Набегающий поток

Cтраница 4

В лобовой точке набегающий поток разделяется на две части и плавно обтекает переднюю часть цериметра трубы. На поверхности трубы образуется пограничный слой, который имеет наименьшую толщину в лобовой точке и далее постепенно нарастает в размерах. Развитие пограничного слоя вдоль периметра трубы происходит в условиях переменной внешней скорости потока и переменного давления. Скорость слоев жидкости, примыкающих к внешней границе пограничного слоя, увеличивается вдоль периметра трубы, а давление в соответствии с уравнением Бернулли уменьшается. При достижении то4ки периметра, отвечающей углу ф 90 ( угол отсчитывается от лобовой точки), скорость достигает наибольших значений и далее начинает уменьшаться, что сопровождается соответствующим увеличением ( восстановлением) давления. В этой области пограничный слой становится неустойчивым, в нем возникает обратное течение ( рис. 3 - 33), которое оттесняет поток от поверхности. В итоге происходит отрыв потока и образование вихревой зоны, охватывающей кормовую часть трубы. [46]

Физическая модель и система координат для пограничного слоя набегающего потока поглощающего газа. [47]

Как обычно, набегающий поток предполагается неограниченным в поперечном направлении. [48]

Вдали от окружности набегающий поток по-прежнему плоскопараллелен, а скорость его равна иж. Для Г 0 картина зеркально отобразится относительно оси абсцисс. Положение критических точек, в которых скорость равна нулю, можно определить, положив г г0 и приравняв выражение (4.35) нулю. [49]

В этой области набегающий поток замедляется и на оси вихря возникает критическая точка, дающая начало зоне возвратного течения в форме пузыря для больших уровней закрутки. [50]

При возрастании скорости набегающего потока изменяется распределение давлений вдоль струйки, обходящей контур продольного сечения тела, и в связи с этим изменяются местоположение и конфигурация скачков уплотнения. [51]

С увеличением скорости набегающего потока или его степени турбулентности расстояние х, уменьшается. При некоторых значениях и0 и е оно настолько мало, что участком ламинарного пограничного слоя можно пренебречь. [52]

Высота вытеснения в приземном потоке ветра. [53]

Различием полей скоростей набегающего потока объясняется в основном несовпадение результатов продувок зданий в разных аэродинамических трубах. Преграды в виде широких и узких зданий, а также несплошные преграды в виде этажерок, открыто расположенного технологического оборудования и зданий с большим числом проемов деформируют поток ветра в приземном слое, и при их обтекании турбулентность усиливается. [54]

При числах Маха набегающего потока, больших критического Мкр около обтекаемого тела развивается местная зона сверхзвуковых скоростей, которая обычно заканчивается скачком уплотнения. Скачок уплотнения, взаимодействуя с вязким пограничным слоем, во многих случаях вызывает отрыв потока от поверхности тела. Таким образом, при М Мкр получаются дополнительные потери полного давления как в скачке уплотнения, так и в вызванной им аоне отрыва. Эти потери полного давления связаны с приростом сопротивления тела, который может быть весьма значительным. Мкр была сделана Я. М. Серебрийским и С. А. Христиановичем ( 1944), получившими некоторую гипотетическую оценку роста волнового сопротивления. Была рассмотрена потеря количества движения в струйке газа, проходящей через прямой скачок уплотнения, при условии, что давление за скачком должно восстанавливаться до давления в набегающем потоке. Полученное выражение для волновых потерь в струйке было разложено в ряд по степеням ( Mi - 1), где MI - число Маха перед скачком. [55]

Форма тела вращения, соответствующего параболоидальной головной. [56]

Если число Маха набегающего потока бесконечно велико, то согласно закону эквивалентности с нестационарным течением на плоскости такой форме скачка должно соответствовать тело с уравнением образующей Rw cxn i. [57]

Если число Маха набегающего потока настолько мало, что течение во всей области является дозвуковым, то поле скоростей обязательно потенциально. Вследствие того, что движение плоское, циркуляция скорости по контуру, охватывающему цилиндр, не изменяется по его длине, так что поверхность, образованная сходящими с тела линиями тока, не является поверхностью тангенциального разрыва ( вихревой пеленой): давления с обеих сторон поверхности тангенциального разрыва одинаковы, а, следовательно, при одинаковом значении константы в интеграле Бернулли одинаковы и модули скорости с обеих сторон; в плоском движении это означает и непрерывность вектора скорости. [58]

К задаче 4 - 1. [59]

Скорость и температура набегающего потока равны соответственно ш0 3 м / с; 20 С. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5