Cтраница 1
Появление электрического момента у элементарных объемов диэлектрика ( содержащих, однако, настолько большое число молекул, чтобы можно было применять к этим объемам понятие температуры) называется поляризацией диэлектрика, а электрический момент единицы объема Рэ - вектором ( или интенсивностью) поляризации. [1]
Это приведет к появлению добавочного электрического момента каждого диска, вследствие чего изменяются вектор поляризации среды и электрическая индукция. [2]
На металлическом теле в электрическом поле также происходит смещение свободных электронов и появление электрического момента, подобного моменту молекул диэлектрика. Следовательно, металлические тела небольшого размера, размещенные в объеме и изолированные воздушными промежутками, играют в металлоди-электрике ту же роль, что и поляризующиеся молекулы в обычном диэлектрике. Число механических частиц в единице объема несравненно меньше, чем в обычном диэлектрике, однако размеры частицы примерно в такое же число раз крупнее. [3]
В общем случае некоторое смещение электронов от одних атомов к другим происходит и в гомеополярных соединениях, что приводит к появлению электрических моментов. В связи с этим разделение химических связей на ионные и чисто гомео-полярные имеет условный характер. [4]
Формальная теория поляризации диэлектриков, кратко рассмотренная в предыдущем параграфе, позволяет определить поляризацию как процесс смещения связанных зарядов, приводящий к появлению электрического момента у любого макроскопического элемента объема. [5]
Таким образом, согласно Ли и Янгу, оценки возможных нарушений сохранения четности не приходят в противоречие с экспериментами, известными в настоящее время, если во всяком случае предполагать, что сохранение четности нарушается лишь в слабых взаимодействиях, и если даже это нарушение ведет к появлению дипольных электрических моментов у элементарных частиц. [6]
Ко второму типу относятся сегнетоэлектрики, представляющие собой в основном кристаллы с преимущественно ионной связью и не содержащие атомных групп, обладающих постоянным дипольным моментом. Фазовый переход из параэлектрического состояния в сегнетоэлектрическое происходит в результате смещения ионов из нулевого положения в другое, приводящее к появлению электрических моментов и возникновению спонтанной поляризации. Такой переход называют фазовым переходом типа смещения, а кристалл - ионным Сегнетоэлектриком. Классическим примером сегнетоэлектрика такого типа является титанат бария. Существуют сегнетоэлектрики, у которых фазовые переходы могут быть переходами смешанного типа. [7]
Ко второму типу относятся Сегнетоэлектрики, представляющие собой в основном кристаллы со значительной степенью ионности связи и не содержащие атомных групп, обладающих постоянным дипольным моментом. Фазовый переход из параэлектрического состояния в сегнетоэлектрическое происходит в результате смещения ионов из некоторого нулевого положения в другое, приводящее к появлению электрических моментов и возникновению спонтанной поляризации. Такой переход называют фазовым переходом типа смещения, а кристалл - сег-нетоэлектриком типа смещения. Классическим примером сегнетоэлектрика такого типа является титанат бария. Возможны Сегнетоэлектрики, у которых фазовые переходы могут быть переходами смешанного типа. [8]
Она происходит в кристаллических диэлектриках, построенных из положительных и отрицательных ионов, - в галоидно-щелочных кристаллах, слюдах, керамиках. В электрическом поле в таких диэлектриках происходит смещение электронных оболочек в каждом ионе - электронная поляризация. Это смещение приводит к появлению дополнительного электрического момента / п, увеличивающего поляризованность, а следовательно, и диэлектрическую проницаемость на еги. Таким образом, диэлектрическая проницаемость ионного кристалла равна ег - eroo - f еги, где еги зависит от физической природы ионов, сил их взаимодействия и строения кристаллической решетки. [9]
Накопление электрических зарядов на границах неоднородностей ( слоев, пор, включений) приводит к объемно-зарядной поляризации. Объемный заряд существенно повышает электрическую емкость конденсатора, содержащего неоднородный диэлектрик. Миграционная поляризация, однако, уже не может быть отнесена к микроскопическим механизмам появления электрического момента. В диэлектриках, содержащих большие дипольные группы ( домены в сегнетоэлектриках или капельки полярной жидкости в неполярной), в электрическом поле происходит переориентация или пограничная перезарядка таких областей - макродиполей. [10]
Условия прямого взаимодействия электромагнитных и упругих волн выпол - шо няются в точке Р ( фиг. ОР ( ( 0се - 1 / 2а) электромагнитных волн, так как в этой точке одинаковы и длины волн, и частоты обоих типов волн. Более того, плоские электромагнитные волны - поперечные и точка Р находится на ветви поперечных оптических колебаний ТО. В дальнейшем мы увидим, что в окрестности точки Р график будет иметь такой вид только для кристаллов типа алмаза, в которых оптические колебания не приводят к появлению электрического момента решетки. Но тогда упругие колебания не могут взаимодействовать с электрическим полем. Мы увидим, далее, что в случае истинных взаимодействий фиг. [11]