями тока, и учитывать только силы инерции. Мы будем считать, что эти течения описывают поведение струй жидкости в воздухе и каверн позади препятствий в потоке большой скорости, забывая ( временно), что реальные течения подвергаются также действию сил тяжести, поверхностного натяжения и вязкости. [14]
Книга посвящена проблемам движения двухфазных сред ( жидкостей) с большими скоростями, весьма актуальным в связи с развитием стационарной и транспортной энергетики, атомных электростанций и других областей физики и теплотехники. В книге последовательно изложены теоретические основы механики двухфазных сред, расчетные методы, дано решение задач о конденсации в потоках больших скоростей, о скорости звука в двухфазной среде. Кроме того, рассмотрены дозвуковые и сверхзвуковые течения влажного пара в квазиодномерной постановке задачи. [15]
Страницы: 1 2