Cтраница 2
Сравнивая правые части равенств (18.129) и (18.132), относящихся к прямолинейно-параллельным потокам, убеждаемся, что они одинаковы. [16]
В результате подобных условий в упругом ( деформируемом) пласте образуется неустановившийся прямолинейно-параллельный поток упругой жидкости. [17]
Таким образом, здесь наблюдается такая же картина, как и в прямолинейно-параллельном потоке. [18]
При тех же условиях, т.е. при постоянстве дебита стока, понижение давления в прямолинейно-параллельном потоке определяется уже более сложной двучленной формулой, в которую входит и показательная функция и Дополнительная функция ошибок. [19]
А а определяется для каждого из трех потоков с помощью равенств (3.19) - (3.21), причем сс 0 соответствует прямолинейно-параллельному потоку, а 1 - плоско-радиальному, а 2 - сферическому радиальному. [20]
Действительно, в § 5 и 6 главы 18 этот вывод о росте удельной добычи строго подтвержден и для условий прямолинейно-параллельного потока в полузакрытом пласте и для условий плоско-радиального потока в закрытом пласте. [21]
Формулы (19.3) и (19.4) позволяют обобщить вывод, сделанный в конце § 7 предшествующей главы, но относящийся только к условиям прямолинейно-параллельного потока. [22]
Пусть, например, требуется найти время вытеснения жидкости из области пласта протяженностью г0 - гс, где гс обозначает в прямолинейно-параллельном потоке координату галереи-стока, в радиальном потоке - радиус скважины. [23]
В условиях плоско-радиального движения первые три строки табл. 20.2 гораздо меньше по сравнению с первыми тремя строками табл. 20.3 отличаются от приведенных в табл. 20.1 результатов подсчетов для условий прямолинейно-параллельного потока. И это естественно, так как плоско-радиальный поток в кольцевой области между контуром питания и укрупненной скважиной меньше отличается от прямолинейно-параллельного потока, чем поток к скважине малого радиуса в центре окружного пласта. [24]
Найденная закономерность изменения дебита, обеспечивающая прямую пропорциональность изменения давления в стоке, может рассматриваться как математически строгое решение сформулированной выше задачи теории упругого режима, но только применительно к простейшему частному случаю - к прямолинейно-параллельному потоку к плоскому стоку. [25]
Прямолинейно-параллельный поток отличается той особенностью, отражаемой формулой (18.11), что средневзвешенное давление в любом объеме пласта равно среднеарифметической величине давлений на его границах. В прямолинейно-параллельном потоке все траектории направлены к плоскому стоку, а в условиях плоско-радиального потока траектории сходятся к линейному стоку в пространстве или к точке на плоскости; в условиях сферического радиального потока линии тока сходятся к точечному стоку в пространстве. Сходимость траекторий к точке на плоскости или в пространстве порождает резкое погружение пьезометрических линий в направлении к центру потока и, наоборот, очень пологое продолжение пьезометрических линий вдали от центра Этим и объясняется, что у радиальных потоков, в отличие от прямолинейно-параллельного, средневзвешенное давление в области, граница которой удалена от центра, почти равно давлению на этой границе. [26]
А тогда из формул (8.27) и (8.28) следует, что давление в водоносной части пласта со временем уменьшается, а в нефтеносной - растет. Таким образом, здесь наблюдается такая же картина, как и в прямолинейно-параллельном потоке. [27]
Графики зависимости понижения средневзвешенного давления от времени схематично изображены на рис. 18.2. При схематичном изображении каждый из графиков может подойти к любому из трех потоков. Единственным исключением является тот факт, что для д: 0 график ( параболическую кривую) можно построить только для прямолинейно-параллельного потока; это выше было пояснено. [28]
В условиях плоско-радиального движения первые три строки табл. 20.2 гораздо меньше по сравнению с первыми тремя строками табл. 20.3 отличаются от приведенных в табл. 20.1 результатов подсчетов для условий прямолинейно-параллельного потока. И это естественно, так как плоско-радиальный поток в кольцевой области между контуром питания и укрупненной скважиной меньше отличается от прямолинейно-параллельного потока, чем поток к скважине малого радиуса в центре окружного пласта. [29]
Прежде чем дать определения новым функциям, необходимо сделать пояснения. Эти функции ( см. § 2 Приложения) были впервые в 1935 г. определены и использованы в работе Хартри [853], чтобы в наиболее простом виде выразить основные характеристики неустановившегося прямолинейно-параллельного потока. [30]