Cтраница 1
Бюттикер ( Buttiker, 1986) рассмотрел обобщенный n - терминальный кондактанс типа Ландауэра и подтвердил существование правильных онсагеровских симметрии. [1]
В важном случае, когда все 7 малы ( 7 С 1), 1 Ri - 2 и разность между G и Gc тоже мала. Это должно быть справедливо при больших yV L, когда G С e2N / h или когда длина образца L I. Обобщение на конечные температуры было проведено Бюттикером ( Buttiker, 1985a b и персональное сообщение) и Сиваном и Имри ( Sivan and Imry, 1986 и неопубликованные результаты), которые обсуждали также термоэлектрический транспорт. [2]
В следующем подпункте мы рассмотрим обобщение Бюттикером двухтерминального случая на четырехтерминальный с упором на соотношения взаимности он-сагеровского типа. Остальная часть главы будет посвящена приложениям. [3]
Это может включать переходы электронов из каналов, в которых электроны движутся направо, в каналы, в которых они движутся налево. Отметим, что этот эффект ( который должен быть устранен в концептуально правильном эксперименте, но может существовать в конкретной экспериментальной системе) дает вклад в межканальное уравновешивание. В общем случае, такие эффекты существуют в 4-терминальном обобщении Бюттикер ( Buttiker, 1986b), которое, как станет ясно позднее, не требует слабости взаимодействия с термостатом. Тот факт, что обычно несущественные детали процесса измерения могут так сильно влиять на результаты, является интересным и неустранимым свойством мезоскопических систем. [4]
Эта матрица сингулярна - ее детерминант равен нулю. Это следует из того, что вектор с четырьмя равными л-компонентами является собственным вектором G с нулевым собственным значением - отсутствие токов в равновесии. Из этого следует, что сумма элементов каждой строки G равна нулю. Физически условие сохранения заряда требует, чтобы сумма всех четырех компонент вектора / обращалась в нуль. Математически это следует из унитарности, так как сумма всех элементов в столбце G равна нулю. Поэтому разрешены только векторы /, сумма всех компонент которых равна нулю. Так как симметрия обращения времени дает (5.23), то система уравнений тождественна системе уравнений классического 4-зондного проводника. Тот факт, что сами G1CJ могут включать в себя когерентные эффекты, является несущественным до тех пор, пока рассматриваются только симметрии. Бюттикер ( Buttiker, 1986), следуя формулировке Казимир, подтвердил, что симметрии Онсагер справедливы, как это и должно быть в согласии с вышесказанным. Было также доказано, что четырех - или, в общем случае, n - терминальная формулировка оказывается очень полезной во многих ситуациях. [5]