Замена - поле
Cтраница 1
Замена поля на пробелы программой игнорируется. При необходимости такой замены поле должно быть удалено с помощью команды УДАЛИТЬ. [1]
Замена поля шарообразного тела полем материальной точна воз-мошна для всех сил, убывающих обратно пропорционально квадрат / расстояний, в том числе и для электрических сил, действующих по закону Кулона. [2]
Замена поля мгновенных скоростей на поле осредненных скоростей дает возможность применить для турбулентного потока понятие элементарной струйки и разделение на неустановившееся и установившееся движение. [4]
Замена поля шарообразного тела полем материальной точки воз-мошна для всех сил, убывающих обратно пропорционально квадрату расстояний, в том числе и для электрических сил, действующих по закону Нулона. [5]
Подыскание функциональной зависимости, правильно отражающей замену поля, является основной трудностью. [6]
Определение функциональной зависимости, правильно отражающей замену поля, является основной трудностью. [7]
Подыскание функциональной зависимости, правильно отражающей замену поля, является основной трудностью; вообще говоря, оно возможно лишь в отдельных случаях. [8]
Следствия, вытекающие из формулы Лоренц - Л орентца, будут рассмотрены в § 29, пока же мы отметим еще раз, что ее вывод основан на ряде допущений и пренебрежений. В частности, при замене поля отдельной молекулы или атома диэлектрика полем эквивалентного диполя [ формула (28.5) ] вовсе не было учтено, что эта замена законна лишь на расстояниях, значительно превышающих размеры атома ( см. § 20), тогда как в твердых и жидких диэлектриках расстояния между смежными атомами сравнимы с размерами этих атомов. [9]
Следствия, вытекающие из формулы Лоренц-Лорентца, будут рассмотрены в § 29, пока же мы отметим еще раз, что ее вывод основан на ряде допущений и пренебрежений. В частности, при замене поля отдельной молекулы или атома диэлектрика полем эквивалентного диполя [ формула (28.5) ] вовсе не было учтено, что эта замена законна лишь на расстояниях, значительно превышающих размеры атома ( см. § 20), тогда как в твердых и жидких диэлектриках расстояния между смежными атомами сравнимы с размерами этих атомов. [10]
Вывод формулы Лорентца основан на ряде допущений. В частности, при замене поля отдельной молекулы или атома диэлектрика полем эквивалентного диполя не учитывается, что эта замена законна лишь при расстояниях, значительно превышающих размеры атома, тогда как в твердых и жидких диэлектриках расстояния между смежными атомами соизмеримы с размерами этих атомов. [11]
Следствия, вытекающие из формулы Лоренц - Лоренца, будут рассмотрены в § 29, пока же мы отметим еще раз, что ее вывод основан на ряде допущений и пренебрежений. В частности, при замене поля отдельной молекулы или атома диэлектрика полем эквивалентного диполя [ формула (28.5) ] вовсе не было учтено, что эта замена законна лишь на расстояниях, значительно превышающих размеры атома ( см. § 20), тогда как в твердых и жидких диэлектриках расстояния между смежными атомами сравнимы с размерами этих атомов. [12]
Вывод формулы Лорентца основан на ряде допущений. В частности, при замене поля отдельной молекулы или атома диэлектрика полем эквивалентного диполя не учитывается, что эта замена законна лишь при расстояниях, значительно превышающих размеры атома, тогда как в твердых и жидких диэлектриках расстояния между смежными атомами соизмеримы с размерами этих атомов. [13]
Наиболее простой способ - борновское приближение ( замена неизвестного поля во вставке полем падающей волны Е1 в пустом волноводе) - здесь неприменим, так как на величину е не наложено никаких ограничений ( например, е - 1 § с 1; ср. Мы воспользуемся следующим приемом: подставим в подынтегральное выражение поле падающей волны с учетом фазового набега волны вдоль прямых, параллельных продольной оси волновода, в призме, образованной скошенной границей диэлектрика и плоскостью идеально установленной границы диэлектрика. В квазиоптике такой подход широко используется и получил название метода фазовой коррекции. [14]
Сечение образования пары может быть определено с помощью метода эквивалентных фотонов по известному уже нам сечению образования пары фотоном на ядре. Замена поля одной из частиц ( скажем, первой) спектром эквивалентных фотонов означает, что в диаграммах ( 100 2) линии qW рассматриваются как линии реальных фотонов. [15]
Страницы: 1 2