Полный поток - частица
Cтраница 1
Полный поток частиц в состоянии с моментом L через произвольную поверхность, окружающую рассеивающий центр, равен нулю. Там было указано, что полный поток всегда равен нулю в случае вещественной волновой функции. [1]
Постоянная / имеет смысл полного потока частиц через сферу. [2]
 |
Типичная осциллограмма болометрического сигнала ( верхняя кривая, синхронизированного с разрядным током. Давление 3 - 10 - тор, By, 30 вгс, / 90 кв. Развертка 100 мсек. [3] |
Приемники, предназначенные для измерения полных потоков частиц, покидающих плазменную установку, применялись с особенно большим успехом при исследовании открытых магнитных ловушек. В таких системах средние энергии ионов и электронов, как правило, сильно разнятся, и, используя коллшшрованные приемники типа цилиндров Фарадея, удается получить надежную и ясную информацию о потоках частиц каждого сорта. На рис. 25.4 изображена схематически конструкция приемников различных типов и указана их ориентация относительно магнитного поля ловушки. [4]
Чем уже распределение по поперечным скоростям, тем меньше полный поток частиц, поэтому применение этого метода часто ограничено чувствительностью измерительных приборов. Другая возможность получения пучков состоит в использовании ускорителей ионов. Ускорители создают пучки заряженных частиц с хорошо определенной энергией. Чтобы получить быстрый пучок нейтральных частиц, достаточно нейтрализовать ионный пучок ускорителя. [5]
Чтобы установить связь между коэффициентом диффузии D и подвижностью частиц В, рассмотрим стационарное распределение концентраций, получающееся, когда полный поток частиц (1.2) равен нулю. [6]
В этом выражении dN & - - поток частиц, рассеиваемых в пределах углов от 4 до & dd, W - полный поток частиц в пучке. [7]
Первый член в (125.3) представляет собой сходящуюся к центру, а второй - расходящуюся от центра волну. Сохранение числа частиц при упругом рассеянии выражается равенством полных потоков частиц в сходящейся и расходящейся волнах. Другими словами, эти две волны должны иметь одинаковую нормировку. [8]
Концентрация дейтерия в реакторе поддерживается на постоянном уровне с помощью внешнего источника дейтонов. Найти мощность Р, выделяемую в 1 см3 плазмы, и полный поток частиц / от внешнего источника, необходимый для стационарной работы реактора. [9]
Как и всякая обычная жидкость, нормальная компонента обладает вязкостью, обусловленной взаимодействием квазичастнцмежду собой. Нормальная компонента течет со скоростью vn, так что масса в сверхтекучем 4Не переносится с двумя скоростями: полный поток частиц / psi - f - pnvn. Когерентное сверхтекучее движение не обладает антропией. Все тепловое движение в сверхтекучей жидкости связано с ее нормальной составляющей. Это приводит к существованию двух типов колебаний ( звуков) в объеме сверхтекучего 4Не: помимо обычного звука - колебаний плотности и тока ( т, и. [10]
При этом ток J ( XQ) совпадает с истинным вектором тока частиц внутри ямы, точнее говоря, с той его частью, которая отвечает движению по направлению к барьеру. Таким образом, полный поток туннелирующих частиц складывается из токов, приходящих изнутри к каждому элементу поверхности барьера, ослабленных на величину коэффициента проникновения сквозь барьер. Эта величина равна просто туннельной экспоненте, как и в случае одномерного барьера. Это ведет к результату, известному из элементарной теории. [11]
S-матрицей; он был впервые введен В. Первый член в ( 125 3) представляет собой сходящуюся к центру, а второй - расходящуюся от центра волну. Сохранение числа частиц при упругом рассеянии выражается равенством полных потоков частиц в сходящейся и расходящейся волнах. Другими словами, эти две волны должны иметь одинаковую нормировку. [12]
Заметим, что однородные граничные условия h Ah - недостаточны для того, чтобы сделать оператор D взаимно однозначным; действительно, если взять h - фо const, то h удовлетворяет граничным условиям и уравнению Dh 0 и неравенство (3.1) не может выполняться. Это обстоятельство отражает тот факт, что существует некоторый произвол в распределении плотности между / 0 и возмущением fQh данную трудность можно обойти, введя некоторое дополнительное условие. Выбор точной формы последнего не имеет существенного значения, и мы будем придерживаться условия (3.4), означающего, что h не дает вклада в полный поток приходящих частиц. [13]
Их доля Г7 - п будет проникать за потенциальный барьер, имеющий максимум при г ЗМ, и уходить к J, где эти частицы образуют тепловое излучение черной дыры. Остальная часть 1 - Г7 - п будет отражаться потенциальным барьером обратно и пересекать горизонт событий. Таким образом, полный поток частиц через поверхность постоянной координаты г сразу над горизонтом будет составлять Г7 - п и будет направлен наружу. [14]
Страницы: 1