Cтраница 3
Выясним физический смысл вектора s, а именно покажем, что он определяет направление, в котором распространяется поток энергии излучения. [31]
В электровакуумных фотоэлектронных приборах используется явление фотоэлектронной эмиссии, которое заключается в том, что при облучении тела потоком энергии излучения ( поток света) оно может испускать во внешнюю среду электроны. В электровакуумных фотоэлектронных приборах ( фотоэлементах и фотоэлектронных умножителях) для этой цели служит фотокатод. [32]
Этот метод представляет собой метод статистических испытаний, основанный на проведении с помощью ЭВМ серии численных расчетов по исследованию вероятности прохождения через среду единичных потоков энергии излучения. При этом акты поглощения и отражения рассматриваются как случайные процессы, определяющие условия прохождения излучения в системах с различными оптико-геометрическими характеристиками. Таким образом, представляется возможным проследить судьбу отдельных пучков энергии в соответствии с принятым разделением системы на объемные и поверхностные зоны и радиационными характеристиками этих зон. [33]
Поток излучения или плотность потока излучения, измеренные не числом частиц, а переносимой энергией ( ватты и эрги в секунду или соответственно ватты на квадратный метр и эрги в секунду на квадратный сантиметр), измеряют поток энергии излучения и плотность потока энергии излучения, или его интенсивность. Обе эти величины и их единицы полностью совпадают с общими энергетическими единицами излучения. [34]
Поток излучения или плотность потока излучения, измеренные не числом частиц, а переносимой энергией ( ватты и эрги в секунду или соответственно ватты на квадратный метр и эрги в секунду на квадратный сантиметр), измеряют поток энергии излучения и плотность потока энергии излучения, или его интенсивность. Обе эти величины и их единицы полностью совпадают с общими энергетическими единицами излучения. [35]
Критерий IIj определяет соотношение между потоком результирующего излучения на ограничивающих поверхностях топки 7реэ и конвективным потоком теплоты 7Конв, переносимым газами в процессе их движения. Критерий Па контролирует соотношение между величиной ст. реа и потоком энергии излучения абсолютно черного тела при температуре факела Тф. Критерий П3, характеризующий оптическую толщину слоя топочной среды, представляет собой известное число Бугера. [36]
Для уменьшения работы выхода и повышения чувствительности фотоэлементов в области длинноволновых видимых и инфракрасных-излучений в современных фотоэлементах с внешним фотоэффектом применяются сложные катоды. Анод фотоэлемента с внешним фотоэффектом расположен внутри колбы на пути потока энергии излучения, направляемой на катод. Форма анода выбирается такой, чтобы экранирование им катода было минимальным. [37]
Общее решение системы (6.1) - (6.3) не удается получить и в классическом случае, когда эффекты излучения не учитываются. Трудности становятся еще большими при включении в эти уравнения давления и плотности энергии радиации, потока энергии излучения, изменения ионизации газа и др. Поэтому, в зависимости от характера поставленной задачи, система (6.1) - (6.3) обычно упрощается. Сейчас ее решение находят численными методами, о которых речь пойдет в гл. [38]
В технике ультравысоких ( УВЧ) и сверхвысоких ( СВЧ) частот измерение мощности является одним из основных видов измерений Плотности потоков энергии излучения можно измерять с помощью приборов МЗ 1, МЗ-2, радар-тесторов ГК 4 - 14, ГК 4 - 3 А. [39]
Наряду с интенсивностью рассеянного света часто используется величина эффективного сечения рассеяния. Эффективное сечение рассеяния а представляет собой отношение количества энергии, испускаемой рассеивающей системой в данном направлении в единицу времени, к плотности потока энергии излучения, падающего на систему. Эффективное сечение рассеяния имеет размерность площади, чем и объясняется название этой величины. [40]
С ростом температуры газа дискретные линии или полосы излучения, находящиеся в области коротких длин волн, дают более существенный вклад в энергию излучения, так как максимум кривой распределения черного тела при этом смещается в область коротких длин волн. При температурах, представляющих интерес в связи с исследованиями равновесной лучистой теплопередачи в камерах сгорания, только переходы, соответствующие инфракрасным колебательно-вращательным полосам, дают значительные вклады в наблюдаемый поток энергии излучения. [41]
Прежде чем рассматривать этот закон, необходимо ввести понятия ис-пускательной и поглощательной способностей тела. Иными словами, сКР есть плотность потока энергии излучения в указанном интервале частот. [42]
Рассмотрим случай, когда кроме излучения нет никаких других механизмов переноса тепла в среде. Среда, кроме того, не имеет источников ( или стоков) тепла. Таким образом, условием лучистого равновесия является постоянство потока энергии излучения Jq по всему объему: каждый элемент излучает столько же энергии, сколько он поглощает. [43]
Таким образом, процесс преобразования энергии излучения в люминофоре идет по всем законам термодинамики с деградацией энергии и ростом энтропии. Никакой концентрацией энергии здесь и не пахнет. Нетрудно видеть также, что процесс в люминофоре аналогичен в определенной степени, как указано в [2.10], тому, который протекает в тепловом насосе; разница состоит в том, что поток теплоты трансформируется в поток энергии излучения. [44]
Алгоритм решения системы (2.2) - (2.9) основан на принципах расщепления по физическим процессам и линеаризации. Решение системы линеаризованных разностных уравнений проведено методом раздельных прогонок с организацией совокупности итерационных процессов по нелинейности. Спектр излучения рассчитывается в многогрупповом приближении. В каждой группе при заданных значениях плотности и температуры решается уравнение переноса (2.2) и определяются групповые коэффициенты квазидиффузии Dp и граничного условия Ср. Затем для каждого спектрального интервала ( группы) решаются уравнения квазидиффузии (2.4), (2.5) и определяются групповые значения плотности Up и потока Wp энергии излучения. Уравнения (2.2), (2.4), (2.5) объединены в одном итерационном процессе, после окончания которого полученные групповые функции плотности и потока излучения приближенно описывают спектр излучения, эти функции в последующем используются для усреднения уравнений квазидиффузии по всему спектру. [45]