Правило - частота - бор
Cтраница 2
Именно это обстоятельство и позволяет пользоваться в атомной физике правилом частот Бора. [16]
Частота ыпт называется частотой квантового перехода, а условие (33.51) - правилом частот Бора. [17]
Это уравнение при Z 1 дает уровни энергии для атома водорода, показанные на рис. 5.3, и на основании правила частот Бора Et - Е h tj описывает спектральные линии водорода. [18]
Пример линейного осциллятора, данный выше, и фундаментальные понятия теории колебаний приводят к следующему общему ведущему принципу ( Я): частоты, определяемые энергетическими уровнями по правилу частот Бора, должны соответствовать частотам простых колебаний, на которые может быть разложено реальное движение частей атома в соответствии с законами динамики. В классической механике такое разложение на простые колебания строго достижимо не всегда, а только тогда, когда система является кратно или условно периодической. В 1913 - 25 годах применение этого квантового правила дало большой урожай результатов, и казалось, что мы обладаем ключом, который открывает тайны атомных процессов. [19]
Таким образом, возникновение линейчатых спектров и постулат Бора о связи частоты излучения с разностью энергии уровней, между которыми происходит переход, получают в квантовой механике свое обоснование: излучение и поглощение квантов света происходят лишь с частотами, удовлетворяющими правилу частот Бора. [20]
Таким образом, возникновение линейчатых спектров и постулат Бора о связи частоты излучения с разностью энергии уровней, между которыми происходит переход, получают в квантовой механике свое обоснование: излучение и поглощение квантов света происходит лишь с частотами, удовлетворяющими правилу частот Бора. [21]
 |
Энергетические уровни МО четных полиенов в единицах р относительно уровня а. [22] |
Это сказывается на свойствах. Во-первых, энергия перехода ВЗМО - - - НСМО уменьшается, и спектр поглощения, согласно правилу частот Бора, смещается в сторону более низких частот ( более длинных волн), Поэтому полиены после С10 приобретают окраску. Во-вторых, у полиенов с высоким числом атомов уровни становятся очень близкими, и зазор между ВЗМО и НСМО весьма мал. [23]
Результат (39.37) имеет большое значение. Он показывает, что происходят колебания среднего значения расстояния электрона от ядра - это расстояние является периодической функцией времени с частотой unm ( Wn-Wm) / h, соответствующей правилу частот Бора. С классической точки зрения, которая сохраняется в данном случае и в квантовой механике, такие колебания приводят к излучению и поглощению света. [24]
Третий постулат Бора ( правило частот) также-экспериментально подтвердился в опытах Франка и Герца. Это излучение происходит в тот момент, когда атом ртути, возбужденный электронным ударом на уровень с энергией W2, возвращается в основное нормальное энергетическое состояние с энергией WL Согласно правилу частот Бора (13.7), W2 - Wihv, где W2 - WiAW. [25]
Результат (14.38) имеет большое значение. Он показывает, что происходят колебания среднего значения расстояния электрона от ядра - это расстояние является периодической функцией времени с частотой onm - ( Wn - Wm) i h, соответствующей правилу частот Бора. С классической точки зрения, которая сохраняется в данном случае и в квантовой механике, такие колебания приводят к излучению и поглощению света. [26]
Третий постулат Бора ( правило частот) также экспериментально подтвердился в опытах Франка и Герца. Это излучение происходит в тот момент, когда атом ртути, возбужденный электронным ударом на уровень с энергией W2, возвращается в основное нормальное энергетическое состояние с энергией Wi. Согласно правилу частот Бора (13.7), W2 - Wi - hv, где Wi - Wi & W. [27]
Этот комбинационный принцип справедлив в спектроскопии всюду без исключений, как в оптической области, так и в области рентгеновских лучей, и, как оказалось, является ценным вспомогательным средством при классификации спектров; он сводит сложные спектры линий к более простым спектрам термов. К сожалению, задача становится более трудной из-за того, что не все линии, соответствующие возможным переходам i - &, встречаются в действительности: не каждый терм Vj обязательно комбинируется с заданным термом v, поскольку условия возбуждения могут быть таковы, что некоторые линии будут иметь нулевую интенсивность. Комбинационный принцип или правило частот Бора определяют, так сказать, только клавиатуру спектра, а какие тона в. Но вообще, при подходящих условиях возбуждения, например, при воздействии сильных внешних электрических полей, можно выявить линии, которые не наблюдаются при обычных условиях. [28]
Второе замечание заключается в краткой информации о современных данных, относящихся к физике атома и его взаимодействию с излучением. Сейчас мы знаем, что большинство исходных положений модели атома Бора неверны. Соответственно для основного и первых возбужденных состояний электрона в атоме неверно основное положение планетарной модели - точечный электрон, вращающийся вокруг ядра по замкнутой орбите. Наконец, для поглощения ( и испускания) излучения недостаточно выполнения правила частот Бора (5.3), для этого дополнительно необходимо выполнение определенных правил отбора по ряду квантовых чисел, характеризующих связанные состояния электрона в атоме. [29]
Напомним, что в этом приближении задача решается в два этапа. На первом этапе рассматривается проблема о движении электронов в поле неподвижных кулоновских центров. Меняя в широком диапазоне относительное расположение этих центров ( геометрию фигуры, образованной точками - центрами атомных ядер), можно построить потенциальные поверхности как для основного, так и для достаточно большого числа электронно-возбужденных состояний. Энергии минимумов таких потенциальных поверхностей принимаются в качестве уровней энергии для чисто электронных стационарных состояний. В согласии с правилами частот Бора расстояния между такими уровнями определяют положения линий в спектрах при переходах между стационарными состояниями, т.е., в частности, при простом поглощении или излучении. Эти процессы принято называть одноквантовыми, и именно они приводят к появлению обычно наблюдаемых спектров поглощения или флуоресценции в ультрафиолетовом и видимом спектральных диапазонах. [30]
Страницы: 1 2 3