Общий тепловой поток

Cтраница 3

Если на некотором участке поверхности тела изменить характер распределения условий охлаждения без изменения общего теплового потока, проходящего через поверхность, то это практически не отразится на температурном поле тела вдали от рассматриваемого участка. Этот результат, надежно обоснованный опытом [5], мы будем называть принципом стабильности, теплового потока. [31]

Значения функции / ( х в уравнении ( 5 - S6. [32]

Наличие данных по rw ( x) обеспечивает определение значений локальной плотности и общего теплового потока при заданных законах изменения по обтекаемой поверхности скорости внешнего потока и ее градиента и температуры стенки, а также при заданном значении температуры внешнего потока. [33]

Доля конвекции [ IMAGE ] - 4. Температура поверхности. [34]

Из уравнения ( 10 - 16) видно, что доля конвекции в общем тепловом потоке при постоянной окружающей температуре зависит от температуры поверхности элементов Т и величины конвективного коэффициента теплоотдачи оск. В качестве иллюстрации на основе уравнения ( 10 - 16) построен график рис. 10 - 3 для окружающей температуры Тср 71 1 С. Следует заметить, что при естественной конвекции для ак 2 26 ккал / ( м - ч - С) ( 2 62 в / п / жа - С) излучение составляет существенную часть теплового потока, а в условиях вынужденной конвекции его роль уменьшается, кроме случаев, когда поддерживается весьма высокая температура поверхности элементов. [35]

Модель упорядоченного взаимодействия основана на возможности простого суммирования тепловых вкладов отдельных капель QK в общий тепловой поток дясп при струйном - охлаждении. В частности, при поступлении на охлаждаемую поверхность пространственно упорядоченной монодисперсной системы капель со счетной концентрацией в объеме N, 1 / м3 ( поверхностная концентрация NF, линейная концентрация NL), период взаимодействия капель в цепочке должен превышать время взаимодействия со стенкой отдельной капли: Г Твз. [36]

Зависимость n f ( Re. [37]

Выражение ( 14) дает возможность в первом приближении определить долю конвективной составляющей в общем тепловом потоке. [38]

Де 7i 2 - тепловой поток, передаваемый одному из контактирующих тел; q - общий тепловой поток. [39]

Если цилиндр односвязный, то при отсутствии внутри тела источников тепла ( сингулярных точек) общий тепловой поток через любую замкнутую кривую равен нулю и, следовательно - [ см. уравнение (11.37) ], интеграл в уравнении (11.36) обращается в нуль. Из условия отсутствия сингулярных точек следует, что / ( z) - аналитическая функция, и интеграл в уравнении (11.39) тоже обращается в нуль. Из физических соображений ясно также, что разности поворотов и перемещений, стоящие в левых частях уравнений (11.36) и (11.39), должны быть равны нулю для любой замкнутой кривой. Отсюда следует, что эти уравнения верны и что напряжения в плоскости поперечного сечения действительно равны нулю, как это нами и предполагалось. [40]

Эквивалентная цепь [ IMAGE ] - 11. Эквивалентная цепь Тевенена Нортона. [41]

Все вышеизложенное демонстрирует эффективность использования теоремы Тевенена и эквивалентной цепи с целью определения влияния на общий тепловой поток изменения величины теплового сопротивления. [42]

В табл. 4.6 и на рис. 6.17 приведены экспериментальные данные распределения конвективной и радиационной составляющей общего теплового потока в окрестности факела углеводородного пламени. [43]

При росте тока увеличивается тепло Пелыье, доля тепла, передаваемая за счет термоэлектрических эффектов, и общий тепловой поток. При этом перепады температур от теплоносителей до спаев термоэлементов растут, а перепад температур между спаями падает. В этом режиме тепло через термоэлемент передается только за счет эффекта Пелыье, одинакового на обоих спаях. [44]

Диаграмма режимов тепло-съема при парообразовании в условиях свободной конвекции. [45]

Страницы: 1 2 3 4