Поток - электромагнитная энергия
Cтраница 1
 |
Втекание энергии внутри провода с током. [1] |
Поток электромагнитной энергии, вошедший внутрь провода, равен количеству тепла, выделенного по закону Джоуля-Ленца. [2]
Поток электромагнитной энергии, проходящей через поверхность поля, превосходит сумму энергии Джоуля и приращения электромагнитной энергии поля на положительную величину. [3]
Вычислим поток электромагнитной энергии сквозь поверхность s отрезка проводника. [4]
Плотность потока электромагнитной энергии в луче лазера при мощности его в 1 МВт достигает 108 Вт / см2 и более, однако, судя по экспериментальным данным [99], это не приведет к заметному улучшению показателей СЭГ. Вероятно, здесь нужны новые эксперименты, поскольку концентрации энергии в опытах и в луче лазера несоизмеримы. [5]
Если измерять потоки электромагнитной энергии ( в случае световых волн измеряется поток световой энергии или освещенность какой-либо поверхности), то надо учесть инерционность измерительной аппаратуры, которая обычно довольно велика. [6]
Средняя мощность потока электромагнитной энергии, передаваемой внутрь провода сквозь его поверхность и выделяющейся в проводе в форме тепла, равна Р Scpu /, где Scp - среднее за период значение вектора Пойнтинга на поверхности провода, и 2nR - периметр сечения провода им / - поверхность провода, сквозь которую проникает электромагнитная волна. [7]
Средняя мощность потока электромагнитной энергии, передаваемой внутрь провода сквозь его поверхность и выделяющейся в проводе в виде теплоты, равна Р Scpul, где 5ср - среднее за период значение вектора Пойнтинга на поверхности провода; и - 2nR - периметр сечения провода и ul - поверхность провода, сквозь которую проникает электромагнитная волна. [8]
Средняя мощность потока электромагнитной энергии, передаваемой внутрь провода сквозь его поверхность и выделяющейся в проводе в форме тепла, равна Р - S - ul, где Scp - среднее за период значение вектора Пойнтинпа на поверхности провода, и - 2nR - периметр сечения провода и и / - поверхность провода, сквозь которую проникает электромагнитная волна. [9]
 |
Зависимость параметра т от f при постоянных значениях е и глубины проникновения б - d от удельного сопротивления среды. [10] |
Вектор плотности потока электромагнитной энергии плоской волны определяется как S EXH, где векторы Е и Н имеют действительные значения. [11]
Таким образом, поток электромагнитной энергии направлен в сторону распространения волны. [12]
ЕН ] - поток электромагнитной энергии, проходящий через единичную поверхность в 1 сек. [13]
Утверждение, что поток электромагнитной энергии не попадает во вторую среду, полностью отражаясь от границы раздела, нельзя считать точным. Покажем, что при полном внутреннем отражении ( ф Фпред) в второй среде появляется электромагнитная волна, распространяющаяся вдоль границы раздела. [14]
Вектор Пойнтинга характеризует поток электромагнитной энергии, а последнее уравнение выражает следующее фундаментальное обстоятельство: изменение электромагнитной энергии внутри какого-либо объема сопровождается вытеканием или втеканием в этот объем эквивалентного количества энергии. [15]
Страницы: 1 2 3 4