Вайнберг
Cтраница 2
Предполагаемое в теории Вайнберга - Салама / 0 - 300 ГэВ ведет к значению соответствующего критического поля Нс - - 1024 ] / Я Гс. Если полагать К - 1, то получаются напряженности поля, не встречающиеся ни в земных, ни в космических условиях. [16]
При этим угол Вайнберга вцг удовлетворяет соотношению s n2ew 1 - MyflM. Это значение далеко от экспериментального ( sin20 p 0.231 5 0.002 2) и, конечно, наша модель не претендует на роль реалистичной, а является чисто иллюстративной. Однако сама идея, идущая еще от Калуцы и Клейна, о том, что низкоэнергетическая физика определяется некоторой многомерной фундаментальной теорией и геометрией дополнительных измерений, является весьма привлекательной, а результаты по размерной редукции калибровочных, гравитационных, суперструнных и других теорий позволяют надеяться на построение реалистической модели. В заключение параграфа отметим, что изложенный выше способ вычисления потенциала скалярных полей не является самым общим. С помощью этого метода было получено общее выражение для потенциала У ( ф), когда пространство дополнительных измерений является однородным симметрическим пространством. Было также показано, что в этом случае скалярный потенциал редуцированной теории всегда является потенциалом типа Хиггса и приводит к спонтанному нарушению симметрии. [17]
Опытами, проведенными Вайнбергом [31] применительно к низконапорным форсункам ( диапазон перепада давлений от 0 15 до 1 75 кГ / см2), при распыливании воды установлена связь X с безразмерными критериями, определяющими распад пленки. [18]
Как позднее показано Вайнбергом [16], эти особенности имеют важное значение для понимания процессов, контролирующих радиационный рост урана при низких температурах облучения. [20]
Тем временем Глешоу, Вайнберг, Салам, Уорд и другие авторы построили единую перенормируемую теорию слабых и электромагнитных взаимодействий. Это бцло одной из причин, заставивших физиков выдвинуть гипотезу о том, что склеивающие кварки частицы ( глю-оны) взаимодействуют трлько с цветом, которого рлабые и электромагнитные взаимодействия не различают ( ср. Берутся восемь векторных глюо-нов В. [21]
Согласно закону Харди - Вайнберга, относительные частоты аллелей в популяции остаются неизменными из поколения в поколение. Закон Харди - Вайнберга справедлив, если соблюдаются следующие условия: 1) популяция велика; 2) в популяции осуществляется свободное скрещивание; 3) отсутствует отбор; 4) не возникает новых мутаций; 5) нет миграции новых генотипов в популяцию или из популяции. [22]
В теории Салама - Вайнберга, которая будет изложена в гл. [23]
В модели Салама - Вайнберга, включающей только лептоны, это условие не выполняется. [24]
Сама по себе модель Вайнберга - Салама дает лишь нижние границы масс промежуточных мезонов. [25]
Он указывает, что сам Вайнберг в своих мотохимических выкладках вывел заключение о различии движений С-атомов в нафталине и бензоле. То же следует из изучения продуктов их замещения: в то время как, например, введение галогенов в нафталин сильно понижает его экзальтации, при галогеиировании бензола они, наоборот, возрастают, хотя и слабо. [26]
В этом и состоит теорема Вайнберга. [27]
Такое представлепие, по теореме Вайнберга, недопустимо. Причина этого запрета состоит в том, что вектор-потенциал описывает электромагнитное поле лишь с точностью до калибровочных преобразований; таким образом, истинное поле задается не одним 4-век-тором, а целым классом эквивалентных вектор-потенциалов ( см. [10], гл. Необходимость калибровочных преобразований, как мы видим, тесно связана с наиболее общими конструкциями теории квантованных нолей. [28]
Параметр б г называют углом Вайнберга. [29]
Такое поведение слоя было названо Вайнбергом и др. [241], работавшими с коническими аппаратами и с частицами размером от 0 18 до 1 мм, негомогенным псевдоожижением. Однако Баскаков с сотрудниками [11, 12] называет свои слои такого же размера фонтанирующими, используя без сомнения термин фонтанирование в несколько более широком смысле. [30]
Страницы: 1 2 3 4