Газовый поток - большая скорость
Cтраница 2
Наконец, отметим, что большой переработке и обновлению содержания подверглась глава XI, посвященная общей динамике потока вязкого газа и теории ламинарного и, в сравнительно небольшом объеме, турбулентного пограничного слоев в газовых потоках больших скоростей. [16]
Среди этих проблем заслуживают упоминания: динамические и термодинамические процессы в газовых потоках больших скоростей, движение электропроводных жидкостей и газов ( плазмы) в электрических и магнитных полях, ламинарный и турбулентный перенос импульса ( трение), тепла и вещества ( примесей) в потоках ньютоновских и неныотоновских жидкостей у. [17]
Среди этих проблем заслуживают упоминания: динамические и термодинамические процессы в газовых потоках больших скоростей, движение электропроводных жидкостей и газов ( плазмы) в электрических и магнитных полях, ламинарный и турбулентный перенос импульса ( трение), тепла и вещества ( примесей) в потоках ньютоновских и неньютоновских жидкостей и много других физических и химических явлений, сопутствующих движениям реальных жидкостей и газов. [18]
В настоящее время продолжаются исследования, ставящие себе целью разыскание следующих приближений в решении задач теории ламинарного пограничного слоя в газовом потоке больших скоростей. [19]
Значительно развито содержание глав VIII-XI, посвященных общей динамике вязких несжимаемых жидкостей и газов, включая сюда теорию пограничного слоя и турбулентных движений. В этих главах изложены многие новые вопросы, относящиеся к динамике вязких неньютоновских и электропроводных жидкостей в магнитном поле, к результатам современных машинных расчетов точных решений уравнений Стокса, включая неизотермические движения и свободную конвекцию / к новым методам расчета пограничных слоев в несжимаемых жидкостях и в газовых потоках больших скоростей и к современным представлениям о турбулентности и ее применениям к некоторым прикладным задачам. [20]
 |
Принципиальная схема турбовинтового двигателя. [21] |
Эта газовая смесь вращает турбину, вследствие чего температура и давление смеси несколько понижаются. Затем газовый поток направляется в диффузор, при выходе из которого расположена форсажная камера, где сжигается еще некоторое количество топлива, благодаря чему создается дополнительная тяга. На выходе из сопла образуется мощный газовый поток большой скорости, который и создает реактивную тягу. [22]
 |
Продольно обтекаемый термоприемник с шарообразной камерой торможения. [23] |
Следует указать, что чем выше и устойчивее коэффициент восстановления г, тем лучше качество термоприемника. Термоприемник является практически пригодным для измерения температуры газового потока большой скорости только в том случае, если его коэффициент восстановления в широких пределах изменения чисел Маха и Рейнольд-са сохраняет постоянное значение. [24]
В настоящее время благодаря широкому распространению ЭВЦМ расчет ламинарного пограничного слоя в каждом отдельном случае не представляет особого труда. Однако такие, вполне удовлетворяющие технику результаты не позволяют сделать достаточно общие заключения об основных тенденциях процессов, развивающихся в пограничном слое. Особенно это относится к широкой физической постановке задач о пограничных слоях в газовых потоках больших скоростей, связанных с тепломассопереносом, термодинамически неравновесными явлениями, разрушением обтекаемой поверхности и другими физико-химическими явлениями, некоторое представление о которых будет дано в заключительной главе. [25]
В настоящем параграфе будут изложены применения этого метода для плоских стационарных ламинарных пограничных слоев в однородной несжимаемой изотермической жидкости, в электропроводной жидкости при наличии магнитного поля, в пограничном слое на проницаемой поверхности с отсосом или подводом жидкости. Только недостаток места не позволяет изложить применение метода к пространственным задачам теории пограничного слоя. Наконец, в последней главе показано обобщение того же метода на пограничный слой в газовых потоках больших скоростей. [26]
Как показывают эксперименты, коэффициент Су зависит главным образом от формы тела и от его ориентации в потоке. Кроме того, су зависит от числа Рейнольдса, а для тела, находящегося в газовом потоке большой скорости, - еще и от числа Маха. [27]
Бели Р 0, что соответствует, как уже было выяснено в § 88, конфузор-ному участку пограничного слоя с ускоряющимся движением жидкости на внешней его границе, то температурный ( так же, как и концентрационный) пограничный слой толще скоростного. Если р 0 ( диффузорный участок с замедленным движением жидкости на внешней границе пограничного слоя), то температурный ( концентрационный) слой тоньше скоростного. Эта закономерность, строго выполняемая в подобных пограничных слоях в несжимаемой жидкости, сохраняет свое значение и в газовых потоках больших скоростей и перепадов температур. [28]
Система уравнений ( 176) была использована Козном и Решотко1) для разыскания автомодельного решения, соответствующего степенному заданию Ue - сХт и представляющего обобщение на случай газового потока известного уже нам по гл. Коэн и Решотко положили полученное решение в основу создания приближенного однопараметрического метода расчета ламинарного пограничного слоя в газе при произвольном распределении внешней ско - pocrw 2), представляющего аналог метода Кочина-Лойцянского ( гл. IX), относящийся к случаю газового потока больших скоростей. [29]
Система уравнений ( 176) была использована Коэном и Решотко х) для разыскания автомодельного решения, соответствующего степенному заданию Ue cXm и представляющего обобщение на случай газового потока известного уже нам по гл. Коэн и Решотко положили полученное решение в основу создания приближенного однопара-метрического метода расчета ламинарного пограничного слоя в газе при произвольном распределении внешней скорости 2), представляющего аналог метода Кочина - Лойцянского ( гл. IX), относящийся к случаю газового потока больших скоростей. [30]
Страницы: 1 2 3