Cтраница 2
В результате математического исследования распространения плоской электромагнитной волны будет получен ряд выводов: вывод выражения для скорости распространения волн, доказательство, что плоская волна, излучаемая радиостанцией, поляризована; вывод выражения для мощности потока энергии волны. [16]
Каждый прибор измеряет лишь некоторое среднее значение величины по малому промежутку времени, называемому временем разрешения. Результат измерения потока энергии волн в эксперименте зависит от времени разрешения прибора. [17]
ВОЛНОВОЙ ВЕКТОР, вектор k, направление к-рого совпадает с направлением распространения бегущей волны. В изотропных средах вдоль k направлены групповая скорость и поток энергии волны. В квантовой механике состояние свободной частицы также характеризуется опре-дел. [18]
С проблемой структуры зоны прогрева перед вязким скачком тесно связан вопрос о том, может ли ударная волна стать изотермической, если часть лучистой энергии уходит из-за вязкого скачка в виде Ц - квантов. Изотер-мичность ударной волны осуществляется при условии, что весь поток энергии волны, равный гидродинамическому, теряется необратимо. Таким образом, если Ьс-кванты и поглощаются в зоне прогрева, то они должны быть трансформированы в кванты других частот и излучены раньше, чем через данный фиксированный объем пройдет ударный фронт. Расчет, однако, показывает, что при движении ударной волны умеренной интенсивности в неионизованной атмосфере картина будет как раз обратной. [19]
ВОЛНОВОЙ ВЕКТОР, вектор k, направление к-рого совпадает с направлением распространения бегущей волны. В изотропных средах вдоль k направлены групповая скорость и поток энергии волны. В квантовой механике состояние свободной частицы также характеризуется опре-дел. [20]
О В каких случаях векторы электрического смещения и напряженности лектрического поля долны в анизотропной среде совпадают. Почему общей случае в анизотропной среде нормаль к поверхности волнового фронта не совпадает с направлением потока энергии волны. [21]
Графики показывают, что амплитуда отраженной волны искажения достигает максимума при угле падения около 48 и это максимальное значение больше амплитуды падающей волны. Амплитуда отраженной волны расширения достигает минимума при угле падения около 65; при касательном падении отраженных волн искажения нет, а Л2 / Лг снова становится равным единице. Надо заметить, что поток энергии волны искажения меньше, чем поток энергии волны расширения при той же амплитуде перемещения ( отношение потоков энергии равно с / с -), и что вместе с тем, так как волна искажения отражается с меньшим углом, чем угол падения волны расширения, ширина отраженного луча волны искажения больше ширины падающего луча волн расширения и, следовательно, плотность энергии будет этим уменьшаться. [22]
Обе излучаемые вращающимся электроном волны поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях, они не интерферируют, и поэтому их можно рассматривать отдельно. Среднее по времени значение плотности потока энергии волны на расстоянии г от атома дается формулой (14.10) ( стр. [23]
Графики показывают, что амплитуда отраженной волны искажения достигает максимума при угле падения около 48 и это максимальное значение больше амплитуды падающей волны. Амплитуда отраженной волны расширения достигает минимума при угле падения около 65; при касательном падении отраженных волн искажения нет, а Л2 / Лг снова становится равным единице. Надо заметить, что поток энергии волны искажения меньше, чем поток энергии волны расширения при той же амплитуде перемещения ( отношение потоков энергии равно с / с -), и что вместе с тем, так как волна искажения отражается с меньшим углом, чем угол падения волны расширения, ширина отраженного луча волны искажения больше ширины падающего луча волн расширения и, следовательно, плотность энергии будет этим уменьшаться. [24]
Этот процесс схематически изображен на фиг. Показано поперечное сечение впадины, образовавшейся при схлопывании пузырька в точке GI на расстоянии X от поверхности. Предположим, что через некоторое время в точке С %, расположенной прямо над точкой d, но на вдвое большем расстоянии от поверхности схлопнется пузырек, обладающий такой же энергией. В предположении, что поток энергии волны давления, распространяющейся от этого центра схлопывания, ослабевает пропорционально 1 / R2, поток энергии, переданной поверхности из точки С2, будет в 4 раза меньше потока энергии, переданной из точки Ci, и может не вызывать остаточную деформацию. Однако в уже существующую впадину попадает волна давления, заключенная внутри сферического сегмента, стягивающего пространственный угол 2, которая по своеобразному волноводу направляется вниз, уменьшаясь в диаметре по мере приближения ко дну впадины. Ее интенсивность при этом возрастает. [25]
При увеличении промежутка времени усреднения кривая, изображенная на рис. 55, сглаживается: бысота пиков уменьшается, и резкие изменения ослабляются. При приближении времени усреднения к то сплошная кривая приближается к-пунктирной. При временах усреднения порядка TO изменения плотности потока энергии волн полностью исчезают. TO, a to является масштабом флуктуации. Дальнейшее увеличение промежутки времени усреднения не изменяет среднего значения. Таким образом, время т0 является характерным временем для рассматриваемого процесса. [26]
В 1893 г, были узаконены международные электр. Ватт равен средней мощности, при к-рой за время 1 с совершается работа 1 Дж. Вт 1 ( Г12 ТВт 10 ГВт 1СГ МВт 1СГ3 кВт 103 мВт 10 мкВт 10 нВт 10 пВт; 2) по ф-ле V.2.23 ( разд. Q 1 Дж, t 1 с имеем Ф 1 Вт, Ватт равен тепловому потоку, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен потоку звуковой энергии, при к-ром через произвольное сечение проходит 1 Дж звуковой энергии за 1 с, или иначе, ватт равен потоку звуковой энергии, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен потоку энергии волн, при к-ром через произвольную поверхность проходит 1 Дж энергии волн за 1 с, или иначе, ватт равен потоку энергии волн, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен активной мощности электр. [27]
В 1893 г, были узаконены международные электр. Ватт равен средней мощности, при к-рой за время 1 с совершается работа 1 Дж. Вт 1 ( Г12 ТВт 10 ГВт 1СГ МВт 1СГ3 кВт 103 мВт 10 мкВт 10 нВт 10 пВт; 2) по ф-ле V.2.23 ( разд. Q 1 Дж, t 1 с имеем Ф 1 Вт, Ватт равен тепловому потоку, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен потоку звуковой энергии, при к-ром через произвольное сечение проходит 1 Дж звуковой энергии за 1 с, или иначе, ватт равен потоку звуковой энергии, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен потоку энергии волн, при к-ром через произвольную поверхность проходит 1 Дж энергии волн за 1 с, или иначе, ватт равен потоку энергии волн, эквивалентному механической мощности в 1 Вт. Ватт равен активной мощности электр. [28]