Последнее предположение

Cтраница 2

Последнее предположение автоматически выполняется для алгебры линейных операторов, действующих в нормированном пространстве X, где единицей является тождественный оператор. [16]

Последнее предположение требует некоторого разъяснения. [17]

Вероятность усталостного разрушения в условиях сложного напряженного состояния. [18]

Последнее предположение накладывает некоторые ограничения на сформулированную модель усталостного разрушения, но в то же время дает возможность более четко выявить основные закономерности влияния сложного напряженного состояния. [19]

Последнее предположение служит основой уравнения неразрывности. [20]

Последнее предположение является довольно сильным. Можно показать, однако, что при некоторых предположениях ( см. разд. [21]

Последнее предположение не только не усложняет теорию, но и наоборот - делает ее более изящной. При этом, разумеется, результаты для действительных случайных величин легко могут быть получены в качестве частного случая из соответствующих результатов для комплексных величин. [22]

Определение длины двойника путем графического решения уравнения. 1 - F ( IK для случая внешнего поля, монотонно убывающего в глубину кристалла ( 1а - % Р, 16 - Р Р, 2 - F ( L в случае однородного внешнего поля, 3 - S9 / (.| Зависимость длины двойника от нагрузки на начальном этапе двойнико-вания. [23]

Последнее предположение соответствует обычно встречающимся в эксперименте условиям. Действительно, значительное убывание G ( L) всегда происходит при макроскопических значениях L. Это связано с малой скоростью спада функции т ( х) с глубиной, обусловленной макроскопическим характером создания внешней нагрузки. [24]

Последнее предположение обусловлено малостью толщины стрингера, вследствие чего ее изменение от точки к точке в процессе деформации незначительно и можно им пренебречь. [25]

Последнее предположение подкрепляется тем, что гидрогенизация таких двойных связей наблюдается в других случаях. [26]

Последнее предположение имеет модельный характер. Подчеркнем, однако, что на результате первого приближения ( отвечающего уравнению Больцмана) оно вообще не сказывается: в этом приближении фигурируют только двойные столкновения частиц, в которых другие ( не парные) взаимодействия не участвуют. [27]

Последнее предположение имеет реальный смысл в случае самообращенной линии излучения. Условимся далее все величины, относящиеся к различным компонентам линии, различать одним или двумя штрихами, а величины без штрихов относить к воображаемой одно-компонентной линии. [28]

Последнее предположение при отсутствии информации о тормозных взаимодействиях говорит о том, что любое состояние равновесия будет неустойчивым и что вскоре обнаружится, что-активность в одних местах уже прекратилась, а в других возникла. [29]

Последнее предположение можно обосновать, если учесть, что распределение (49.10), строго говоря, справедливо лишь для значений е гораздо больших, чем разность между самыми нижними энергетическими уровнями. [30]

Страницы: 1 2 3 4