Тепловой поток - энтропия
Cтраница 1
Тепловой поток энтропии полезен также в том случае, когда требуется вычислить часть полного возрастания энтропии системы, обусловленную теплопереносом через различные участки граничной поверхности, находящиеся при разных значениях термодинамической температуры. [1]
Тогда тепловой поток энтропии ( разд. [2]
Выходящий из С тепловой поток энтропии равен [ ( Qo) revJi / o - Выходящий из С конвективный поток энтропии меньше входящего потока ( разд. [3]
Как мы увидим в дальнейшем, понятие о тепловом потоке энтропии является одним из наиболее широко используемых. Чтобы ввести это понятие, снова рассмотрим случай, приведший к определению энтропии, а именно систему Z на рис. 12.1, а, в которой осуществляется бесконечно малый внутренне обратимый процесс. В ходе этого процесса система, находясь при температуре Т, получает количество тепла ( dQr) rev. Как было установлено в разд. [4]
 |
К производству энтропии при передаче тепла по стержню. [5] |
На этом примере очевиден выигрыш в простоте, получающийся при использовании представления о тепловом потоке энтропии. Кроме того, необратимость связана лишь со стержнем, и потому именно в нем происходит образование энтропии. [6]
Поэтому в данном случае целесообразно сказать, что энтропия системы увеличилась на dS в результате теплового потока энтропии ( dQT / T) rev. Полезность этого понятия нам еще предстоит продемонстрировать. [7]
Аналогично в случае стационарного потока это будет та часть суммарного конвективного выхода энтропии из контрольного объема, которую нельзя связать с тепловым потоком энтропии, обусловленным переносом тепла к контрольному объему или от него. [8]
Если система получает количество тепла 6Qr через границу, находящуюся при температуре Т, то говорят, что с этим теплом связан тепловой поток энтропии f) QT / T в систему. [9]
Вычислить ( на 1 кг сжатого воздуха): а) разность конвективных потоков энтропии на входе и выходе; б) тепловой поток энтропии, поступающий в воздух при прохождении через компрессор; в) производство энтропии Asc, обусловленное необратимостью процесса сжатия. [10]
Поскольку равенство (12.2) справедливо лишь для внутренне обратимых процессов, необходимо задаться вопросом: можно ли рассматривать dQT / T в качестве теплового потока энтропии, если получающая тепло система участвует во внутренне необратимом процессе. [11]
Производство энтропии ASC, связанное с необратимостью процесса в системе, есть та часть полного изменения энтропии системы, которую нельзя отнести на счет теплового потока энтропии, обусловленного теплопереносом через границу системы. [12]
Страницы: 1