Поток - горючее
Cтраница 1
Поток горючего в нормальном пламени, движущемся по стехиометрической смеси, очевидно, есть Qfc р UHSZS где uns - скорость нормального распространения пламени в стехиометрической смеси. [1]
Поэтому поток горючего к фронту пламени Qf легко оценивается из решения задачи в предположении о бесконечной скорости реакции, т.е. Qf ( I - zs) - l pD bz / bn, где п - нормаль к зоне реакции. Этот поток играет решающую роль в теории, так как в работе Зельдовича [1949] установлено, что устойчивое горение возможно лишь, если QfQf, где Qfc по порядку совпадает с потоком горючего в нормальном фронте пламени. Напомним, что таким фронтом называется плоская зона реакции, распространяющаяся по неподвижной смеси горючего и окислителя. От диффузионного этот фронт отличается тем, что оба горючих компонента находятся по одну сторону зоны реакции. [2]
Легко показать, что на рассматриваемой поверхности потоки горючего и окислителя находятся в стехиометрическом соотношении. Таким образом, определение характеристик диффузионного факела сводится к описанию поля концентрации инертной примеси. [3]
 |
Схема устройства внутрисоплового смешения газов.| Схема устройства для внешнего смешения газов. [4] |
Внешнее смешение газов ( рис. 16) основано на принципе смешивания потоков горючего и окислителя уже за срезом сопла мундштука горелки. Применяют его в горелках, к которым предъявляют особые условия безопасности эксплуатации, постоянства состава га -: зевой смеси при длительной непрерывной работе но когда допускаются пониженные, требования к полноте перемешивания и сгорания газов. [5]
Условие ( а) определяет местонахождение фронта пламени как поверхности, к которой потоки горючего и окислителя подходят в сте-хиометрическом отношении. [6]
 |
Амплитудные и фазовые, стики. [7] |
Вместо регулирования скорости первичного двигателя с помощью изменения движущего момента ( за счет изменения потока горючего или его эквивалента) скорость можно регулировать, изменяя нагрузочный момент. Так, можно использовать член L в уравнении ( 18 - 15) вместо члена z для регулирования скорости двигателя. Это сделано, например, в устройствах авиационных пропеллеров. [8]
В установившихся процессах горения, протекающих в печах и топочных камерах, имеет место непрерывность потока горючего и окислителя, подводимых к очагу горения. [9]
На рис. 7.4, а изображено такое пламя, полученное при соударении вертикальных струй окислителя и горючего; направление потоков горючего и окислителя показано стрелками. Несимметричная форма зоны свечения обусловлена действием силы тяжести. [10]
Другое упрощение указано в работе Зельдовича [1949], в которой установлено, что процесс диффузионного горения является устойчивым, если поток горючего Qf к фронту пламени меньше некоторого критического значения Q / c, a Qfc по порядку совпадает с потоком горючего к нормальному фронту пламени, распространяющемуся по стехиометрической смеси. [11]
Чем длиннее путь газов, тем больнвд должна быть их скорость на выходе из влета как в целях удлинения области перемешивания потоков горючего и воздуха ( удлинение факела), так и в целях повышения дальнобойности струи газов. [12]
Сопоставление результатов, полученных при анализе начального и заключительного участков смешения и горения, показывает, что при z0 1 по мере роста t ( или с увеличением расстояния от точки слияния потоков горючего и окислителя) происходит постепенный переход от первого ко второму режиму горения. Подробный анализ того, где осуществляется такой переход, пока не выполнен. [13]
Поскольку расход горючего никак не зависит от состояния колебательной системы, и поскольку влияние запаздывания здесь не рассматривается, отличное от нуля возмущение теплоподвода Q может возникнуть лишь в результате возмущения полноты сгорания введенного в поток горючего. Опыты говорят о том, что полнота сгорания мало зависит от давления среды, если это давление незначительно отклоняется от нормального. При горении смеси в открытой трубе давление действительно колеблется сравнительно слабо ( на доли атмосферы), поэтому будем ниже пренебрегать влиянием давления на полноту сгорания. Скорость течения является более существенным параметром. Нередко увеличение скорости потока после превышения ею некоторой величины приводит к заметному снижению полноты сгорания. В пределе, при значительном увеличении скорости течения может произойти так называемый срыв пламени - полное прекращение горения. [14]
Другое упрощение указано в работе Зельдовича [1949], в которой установлено, что процесс диффузионного горения является устойчивым, если поток горючего Qf к фронту пламени меньше некоторого критического значения Q / c, a Qfc по порядку совпадает с потоком горючего к нормальному фронту пламени, распространяющемуся по стехиометрической смеси. [15]
Страницы: 1 2