Поток - смещение
Cтраница 3
 |
Дроссельный магнитный, усилитель с начальным подмагни-чиванием. [31] |
Обмотки смещения шсм соединены так, что если в одной паре сердечников входной управляющий поток и поток смещения складываются, то в другой паре сердечников эти потоки вычитаются. [32]
Так как в правых частях выражений для qlt q2, и q остается при этом по одному члену, то эти члены равны потокам смещения, линии которых заканчиваются на этих телах, так как эти потоки равны зарядам тел. Линии этих потоков идут только к третьему телу, так как не может существовать потоков смещения между телами, имеющими одинаковые потенциалы. Учитывая, что Ckp Cpk, приходим к заключению, что все члены в уравнении для qs также равны в этом случае соответствующим потокам смещения в картине поля. [33]
Однако в частных случаях, принятых выше для определения коэффициентов Ckk и Ckp - kp, имеет место полное соответствие между членами в уравнениях () и указанными выше потоками смещения. [34]
Из формулы (13.5) видно, что размерность потока смещения такая же, как и электрического заряда. Поэтому единицей потока смещения, как и заряда, служит кулон. [35]
Так как в правых частях выражений для qlt q2, и q остается при этом по одному члену, то эти члены равны потокам смещения, линии которых заканчиваются на этих телах, так как эти потоки равны зарядам тел. Линии этих потоков идут только к третьему телу, так как не может существовать потоков смещения между телами, имеющими одинаковые потенциалы. Учитывая, что Ckp Cpk, приходим к заключению, что все члены в уравнении для qs также равны в этом случае соответствующим потокам смещения в картине поля. [36]
 |
Слоистый конденсатор. [37] |
Граница раздела двух слоев изоляции этого конденсатора - плоскость, параллельная пластинам конденсатора. Но оба слоя имеют одинаковое сечение S, и их пронизывает один и тот же поток смещения Л о q, начинающийся в положительном заряде одной пластины и заканчивающийся в отрицательном заряде второй пластины. [38]
Простейшим по устройству является плоский конденсатор ( рис. 3 - 5), у которого обкладками ( электродами) служат две параллельные пластины. Поле плоского конденсатора равномерно, следовательно, во всех точках этого поля смещение одинаково, а поток смещения можно считать практически сосредоточенным в промежутке между пластинами. [39]
Но часто емкость установки настолько мала, что практического значения не имеет. Величина положительного и отрицательного зарядов в системе из двух проводников должна быть одинакова, так как в отрицательных зарядах одного проводника должны заканчиваться все линии потока смещения, исходящие из положительных зарядов другого проводника. [40]
В общем случае при произвольном соотношении между потенциалами тел члены в уравнениях (), содержащие частичные емкости, не соответствуют потокам электрического смещения в результирующей картине поля, линии которых идут от одного тела к другому. При этом сумма членов в правой части в каждом уравнении (), равная заряду тела, всегда равна сумме соответствующих потоков смещения, так как весь поток смещения, линии которого заканчиваются на данном теле, равен заряду этого тела. [41]
Поток вектора электрического смещения через внутреннюю часть поверхности равен нулю, так как внутри проводника Е, а значит и D, равно нулю. Вне проводника в непосредственной близости к нему напряженность поля Е направлена по нормали к поверхности. Следовательно, поток смещения через рассматриваемую поверхность равен DdS, где D - величина смещения в непосредственной близости к поверхности проводника. [42]
В § 2.2 были приведены примеры вычисления напряженности поля системы электрических зарядов способом суперпозиции полей. Теперь будет рассмотрен другой метод решения этой задачи, основанный на применении теоремы Остроградского-Гаусса. Установленная в § 3.3 связь между напряженностью поля и потенциалом [ см. формулу (3.17) 1 позволяет по известной напряженности поля определить разность потенциалов между любыми двумя точками этого поля. Согласно теореме Остроградского-Гаусса [ см. уравнение (2.28) ], поток смещения сквозь замкнутую поверхность цилиндра равен заряду adS, охватываемому этой поверхностью. [43]
Электрическое поле, для большей наглядности удобно представлять себе заполненным силовыми линиями. Это воображаемые кривые, по которым стремится двигаться в поле положительный заряд. Конечно, в поле можно провести бесконечно большое количество силовых линий. Мы условно считаем, что смещение D равно числу линий, проходящих через 1 м2 или 1 см2 поверхности, поставленной перпендикулярно к направлению действия сил поля. Следовательно, поток смещения через поверхность равен числу линий, пронизывающих эту поверхность. [44]
Страницы: 1 2 3