Конвективный тепловой поток

Cтраница 1

Распределение скоростей в потоке над плоской поверхностью. [1]

Конвективный тепловой поток от образующей поверхности к жидкости прямо пропорционален ее площади и разности температур между поверхностью и жидкостью. [2]

Снижение конвективного теплового потока при вдуве газообразных продуктов с разрушающейся поверхности является важнейшей принципиальной особенностью данного способа тепловой защиты, определяющей ее преимущества перед другими методами. [3]

Зависимость конвективного ( а и лучистого ( б тепловых потоков от радиуса кривизны К в окрестности точки торможения сферического тела при различных температурах заторможенного потока Те. [4]

Как и конвективный тепловой поток при ламинарном пограничном слое, радиационный тепловой поток на неразрушающейся поверхности достигает своего максимального значения в окрестности точки торможения. Поэтому подавляющее большинство опубликованных работ, посвященных лучисто-конвективному тепловому воздействию в высокотемпературном или высокоскоростном газовом потоке, относится именно к точке торможения затупленного тела. Немаловажно и то, что в этой области расчетные модели базируются на уравнениях, которые допускают ряд важных упрощений. Это прежде всего допущение о ламинар-ности течения в пограничном слое и, что особенно важно для анализа лучистого переноса тепла, допущение о том, что сжатый слой газа можно принять полубесконечным и плоскопараллельным. [5]

При измерении конвективных тепловых потоков такой случай имеет место, когда температура среды Tf является линейной функцией времени, а при измерении радиационного теплового потока - когда его величина неизменна во времени. В обоих случаях, начиная с некоторого момента времени ттн, наступает регулярный режим второго рода, характеризуемый постоянством градиента температуры во времени для всех точек тела ( при ttH dT [ dTconst), причем чем меньше размеры твердого тела, тем меньше тв и тем скорее наступает этот режим. [6]

Схема пластинчатого калориметра. [7]

При исследовании конвективных тепловых потоков расположение датчика, например, на поверхности стенки ( предполагается, что датчик не вносит возмущений в гидродинамическую картину процесса) вызывает местное увеличение термического сопротивления, что приводит в свою очередь к увеличению температуры поверхности датчика по сравнению с температурой поверхности стенки, если тепловой поток направлен в стенку, или к местному уменьшению температуры поверхности датчика при обратном направлении теплового потока. [8]

При измерении конвективных тепловых потоков возникают дополнительные-погрешности из-за того, что датчик установлен не строго заподлицо с поверхностью. В [8] приведены сведения о том, что измерение теплового потока датчиком, установленным с отклонением 0 13 мм относительно поверхности, дало результаты, отличающиеся на 25 % по сравнению со случаем, когда отклоне-ния составляли 0 05 мм при прочих равных условиях. [9]

Определить плотность конвективного теплового потока, поступающего в сечение поверхности тонкого крыла сверхзвукового летательного аппарата, расположенное на расстоянии 0 4 м от передней кромки. [10]

Результаты расчетов конвективных тепловых потоков к боковой поверхности аппарата Спейс Шаттл при использовании некоторых моделей турбулентности на высоте h 45, 3 км планирующей траектории входа представлены на рис. 5.2. Номера линий соответствуют следующим моделям турбулентности: 1 - Эскудиера, 2 - Лойцянско-го, 3 - - Себечи-Смитта, 4 - Кендала, 5 - Дэма, 6 - Совершенного. Это приводит к существенному увеличению уровня конвективных тепловых потоков как в переходной области, так и в области развитого турбулентного течения. [11]

Результаты расчетов конвективных тепловых потоков к боковой поверхности аппарата Спейс Шаттл при использовании некоторых моделей турбулентности на высоте h 45, 3 км планирующей траектории входа представлены на рис. 5.2. Номера линий соответствуют следующим моделям турбулентности: 1 - Эскудиера, 2 - Лойцянско-го, 3 - Себечи-Смитта, 4 - - Кендала, 5 - Дэма, 6 - Совершенного. Это приводит к существенному увеличению уровня конвективных тепловых потоков как в переходной области, так и в области развитого турбулентного течения. [12]

Элемент объема, используемый. [13]

Из графиков распределения конвективного теплового потока по поверхности анода, приведенных на рис. 12 - 14, следует, что теплоотдача достигает максимума в области центральной точки и постепенно убывает в радиальном направлении. [14]

Под влиянием излучения распределение конвективного теплового потока вдоль поверхности, наблюдаемое в действительности, может отличаться от заданного распределения теплового потока дш поскольку частично этот тепловой поток будет передаваться за счет излучения. [15]

Страницы: 1 2 3 4