Плоский сверхзвуковой поток

Cтраница 1

Плоский сверхзвуковой поток, обтекающий поверхность, которая образует с направлением невозмущенного течения тупой угол, больший 180, называется течением Прандтля - Майера. Огибая угол, поток расширяется и, следовательно, скорость его увеличивается, а давление и плотность уменьшаются. [1]

Линия тока в концентрированной волне разрежения ( а и зависимость р ( 6 для 61 3 ( б. [2]

Рассмотрим обтекание выпуклого угла плоским сверхзвуковым потоком насыщенного или переохлажденного пара. Как известно, в этом случае возникает волна разрежения, в которой образуется конденсационный скачок. Предположим, что в сечении от ( рис. 7 - 19, а) жидкая фаза как крупно -, так и мелкодисперсная отсутствует. Как было показано в § 6 - 1, пар после пересечения линии насыщения расширяется со значительным переохлаждением, а процесс конденсации происходит скачкообразно после достижения предельного переохлаждения АГМ. [3]

Сопряженные характеристики в физической плоскости ( а и в. [4]

На рис. 5.6 показаны схемы обтекания плоским сверхзвуковым потоком двух одинаковых поверхностей. На одной из этих схем характеристики имеют вид прямых линий, а на другой они - криволинейные. [5]

Маха), подобно тому, как это имело место в плоском сверхзвуковом потоке. [6]

Схема сверхзвуковой струи при истечении в область с пониженным давле-н нем. [7]

Таким путем может быть решен ряд практических задач, когда в плоских сверхзвуковых потоках образуются волны разрежения и сжатия, а поток ограничивается твердыми стенками или свободными границами. Для примера на рис. 5.14 показано течение в плоской сверхзвуковой струе, выходящей из устья сопла Лаваля, в пространство с более низким давлением, чем в канале. В точках А и В возникают центрированные волны разрежения, в которых поток расширяется до окружающего давления. Эти волны отражаются от границы струи на участках А А, В В и образуют волны сжатия. В точках А, В волны сжатия вновь отражаются и образуют волны разрежения. Далее ( в невязкой жидкости) картина повторяется. Для наглядности все волны изображены прямыми линиями, хотя, как было показано, в области интерференции они искривляются. [8]

На основании изложенного в предыдущих параграфах легко построить линеаризованную картину обтекания тонкого профиля в плоском сверхзвуковом потоке. [9]

Угол раствора этого конуса 2а равел удвоенному углу возмущения ( углу Маха), подобно тому, как это имело место в плоском сверхзвуковом потоке. [10]

Если же рассчитывается конфигурация затопленной струи, вытекающей в пространство с заданным давлением р, то большие величины находятся из решения автомодельной задачи о вытекании равномерного плоского сверхзвукового потока в область с пониженным или повышенным давлением. [11]

Если рассчитывается струя, вытекающая в пространство с заданным давлением ре, то Р ре, а остальные большие величины находятся из решения автомодельной задачи о вытекании равномерного плоского сверхзвукового потока в область с заданным давлением. [12]

Ниже приводятся примеры, иллюстрирующие методику пользования диаграммой характеристик. Так, на рис. 5.6 а показано обтекание выпуклой криволинейной стенки плоским сверхзвуковым потоком. [13]

Уравнениями (1.125) - (1.127) описываются два семейства эпициклоид, которые являются изображениями характеристик в пло. Эти два семейства образуют диаграмму характеристик ( рис. 1.67), которую удобно использовать для графоаналитического расчета плоских сверхзвуковых потоков. [14]

Диаграмма характеристик ( эпициклоид в плоскости годографа скорости. [15]

Страницы: 1 2