Cтраница 3
Индуктивность обмотки дополнительных полюсов определяется полным магнитным потоком, сцепленным с этой обмоткой. Известно, что большая часть потока рассеяния проходит через наконечник дополнительного полюса, магнитная цепь которого имеет малое насыщение. [31]
В параллельны друг другу, а полный магнитный поток максимален. [32]
Для нахождения индуктивности тороидальной части рассмотрим полный магнитный поток Ф, сосредоточенный в этой области, резонатора. Обозначим через / амплитуду высокочастотного тока, протекающего по внутренней поверхности тороида. Величина 7 остается неизменной по периметру тороида. [33]
В формуле (16.3) величина Ф означает полный магнитный поток, или потокосцепление, и измеряется суммой магнитных потоков, пронизывающих каждый виток соленоида. Для длинного соленоида величина Ф в N раз больше ( N - число витков) магнитного потока Ф, проходящего через любое сечение соленоида, взятое вблизи его середины. [34]
В те промежутки времени, когда полный магнитный поток достигает-значения потока насыщения Фшм. [35]
У преобразователей второй группы вследствие изменения полного магнитного потока линейность преобразования зависит от магнитных характеристик ферромагнитных материалов, из которых выполнена магнитная цепь. [36]
Первые наводятся в многосвязных проводниках и поддерживают полный магнитный поток постоянным, а вторые представляют собой экранирующие поверхностные токи, которые обеспечивают равенство индукции нулю внутри сверхпроводящего материала. Конечно, такое деление носит искусственный характер, так как оба тока имеют одну и ту же внутреннюю природу. Мы пользуемся этим разделением для того, чтобы иметь возможность применить для решения задачи уравнения Максвелла для двух предельных случаев, а именно для случая бесконечной проводимости и случая идеального диамагнетизма. Мы снова подчеркиваем, что эти дна условия различны и в электродинамике Максвелла их нельзя смешивать. [37]
Почему при деформации сверхпроводящего кольца с током полный магнитный поток через кольцо сохраняется. [38]
Первые наводятся в многосвязных проводниках и поддерживают полный магнитный поток постоянным, а вторые представляют собой экранирующие поверхностные токи, которые обеспечивают равенство индукции нулю внутри сверхпроводящего матерртла. Конечно, такое деление носит искусственный характер, так как оба тока имеют одну и ту же внутреннюю природу. Мы пользуемся этим разделением для того, чтобы иметь возможность применить для решения задачи уравнения Максвелла для двух предельных случаев, а именно для случая бесконечной проводимости и случая идеального диамагнетизма. Мы снова подчеркиваем, что эти два условия различны и в электродинамике Максвелла их нельзя смешивать. [39]
Коэффициент пропорциональности L между силой тока и полным магнитным потоком называется индуктивностью контура. [40]
Коэфициент взаимной индукции двух контуров определяется как отношение полного магнитного потока взаимной индукции, сцепляющегося с одним из контуров к току в другом контуре, вызывающему этот поток. [41]
Если кольцо находится во внешнем магнитном поле, то полный магнитный поток Ф складывается из собственного потока LJ / c и потока Ф от внешнего поля. [42]
Если кольцо находится во внешнем магнитном поле, то полный магнитный поток Ф складывается из собственного потока LJ / c и потока Фе от внешнего поля. [43]
При этом каждый входной сигнал управляет вполне определенной частью полного магнитного потока сердечника. Принцип запрета магнитного потока заключается в том, что при подаче входных сигналов происходит блокировка некоторых перемычек маг-нито провода. Запрещение перамагничи-ваиия мзгаитопровода по тем или иным кратчайшим Цутям заставляет машито-провод перемагаичиваться то нужному, хотя и более длинному туги. [44]
Поэтому при заполнении пространства магнетиком увеличивается в [ 1 раз и полный магнитный поток, пронизывающий контур с током, а следовательно, определение магнитной проницаемости, выражаемое формулой (117.5), и определение, данное в § 106, совпадают. [45]