Cтраница 4
Пусть цилиндр бесконечной длины обтекается безграничным прямолинейным плоским потоком невязкой жидкости перпендикулярно к его оси и так, что скорость набегающего потока т направлена вдоль оси Ох; начало координат поместим на оси цилиндра. [46]
Для измерения вектора скорости в плоском потоке применяются различные насадки. Их широкое распространение объясняется не столько достаточно высокой точностью измерения направления скорости ( 0 06 - О Г), сколько возможностью одновременно измерять давление, скорость и полный напор. [47]
Для измерения вектора скорости в плоском потоке применяются различные насадки. Их широкое распространение объясняется не столько достаточно высокой точностью измерения направления скорости ( 0 06 - 0 1), сколько возможностью одновременно измерять давление, скорость и полный напор. [48]
Эквипотенциальные кривые и линии тока делят плоский поток на прямоугольнички, о форме которых мбжно высказать следующую теорему. [49]
Этот способ особенно пригоден для исследования плоских потоков, так как позволяет получать для таких потоков не только качественные, но и количественные выводы. Суть способа Шмидта заключается в следующем. Горячее тело проектируется на достаточно удаленный экран при помощи параллельного пучка света. Вследствие этого на снимке получается отчетливая светлая кайма. Так как теплоотдача в каждом месте тела пропорциональна градиенту плотности в этом месте, то расстояние внешнего контура полученной каймы от контура тени ненагретого тела дает численную оценку для местной теплоотдачи. Вне пограничного слоя лучи света не отклоняются, внутри же пограничного слоя они отклоняются наружу, но слабее, чем в самом близком к телу слое воздуха. Отсюда следует, что при достаточном удалении экрана от тела все пространство, занятое нагретым слоем, получается на снимке темным. На рис. 310 изображен снимок с потока около нагретой вертикальной пластинки. Контур тени холодной пластинки отмечен пунктиром. [50]
С помощью указанных представлений методы расчета плоского потока ( соответствующие с 0) обобщаются на случай течения в слое переменной толщины несжимаемой жидкости, а также и газа ( при дозвуковых скоростях), если использовать метод последовательных приближений типа Рейли - Янцена. [51]