Cтраница 4
Вскоре после того, как были доложены экспериментальные результаты, Бете, воспользовавшись идеей Крамерса, Швингера и Вайскопфа о вычитании бесконечностей, осуществил несложный нерелятивисткий расчет, который качественно согласовался с теорией. В дальнейшем на основе этого расчета возникла полностью реля-тивстская теория, количественно согласующаяся с экспериментами Кроля и Лэмба, Френча и Вайскопфа. Этот расчет также явился предшественником современной квантовой электродинамики КЭД в том виде, как она была развита Швингером, Фейнманом и Дайсоном. [46]
Она в какой-то мере правдоподобна, так как представляется естественным считать, что при r b волновую функцию нейтрона еще можно рассматривать как функцию в центральном поле, в то время как более сложные многочастичные эффекты существенны только при меньших г. В этом отношении несколько ограниченный характер рассуждений Фешбаха, Пизли и Вайскопфа имеет лишь некоторую долю произвола в том, что касается применимости представления о центральном поле при рассмотрении пери ферии ядра. В этой связи рассматриваемую картину, которая представляется единственным разумным путем логичного построения теории Вайскопфа, нельзя считать действительно удовлетворительной. Заметим, что все эти вопросы имеют непосредственное отношение к тому, какой смысл придается величине К; следует также заметить, что при более систематическом подходе величина К, входящая в (33.31), изменяется спи имеет иное происхождение, чем К. [47]
Множители ( 2 / 1) яХ2 и Pt описывают поведение налетающего ядра во внешней области и могут быть легко вычислены. Однако в действительности ядра оказываются частично прозрачными для падающих на них частиц. Качественно, следуя Вайскопфу, картину взаимодействия ядра мишени с бомбардирующим ядром можно описать следующим образом: падающая частица во внутренней области движется в поле ядерных сил, создаваемом отдельными нуклонами ядра мишени. В этом поле частица может испытать упругое рассеяние. Кроме того, вследствие столкновения с бомбардирующей частицей один из нуклонов ядра может приобрести энергию, достаточную для вылета из ядра. [48]
В представлении Бора и Уилера или Фешбаха, Пизли и Вай-скопфа также допустимы флуктуации, обусловленные возможными нерегу-лярностями производной по энергии от фазы, заменяющей фазу, входящую в соотношение (34.1), когда рассматривается многочастичный характер внутренней области ядра. Рассмотрение Фешбаха, Пизли и Вайскопфа опирается на предположение, что при резонансной энергии наклон кривой зависимости фазы от энергии приближенно равен n / D в соответствии с довольно гладкой зависимостью фазы от энергии. Таким образом, представляется естественным согласиться с Тейхма-ном и Вигнером, что их точка зрения получает некоторое подтверждение при анализе экспериментального материала, указывающего на наличие заметных флуктуации приведенных ширин. [49]
Точнее, в этом случае мы будем иметь фактически двухкомпонентную функцию с составляющими Iii1 ф и ф2 - -, поскольку в основное уравнение входит вторая производная по времени. Одна степень свободы cooi - нетствует частицам с положительной энергией, другая - с отрицательной. Как было показано в работе Паули и Вайскопфа, чтобы исключить состояния частиц с отрицательной энергией, необходимо произвести вторичное квантование скалярного уравнения и наряду с бесспиновыми частицами одного знака заряда ввести бессшшовые частицы, обладающие противоположным зарядом. [50]
В основе теории лежит статистический подход к рассмотрению распределения уровней ЕЬ и приведенных ширин yL - В частности, теория рассчитана на то, чтобы исключить влияние кулоновского поля и свойств функций FL и GL из статистического сравнения данных по заряженным частицам с данными по нейтронам. Это исключение оказывается возможным в случае большой плотности уровней и соответственно малых ширин уровней, так как часто ширины уровней настолько малы, что функции FL и GL практически постоянны в области резонанса, и слабо влияют на статистические распределения. Эта ситуация соответствует очень быстрому изменению фазы в соотношении (34.7) в приближении Вайскопфа. Вследствие различных F и G для заряженных частиц физический уровень может быть сдвинут на величину, много большую, чем ширина уровня. [51]