Cтраница 1
Представление волн в комплексной форме очень удобно для проведения расчетов. [1]
Поэтому внедрение в вузовский курс физики представления волн в виде экспонент стало насущно необходимым. Надо иметь в виду, что привыкнуть к такому представлению очень легко, а время, затраченное на привыкание, с лихвою окупится. [2]
Ханкеля 1-го рода может быть использована для представления волны, приходящей из бесконечности. [3]
Вместе с тем следует подчеркнуть, что представление блохов-ской волны в виде плоских волн является лишь аппроксимацией. Как показывают уравнения (2.37) и (2.49), в действительности плоские волны возникают лишь совместно, образуя единое волновое поле. Кроме того, излагаемая здесь форма динамической теории является недостаточно строгой и в другом отношении. [4]
Характерно, что все методы, основанные на представлении искаженных волн, приводили к сильному завышению результатов для перехода Is - 2s в области максимума сечения. Как видно, использование волновых функций, включающих отталкивание атомнога электрона налетающим, даже в простейшей форме, приводит к противоположному эффекту. [5]
Показывается, как результат усреднения зависит от интервала усреднения и даются правила вычислений при комплексной форме представления волн. [6]
Учет же достаточно большого числа виртуальных уровней приводит к практически непреодолимым вычислительным трудностям. Недостатком методов, построенных на основе представления искаженных волн, является та обстоятельство, что на первый план выдвигается учет притяжения электрона экранированным ядром и не учитывается ( в волновых функциях) отталкивание атомного электрона налетающим. [7]
Следует подчеркнуть, что под расходящимися и сходящимися волнами мы имеем в виду эстафетно расходящиеся или сходящиеся волны при многих последовательных рассеяниях одной и той же частицы на других частицах. Их не следует путать с принятым в теории рассеяния подходом представления волн в виде суперпозиции сходящихся и расходящихся волн при однократном рассеянии. [8]
Поэтому решение F уравнения (43.51) обычно называют искаженной волной. В проведенном выше выводе интегральных уравнений, таким образом, используется представление искаженных волн. Возможны и другие представления. [9]
Во многих случаях первое приближение метода искаженных волн оказывается недостаточным и необходимо принимать во внимание поляризацию атома. Как было показано в разделе 5 § 43, это можно сделать, либо сохраняя представление искаженных волн, либо переходя к представлению уточненных упругих волн. [10]
Концепция Бриллюэна позволяет дать четкую физическую картину направляемых однородным диэлектрическим слоем волн. Часть энергии просачивается через границу, поскольку угол падения выходит за пределы угла полного внутреннего отражения. В связи с бриллюэновским представлением направляемых волн интересно посмотреть за поведением угла падения волны Бриллюэна на границу свободного пространства при изменении диэлектрической проницаемости на основании полученных численных результатов. [11]