Появление - домен
Cтраница 1
 |
Схема возникновения и расположения основных магнитных доменов. [1] |
Появление доменов с 180 -ными границами соответствует мягкому намагничиванию, а основных доменов - жесткому намагничиванию. Далее, наличие на кривой намагничивания скачков Баркгаузена соответствует торможению 1800 - нъ1х границ доменов в одной или нескольких точках. Таким образом, неоднородность магнитной структуры становится очевидной. Причины этого мы попытаемся выяснить ниже. [2]
Таким образом, появление малых доменов у поверхности зависит от того, что энергетически выгоднее: выход магнитного поля из монокристалла или намагничивание в направлении, перпендикулярном оси легкого намагничивания. [3]
Порог возникновения вихревого движения на постоянном токе в изотропной и нематической фазах примерно одинаков и несколько ниже порога появления доменов Капустина - Вильямса на переменном токе. [4]
 |
Схема перехода ферромагнетика через точку Кюри. а Т 6, / О, М 0. б Т в, Я О, / 18, М 0. в Т в, Я Н8, I 1а. [5] |
Из рассмотренной модели возникновения спонтанной магнитострикции следует, что в многодоменном кристалле при охлаждении через точку Кюри, благодаря появлению доменов с различными направлениями векторов спонтанного намагничивания и, следовательно, с различными направлениями магнитострикции, возникают упругие напряжения. [6]
Анизотропия соединений RCos достаточно велика, чтобы препятствовать образованию замыкающих доменов: в кристаллах этих соединений существуют только 180 -ные границы между доменами, параллельные оси с. Процесс образования зародышей обратной магнитной фазы происходит путем появления узких доменов, быстро разрастающихся по кристаллу вдоль оси легкого намагничивания. Окончательное пере-магничивание происходит за счет смещения доменных границ в направлении, перпендикулярном этой оси, а затем сужения, укорачивания и исчезновения неблагоприятно намагниченных доменов. [7]
Изучение динамики продвижения ЦМД показало возможность перехода ЦМД к аномальному поведению, характерными признаками которого можно считать спад значений подвижности домена и увеличение отклонения направления движения ЦМД от градиента неоднородного поля смещения - поля, направленного перпендикулярно поверхности носителя доменов и обусловливающего его движение. Поскольку уменьшение подвижности ЦМД влечет за собой ограничение быстродействия ЦМД-устройств, а появление доменов, движущихся под углом к градиенту неоднородного поля смещения, может привести к сбою нормальной работы ЦМД-устройств, изучение закономерностей перехода к подобному аномальному поведению представляет не только теоретический интерес, но приобретает и важное практическое значение. [8]
 |
Доменная структура анизотропного раствора ПБА в ДЛ1АА в поляризованном свете при скрещенных поляроидах. [9] |
Специфика их поведения в гидродинамических полях заключается в появлении регулярных искажений лишь при скоростях, превышающих некую критическую, и неравновесности созданной таким образом доменной структуры. Теории гидродинамических искажений, основанные на представлениях Лесли [132] об анизотропии вязкости и развитые в последнее время Пнкиным [133], Пьерански-Гийоном [134] и др., объясняют появление доменов при течении воздействием на молекулы жидкого кристалла моментов сил, заставляющих выстраиваться их под определенными меридиональными и азимутальными углами к направлению потока. [10]
 |
Схема макроконформаций полимерных цепей, А - аморфный полимер. Б - складчатая цепь. [11] |
Впоследствии это предположение было подтверждено эффектом Барк-гаузена и методом порошковых фигур. В магнетике конечной величины, результирующие спины которого параллельны, на поверхности появляются магнитные полюса, и возникает магнитостатическая энергия UMar. Чтобы ее понизить меняется распределение спинов внутри магнетика, и нарушается их параллельность. Это приводит к возникновению областей с разнонаправленной намагниченностью и появлению доменов. [12]
В окончательную формулу для величины магнитострикции ( 10 14) не вошли направляющие косинусы, так как в многодоменном кристалле средняя величина магнитострикции уже не зависит от направлений. Кристалл сохраняет форму шара с измененным диаметром. Точно так же при охлаждении многодоменного ферромагнитного кристалла любой формы от температуры выше точки Кюри до температуры ниже этой точки у него сохраняется форма, но изменяются размеры; при этом намагниченность кристалла при отсутствии внешнего намагничивающего поля равна нулю. Из рассмотренной модели возникновения спонтанной магнитострикции следует, что в многодоменном кристалле при охлаждении через точку Кюри, благодаря появлению доменов с различными направлениями векторов спонтанного намагничения и, следовательно, с различными направлениями магнитострикции, возникают упругие напряжения. [13]
 |
Картина замыкания продольных доменов торцевыми. [14] |
Наиболее необычным в гипотезе о структуре доменов ПБА является большая роль, придаваемая электрическим ( или магнитным) характеристикам по сравнению с чисто гидродинамическими причинами. Действительно, суммирование дипольных моментов мономерных единиц в макромолекуле и молекулярных - в агрегате может привести к гигантским брутто-величинам. Таким образом, большая длина молекул, с одной стороны, приводит к повышению вязкости и замедленности релаксационных процессов, но, с другой, способствует выявлению уникальных электромагнитных свойств. Несомненно, что в экспериментальных и теоретических исследованиях этих эффектов сделан лишь первый шаг. Поэтому в какой-то мере некоторые возможные причины появления регулярных доменов в полимерных жидких кристаллах могут быть преувеличены, а другие ( в частности, анизотропия вязкости и микроупругости) преуменьшены. [15]
Страницы: 1