Радиационный тепловой поток
Cтраница 2
Как видим, проблема экранировки радиационного теплового потока сильно поглощающими компонентами, вдуваемыми через поверхность, достаточно сложна и многогранна. [16]
Эти методы основаны на использовании радиационного теплового потока. Они отличаются от обычного метода тем, что высушивание материала производят не в сушильном шкафу, а инфракрасными лучами. При этих методах продолжительность высушивания навески материала не превышает 15 мин. [17]
 |
Сравнение радиационного ( 1 и конвективного ( 2 тепловых потоков в точке торможения затупленного тела с радиусом Я4 6 м при различных скоростях полета V [ Л. 10 - 1 ]. [18] |
При высоких скоростях полета затупленного тела радиационный тепловой поток к его поверхности становится доминирующим в тепловом балансе. Очевидно, этот вывод зависит от радиуса затупления тела: с уменьшением радиуса R радиационный тепловой поток должен уменьшаться пропорционально уменьшению толщины ударного слоя ( гл. [19]
 |
Тепловой эффект вдува при радиационном ( / и конвективном ( 2 нагревах и равных скоростях уноса массы. [20] |
Принципиальное отличие тепловой защиты материала от радиационного теплового потока состоит в резком снижении эффективности защитного действия вдува. При воздействии конвективного теплового потока основная часть тепла отражается за счет вдува, причем с ростом энтальпии заторможенного потока пропорционально возрастает указанный эффект. При / e: 30000 кДж / кг и ламинарном пограничном слое тепловой эффект вдува превосходит все остальные затраты тепла на разрушающейся поверхности. Вдуваемые газообразные продукты как бы оттесняют высокотемпературный набегающий газовый поток, уменьшая не только тепловое, но и химическое, диффузионное и механическое ( за счет сил трения) воздействие потока на поверхность теплозащитного покрытия. [21]
Переходим ко второму способу защиты от радиационного теплового потока, который основан на ослаблении излучения за счет вдува в пограничный слой газопылевого облака с большим числом распределенных в нем микрочастиц. При этом эффективность такой защиты определяется не столько увеличением коэффициента поглощения смеси, сколько значительным возрастанием доли отраженной и рассеянной энергии. [22]
 |
Распределение плотности радиационного теплового потока по радиусу образца. [23] |
Из анализа уравнения (4.62) следует, что плотность радиационного теплового потока к поверхности зеркала испарения возрастает по радиусу образца от центра к периферии. Следовательно, по такому же закону должна изменяться скорость испарения горящего образца и на его поверхности должен возникать поток от центра к периферии. [24]
В промышленности широко используются экраны для защиты от радиационных тепловых потоков, В связи с этим рассмотрим расчет теплообмена проточных экранов [1] и составим уравнение теплообмена. [25]
 |
Распределение плотности радиационного теплового потока по радиусу образца. [26] |
Из анализа уравнения (4.62) следует, что плотность радиационного теплового потока к поверхности зеркала испарения возрастает по радиусу образца от центра к периферии. Следовательно, по такому же закону должна изменяться скорость испарения горящего образца и на его поверхности должен возникать поток от центра к периферии. [27]
Для данной горелки при понижении температуры горения на 70 С радиационный тепловой поток уменьшается на 13 0 %, а за счет удлинения пламени увеличивается на 12 3 %, т.е. останется практически неизменным. [28]
 |
Зависимость конвективного ( а и лучистого ( б тепловых потоков от радиуса кривизны К в окрестности точки торможения сферического тела при различных температурах заторможенного потока Те. [29] |
Как и конвективный тепловой поток при ламинарном пограничном слое, радиационный тепловой поток на неразрушающейся поверхности достигает своего максимального значения в окрестности точки торможения. Поэтому подавляющее большинство опубликованных работ, посвященных лучисто-конвективному тепловому воздействию в высокотемпературном или высокоскоростном газовом потоке, относится именно к точке торможения затупленного тела. Немаловажно и то, что в этой области расчетные модели базируются на уравнениях, которые допускают ряд важных упрощений. Это прежде всего допущение о ламинар-ности течения в пограничном слое и, что особенно важно для анализа лучистого переноса тепла, допущение о том, что сжатый слой газа можно принять полубесконечным и плоскопараллельным. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5