Неограниченный поток

Cтраница 2

Прямая соответствует гипотезе Прандтля для неограниченного потока вблизи плоскости. [16]

Профили скоростей, температур и концентраций в ламинарной пленке, рассчитанные по уравнению. [17]

Полученные выше формулы относятся к неограниченным потокам. [18]

Рассмотрим еще задачу обтекания тела неограниченным потоком с заданной скоростью на бесконечности. [19]

В отличие от обтекания плиты неограниченным потоком с неизменной скоростью & УСО, при течении жидкости в каналах скоростное поле формируется по мере перемещения жидкости от начального сечения канала. При этом на формировании скоростного поля сказывается теплообмен, который неизбежно влияет на силу трения потока в пристенном слое. Длина участка канала, на котором стабилизируется скоростное поле в поперечном сечении потока, измеряется десятками и доходит до 100 поперечных размеров канала. Поэтому в расчете конвективного теплообмена в трубах наряду со средними значениями коэффициента теплоотдачи важно знать и локальные его величины. [20]

В качестве стандартного принимается обтекание неограниченным потоком жидкости с постоянными физическими свойствами плоской, непроницаемой и гладкой пластины при скоростях, существенно меньших звуковых. [21]

Левич и Мейман ограничиваются частным случаем неограниченного потока вдоль плоской пластинки и реакции первого порядка. Авторы не довели, однако, свой расчет до чисел, так что сопоставление его с приближенными методами требует еще большой вычислительной работы. Приводимые ими разложения в ряды пригодны лишь в непосредственной близости от кинетической или диффузионной области, где результаты расчета тривиальны. [22]

Таким образом, внешнее обтекание тела неограниченным потоком жидкости существенно отличается от течения в замкнутых каналах ( труба), в частности, тем, что на теле достаточной протяженности возможно существование в различных его областях как ламинарного, так и переходного и развитого турбулентного течений. [23]

Таким образом, внешнее обтекание тела неограниченным потоком жидкости существенно отличается от течения в замкнутых каналах ( трубах), в частности тем, что на теле достаточной протяженности возможно существование в различных его областях как ламинарного, так и переходного и развитого турбулентного течений. [24]

За пределами теплового пограничного слоя, в неограниченном потоке, температура однородна, и там явление переноса тепла не возникает. Все тепло, передаваемое сквозь стенку окружающей среде ( для определенности принимаем, что Тст Гср) сносится вниз по течению тепловым пограничным слоем, который непрерывно вовлекает в сферу своего действия невозмущенные теплообменом жидкие частички из внешней области. Если движение внутри теплового пограничного слоя ламинарно, то, вообще говоря, эффекты молекулярного переноса тепла ( теплопроводность) и конвекции тепла являются соизмеримыми друг с другом. Напротив, вблизи стенки все более решающую роль получает теплопроводность, и именно в направлении нормали к стенке, в пределе же, при у - - 0, конвективный перенос тепла полностью отпадает. [25]

За пределами теплового пограничного слоя, в неограниченном потоке, температура однородна, и там явление переноса тепла не возникает. Все тепло, передаваемое сквозь стенку окружающей среде ( для определенности принимаем, что Гст Гср) сносится вниз по течению тепловым пограничным слоем, который непрерывно вовлекает в сферу своего действия невозмущенные теплообменом жидкие частички из внешней области. Если движение внутри теплового пограничного слоя ламинарно, то, вообще говоря, эффекты молекулярного переноса тепла ( теплопроводность) и конвекции тепла являются соизмеримыми друг с другом. Напротив, вблизи стенки все более решающую роль получает теплопроводность, и именно в направлении нормали к стенке, в пределе же, при у - О, конвективный перенос тепла полностью отпадает. [26]

Значения, приведенные в табл. 5.2, соответствуют неограниченному потоку обтекающей жидкости. При сравнении их с экспериментальными данными, полученными в лабораторных условиях, необходимо вводить поправки на влияние стенок, так как рабочая часть трубы всегда имеет конечную ширину. Вследствие влияния стенок в закрытых рабочих частях измеренные значения коэффициентов сил сопротивления для данного тела получаются заниженными, а длины каверн - завышенными по сравнению с их значениями при том же параметре / С в неограниченном потоке жидкости. Увеличение длины каверны может быть очень большим. Более того, для ограниченных струй существует коэффициент загромождения, который определяет нижний предел параметра / С Зильберман [74] получил экспериментальные данные для двумерных тел в гидродинамической трубе со свободной струей и сопоставил их с теоретическими значениями. Для свободной струи проблема загромождения отсутствует, так что эксперименты можно проводить при весьма малых, даже нулевых, значениях параметра К. Однако свободные границы струи все же оказывают небольшое влияние на сопротивление тела и длину каверны в сторону некоторого их уменьшения. Зильберман установил, что поправки при пересчете измеренных значений сил в свободной струе на случай неограниченного потока жидкости пренебрежимо малы, за исключением очень малых значений К, когда измеренные значения коэффициентов оказываются меньше, чем в неограниченном потоке. [27]

Здесь D - диаметр сферы, на которую натекает неограниченный поток. [28]

Этот вывод основывается на особенностях формирования баланса подземных вод неограниченного потока. Для него характерно уравновешивание притока вод оттоком их в горизонтальном направлении. Повышение уровня воды в таком потоке вызывается инфильтрацией осадков сверху или перетеканием. Но под влиянием перетекания вод уровни нижнего горизонта должны изменяться во времени. [29]

Решения, получаемые в задачах непрерывного потенциального обтекания тел неограниченным потоком несжимаемой идеальной жидкости, удовлетворяют и полной системе уравнений Навье - Стокса, но не удовлетворяют условиям прилипания жидкости на поверхности тела. При больших значениях числа Рейнольдса слой жидкости вблизи поверХЕюсти тела, в к-ром существенно проявляется действие вязкости и благодаря наличию к-рого удается удовлетворить условию прилипания вязкой жидкости к поверхности, имеет небольшую толщину. В уравнениях Прандтля давление не изменяется по нормали к обтекаемой поверхности, а изменение давления вдоль поверхности определяется течением идеальной жидкости вне пограничного слоя. [30]

Страницы: 1 2 3 4