Появление - поляризация
Cтраница 1
Появление поляризации в диэлектрике под действием механических напряжений называют прямым пьезоэффектом. Кроме прямого пьезоэффекта существует и обратный. Он заключается в том, что при наложении внешнего электрического поля кристалл несколько сжимается или расширяется. Пьезоэффект наблюдается во всех нецентросимметричных кристаллах. Под действием механических напряжений происходит смещение заряженных частиц и, таким образом, возникает дипольный момент. Смещение частиц в кристаллах с центром симметрии не приводит к появлению поляризованного состояния, так как в этом случае в силу наличия центра симметрии происходит электрическая компенсация моментов, образованных за счет смещения положительно и отрицательно заряженных частиц. [1]
 |
Зависимость энергетического выхода флуоресценции раствора флуоресцеина вводе ( / и родамина В в глицерине ( / / от длины волны возбуждающего света. [2] |
Появление поляризации в этих условиях наблюдения объясняется некоторой правильной ориентацией молекул красителя в целофановых пленках. [3]
Область температур появления дипольно-сег-ментальной поляризации зависит от строения отвердителей и густоты сетки. [4]
Таким образом, рассеяние приводит, вообще говоря, к появлению поляризации, перпендикулярной к плоскости рассеяния. [5]
Если вместо монохроматической волны пропустить через кристалл световые импульсы, то вместо появления постоянной поляризации и постоянного напряжения описанный нелинейный оптический эффект вызывает образование импульсов напряженности поля и напряжения. Так как нелинейность типичных электрооптических кристаллов вызвана исключительно электронами, то вдали от резонансов поляризация следует за электрическим полем световых импульсов практически безынерционно - Время отклика составляет лишь несколько фемтосекунд. Следовательно, при прохождении через кристалл ультракоротких световых импульсов ( ть Ю фс) в определенной области кристалла возникают импульсы поляризации такой же длительности. [6]
А и А -, так что при стремлении к диссоциационному пределу возможно появление отчетливой поляризации. Правда, стационарные возбужденные состояния должны описываться волновыми функциями, удовлетворяющими стационарному уравнению Шредингера, а потому такие функции должны учитывать симметрию гамильтониана и формально поляризации наступить не может. [7]
В гетерогенных системах заряды могут аккумулироваться на границах между фазами, приводя к появлению поляризации на границах раздела, часто называемой также поляризацией Максвелла - Вагнера. Главной причиной поляризации на границах раздела является обычно разность проводимо-стей, ибо диэлектрическая проницаемость меняется от фазы к фазе значительно меньше, чем проводимость. Однако высокая проводимость одной из фаз может сдвинуть релаксационные процессы в радиочастотную область. [8]
В кристаллических диэлектриках при нарушении нормальной структуры кристаллической решетки иногда даже ничтожными количествами примесей может быть вызвано появление местной неплотности упаковки, приводящей к резкому увеличению tg б за счет появления ионно-релак-сационной поляризации. [9]
При заданной конечной плотности тока процессы на электродах и в электрохимической системе становятся необратимыми. Это сопровождается появлением поляризации, которая связана с затруднениями в протекании какой-либо из стадий суммарного электродного акта. [10]
Осаждение металлов на катоде в расплавленном состоянии происходит чаще всего при равновесном потенциале. Использование сложных электролитов способтсвует появлению поляризации. Осаждение твердых металлов сопровождается химической поляризацией, а также иногда поляризацией, связанной с замедленностью образования и роста кристаллов. Условия электролиза влияют на характер катодного осадка: при низкой плотности тока на поверхности кристаллов может образоваться окисная пленка - пассивация катода, увеличение поляризации. [11]
 |
Элементарная магнитная ячейка антиферромагнетика Сг О. а и б - направления магнитных моментов s, х, 9 и х. [12] |
Член вида р № обусловливает появление поляризации р - I2 при переходе кристалла в магнитоупорядоченное состояние. [13]
Во избежание недоразумений, отметим, что классификация предельных частот оптических ветвей колебаний по одной лишь кристаллографической симметрии решетки недопустима для ионных кристаллов. Длинноволновые оптические колебания ионной решетки сопровождаются появлением макроскопической поляризации кристалла и связанного с нею макроскопического электрического поля; это поле, вообще говоря, меняет ( понижает) симметрию колебаний. [14]
Второе слагаемое в (5.84), разумеется, мало по сравнению с первым. Оно представляет собой так называемое сигнальное поле, обязанное своим появлением поляризации среды падающей волной. Малость сигнального поля по отношению к падающему обеспечивается достаточной малостью плотности N рассматриваемой среды. [15]
Страницы: 1 2