Cтраница 1
Вайтхед и Чан объясняют это расхождение конечной теплопроводностью верхней и нижней границ слоя. Тем не менее, характерные размеры области устойчивости даже в последнем случае не очень сильно отличаются от теоретических, так что можно говорить о качественном подтверждении теории. [1]
Вайтхед и Чен [292], помимо кусочно-линейных профилей невозмущенной температуры, рассмотрели некоторые параболические профили, а также профили, создаваемые экспоненциальными распределениями источников тепла. Полученные решения в основных чертах согласуются с результатами других подобных исследований. Если переходы между устойчивыми и неустойчивыми областями являются плавными, то понижение критического числа Рэлея, вызванное проникновением движений в устойчивую область, может маскироваться обратным эффектом: кривизна температурного профиля в неустойчивой области стремится увеличить критическое число Рэлея. Другие примеры такого эффекта повышения Лс будут рассмотрены в следующем разделе. [2]
Вайтхедом [23] показано, что в достаточно крупном аппарате с колпачковым газораспределителем псевдоожижался мелкозернистый материал, а затем при постепенном снижении скорости псевдоожижения фиксировалось ее значение w, , при котором над одним из колпачков прекращалось псевдоожижение. При дальнейшем снижении расхода число таких неработающих колпачков ( расход воздуха через них примерно соответствовал скорости начала псевдоожижения) увеличивалось, причем спорадически неработающие колпачки становились работающими, и наоборот; однако значение WMHH и число неработающих колпачков при данной скорости псевдоожижения воспроизводились хорошо. [3]
Чен и Вайтхед, пользуясь техникой контролируемых начальных условий ( см. разд. Использовались круглые сосуды с Г 10 - 16, жидкости с Р - 103 ( силиконовые масла) и метод теневой визуализации. Оказалось, что в исследованном диапазоне чисел Рэлея RC R 2 5 RC область устойчивости валов к трехмерным возмущениям четко вырисовывается в плоскости ( k R), причем с коротковолновой стороны она ограничена порогом поперечно-валиковой неустойчивости, а с длинноволновой - зигзаговой. Но внутри этой области валы далеко не всегда сохранялись неизменными. Процесс такой перестройки в основном двумерен и возможен благодаря тому, что у боковых стенок, вблизи сингулярностей типа фокусов ( см. рис. 19 5), рождаются новые или исчезают старые валы. [4]
Атомные параметры связывания РА, в в работах Сичела и Вайтхеда были подобраны так, чтобы наилучшим образом воспроизводились энергии связывания бинарных гидридов АНГ. [5]
Таким образом, было выявлено, что полученная Сичелом и Вайтхедом система параметров имеет ряд преимуществ перед системой Попла - Сегала. Оказалось, однако, что она непригодна для расчета валентных силовых постоянных и длин связей, так как длины связей получаются чрезмерно заниженными. [6]
Интересно, что в первой работе этого цикла, которую выполнили Чен и Вайтхед [235] почти одновременно с расчетами Буссе [211], были подмечены такие черты явления, которые впоследствии долгое время обходились молчанием в дискуссиях. [7]
В первом варианте модифицированного метода Ч11ДП ( МЧПДП / 1) было предложено определять кулоновские интегралы F ( ss ss) ( ss рр) из энергетических уровней атомов; это привело к величинам, незначительно отличающимся от данных Снчела и Вайтхеда. [8]
Среднее отклонение от экспериментальных значений длин связей ( для молекул, не использованных при калибровке параметров) составляет не более 0 035 А, а от экспериментальных значений валентных углов - не более 5 2; точность расчета энергий связывания в подходе Бойда - Вайтхеда такая же, как в методе ППДП / СВ. Значения силовых постоянных для валентных и деформационных колебаний также хорошо соответствуют экспериментальным в случае двух-и трехатомных молекул и воспроизводят большинство наблюдаемых в эксперименте тенденций для многоатомных молекул. [9]
Особая серия экспериментальных работ специально ориентирована на изучение устойчивости конвективных течений того или иного заданного вида. По-видимому, первой в этом цикле была работа Чена и Вайтхеда [235], и предложенная ими схема эксперимента использовалась - с несущественными изменениями - в ряде позднейших исследований. Слой рабочей жидкости, находящийся в подкритических условиях, освещается сквозь прозрачный верхний теплообменник светом мощной лампы, прошедшим через периодическую решетку, состоящую из прозрачных полос с непрозрачными промежутками между ними. В результате формируется валиковое конвективное течение с длиной волны, навязанной извне и равной периоду решетки. Затем разность температур нижней и верхней границы слоя постепенно увеличивается до нужного надкритического значения, после чего лампа выключается и начинается самопроизвольная эволюция течения. [10]