Точечный предмет

Cтраница 2

Выясним теперь, какую форму имеет в пространстве пучок электронов, вылетающих из точечного предмета, при наличии астигматизма. Для этого рассмотрим сначала лучи, пересекающие плоскость диафрагмы по окружности с радиусом гв. Плоскость изображения z zb они пересекают по радиально расположенному отрезку прямой. [16]

Применение масок не очень эффективно при наличии сферической аберрации, так как геометрическая тень точечного предмета имеет вид радиальной линии, являющейся проекцией аксиальной каустики. Она становится малой лишь в том случае, если предмет расположен на оси, но в электронной оптике нельзя, пользуясь прозрачной подложкой, помещать малые предметы в середине поля. [17]

Рассмотрим систему из двух линз ( рис. 4.42, а); допустим, что точечный предмет находится в фокусе первой линзы. Луч, вышедший из первой линзы, будет параллельным оптической оси и, следовательно, пройдет через фокус второй линзы. [18]

Рассмотрим систему из двух линз ( рис. IV.42, а); допустим, что точечный предмет находится в фокусе первой линзы. Луч, вышедший из первой линзы, будет параллельным оптической оси и, следовательно, пройдет через фокус второй линзы. [19]

Если при регистрации или восстановлении используются протяженные источники, то разрешение по изображению уменьшается, в результате чего изображение точечного предмета размывается подобно тому, как это описано в гл. Изображение точечного предмета размывается до размеров источника; этот процесс более подробно будет рассмотрен ниже. До недавнего времени считалось, что использование протяженных источников вместо точечных приводит к безвозвратной потери разрешения. В рентгеновской голографии такие потери были бы особенно велики, так как источники размером менее 100 А отсутствуют, а предельное разрешение определяется длиной волны, равной 1 А. [21]

Величину г - R необходимо теперь интерпретировать как радиус круга в плоскости Я0, в котором содержится информация о точечном предмете вплоть до детали размером dA, где dA / - / 2Ym - предел разрешения по Аббе. [22]

Осевая координата изображения может быть определена из (4.78), но ее также можно найти графически с помощью рис. 47, даже если мы имеем дело с точечным предметом. Рассмотрим произвольный луч, пересекающий ось в точке А, расположенной в пространстве объектов. Это точка, где пересекаются все лучи, параллельные спереди от линзы выбранному лучу, принадлежащая задней фокальной плоскости. Но мы знаем, что асимптотический луч, проходящий через передний асимптотический фокус FI под тем же углом к оси, что и наш луч, после пересечения с передней главной плоскостью должен быть продолжен параллельно оси. [23]

Это значит, что лучи, выходящие из точки Р0 ( х (), уй, zti) ( рис. 194) предметного пространства под произвольными ( малыми) углами наклона к оси z, пересекут плоскость z z по параллельной оси х прямой АВ, уравнение которой у у а ( 2 ( 61)) у у Таким образом, электростатические цилиндрические линзы создают линейное изображение точечного предмета. [24]

Схема, поясняющая свойство голограммы увеличивать предмет. [25]

Коэффициент увеличения в голографии Фурье ( разд. Пусть точечный предмет Р находится на расстоянии от источника в плоскости, нормальной к оси. При восстановлении голограмма действует как линза с фокусным расстоянием f, осуществляющая преобразование Фурье. Решетка создает точечное изображение Р на расстоянии 5 Vf / op iA / / Af от оси. [26]

Сопряженные точки предметов 0 и 02. [28]

Можно отметить, что это верно лишь в первом приближении; при больших значениях а вид 02 будет зависеть также от а, а не только от радиуса R SP; при R consi точка 02 будет уже не точкой, а аберрационной фигурой, которая не идентична аберрационной фигуре сферического зеркала. В первом случае точечный предмет 0 ( расположен очень близко к источнику S по сравнению с его расстоянием от пластинки. Это и есть проекционный случай, рассмотренный в статье I; сопряженные точки симметричны по отношению к точечному источнику. Второй случай реализуется тогда, когда предмет расположен значительно ближе к пластинке, чем к источнику. Будет показано, что этот случай соответствует методу пропускания: сопряженные точки являются зеркальными отражениями друг друга по отношению к пластинке. [29]

Так же расположен и линейный фокус линзы, образованный действительным пересечением лучей. В этой плоскости точечному предмету будет соответствовать точечное изображение, положение которого определяется пересечением любых двух траекторий, выходящих из точечного предмета. Траектории представляют собой решение линейного однородного уравнения ( 8, 15), которое с точностью до двойки в знаменателе последнего члена левой части совпадает с уравнением ( 4 24а) для полей с вращательной симметрией. Поэтому здесь можно применить то же построение, которое было применено для нахождения положения предмета в линзах с симметрией вращения, введя, так же как и там ( см. гл. [30]

Страницы: 1 2 3