Cтраница 2
Покажем, как обобщить полученные выше соотношения на случай движения с тангенциальной ( радиальной) составляющей скорости. Рассмотрим одномерный поток газа с параметрами торможения р и Т и абсолютной скоростью w, составляющей угол а с осью течения. [16]
Наличие резкой границы между набухшей и ненабухшей областями приводит к тому, что процесс набухания становится неизотропным. Такой приблизительно одномерный поток диффундирующего вещества вызывает частичную ориентацию полимерных цепей в направлении оси потока. Со временем толщина ненабухшего слоя уменьшается, напряжения сжатия в набухших слоях также снижаются, набухание становится более равномерным. Когда весь полимерный образец будет вовлечен в процесс, набухание может стать изотропным и сопровождаться быстрым возрастанием степени набухания и геометрических размеров образца. Напряженное состояние образца становится более однородным, напряжения резко уменьшаются. [17]
Он существенно замедляется в проходит главным образом в направлении наименьшего сопротивления, т.е. па ллельнооси диф-фузионногс потока. Такой приблизительно одномерный поток диффундирующего вещества - вызывает частичную ориентацию полимерных цепей в напрпвлении потока. Со временем толщина ненабух-шего слоя такжо снижается, небухоние становится более равномерным. Когда весь полимерный образец будет вовлечен в процесс, набухание может стать изотропным и сопровождаться быстрым возрастанием степени набухания п геометрических размеров образца. Напряженное состояние образца становится более однородным, напряжения резко уменьшаются. [18]
Можно исследовать одномерный поток сжимаемой жидкости с изменением площади, трением и теплообменом одновременно, но это исследование запутанное и трудоемкое. Изучая отдельно влияние каждого из этих параметров на поток, можно получить ясное представление об их совместном воздействии на поток. [19]
Некоторые математические модели гидродинамической структуры потоков в аппаратах, рассмотренные ниже ( см. гл. Для примера рассмотрим одномерный поток сплошной фазы в технологическом аппарате цилиндрической формы, в котором происходит продольное ( координата х) и радиальное ( координата х2) перемешивания вещества. [20]
Рассматривается частный случай стационарного вертикального движения идеальной жидкости. Это означает, что одномерный поток при установившемся течении не совершает работу против отсутствующих в идеальной жидкости сил трения. [21]
В первом приближении линейная задача парафинизации коллектора ставится следующим образом. Через однородную пористую среду при постоянной температуре фильтруется одномерный поток устойчивой нефтепарафиновой суспензии с некоторой переменной по расстоянию равновесной концентрацией б, которая зависит только от давления в пласте. [22]
Для рассматриваемой конфигурации потока особенно ясно видна аналогия методов глушения закачкой жидкости в аварийный ствол и в пласт. Действительно, радиальное течение в пласте и течение по скважине представляют собой два участка единого канала, по которому перед глушением движется одномерный поток пластового флюида. Ликвидация фонтана достигается путем создания гидравлической преграды на скважин-ном или на пластовом его участке. Первый случай подробно рассмотрен в гл. [23]
Дальнейшие теоретические разработки [178, 179, 232] впервые позволили определить критериальные зависимости для моделирования процессов теплопередачи и массопередачи применительно к хорошо растворимым газам, при пенном режиме. Этот прием оказался особенно целесообразным для характеристики процессов в пенном слое, состоящем из потока газа, поступательно движущегося через диспергированный одномерный поток жидкости. Рассматриваемые в этой главе критериальные уравнения получены авторами обработкой опытных данных путем применения теории подобия, с помощью дифференциальных уравнений распространения тепла и массы, сплошности потоков, граничных условий, а также уравнений движения потоков, с дальнейшим введением упрощения и подобных преобразований. Таким путем и с использованием принципа аналогии процессов тепло - и массопередачи Мухленов [178, 179, 232] получил обобщенные кинетические уравнения, в которых за определяемый критерий был принят критерий Маргулиса, характеризующий отношение длительности процесса переноса теплоты или массы к времени контакта фаз, определяемому скоростью газа. [24]
Это, однако, не так, поскольку при заданных параметрах торможения значения температуры, статического давления, плотности газа будут зависеть также от величины окружной ( радиальной) составляющей скорости; изменения последней будут влиять на значение расхода и импульса потока. Дело в том, что, согласно уравнению энергии и полученным из него соотношениям ( 101) - ( ЮЗ), связь между параметрами в потоке и параметрами торможения определяется изменением абсолютной скорости ( или приведенной скорости, вычисленной по абсолютной скорости и полной температуре торможения), независимо от угла, составляемого скоростью с осью. Покажем, как обобщить полученные выше соотношения на случай движения с тангенциальной ( радиальной) составляющей скорости. Рассмотрим одномерный поток газа с параметрами торможения р и Т и абсолютной скоростью w, составляющей угол а с осью течения. [25]
При этом важно различие потоков по их обслуживанию, так как потоки с одинаковыми характеристиками обслуживания и ценности при анализе могут быть объединены в один суммарный поток. Ниже потоки различаются не по физическим источникам, а только по их характеристикам обслуживания и штрафам за потерю заявок. Основные характеристики потерь заявок удобно исследовать на двух потоках, однако некоторые результаты приводятся для более общего случая. В группе бесприоритетных дисциплин рассмотрен также одномерный поток. [26]
Естественно было предположить, что концом факела является то место на его оси, где в результате перемешивания струи горючего с окружающим воздухом образуются продукты горения, по составу соответствующие стехиометрической смеси. Более удовлетворительное совпадение расчетных данных с экспериментальными данными по сжиганию различных газов было получено Гауторном, Ведделем и Хоттелем [100], которые, предположив неизменность концентраций: и скоростей по поперечным сечениям струи, вместе с тем учли различие удельных весов горючего газа и воздуха и их изменение в процессе горения. Однако с теоретической точки зрения последняя работа [100] менее совершенна, чем работа В. А. Шваба [99], поскольку в ней факел рассматривается как одномерный поток. [27]