Представление - энергия
Cтраница 1
Представление энергии ( или другой физической величины) в виде линейной комбинации, включающей два рода виличин: числа атомов разных видов или числа связей разных видов и разновидностей в данной молекуле, с одной стороны, и приближенно инвариантные для всех молекул постоянные, представляющие собой линейные комбинации некоторых квантовомеханических интегралов, с другой стороны. [1]
Представление энергий ионов в новой СМИ достаточно точное. [3]
 |
Потенциальная энергия взаимодействия двух изолированных молекул в зависимости от расстояния между ними. [4] |
Представление энергии взаимодействия в виде суммы различных членов позволяет выделить составляющие, дающие наибольший вклад в данной области расстояний. Первым членом уравнения описываются так называемые короткодействующие силы межмолекулярного взаимодействия, проявляющиеся па малых расстояниях. Они уменьшаются по экспоненциальной зависимости с возрастанием расстояния R и возпкхают в результате перекрывания электронных волновых функций, отвечающих отдельным атомам пли молекулам. Вклад первого члена уравнения в величину E ( R) является наибольшим и представляет собой энергию образования ковалептиой связи гомео-нлн гетерополярного типа. В том случае, когда два атома взаимодействуют с образованием молекулы, возникает очень большая короткодействующая сила притяжения, которая приводит к минимуму энергии при характерных межъядерных расстояниях. При меньших расстояниях энергия отталкивания резко возрастает. [5]
Представление гибб-овой энергии взаимодействия GXY двух мета - или пара-заместителей X и Y в дном и том же бензольном ядре через GXY TffxffY содержит противоречие, : оскольку величины о характеризуют не сами заместители X и Y, а соответ-твующие замещенные фенилы. [6]
Для представления энергий орбиталей полезно сделать грубую поправку на отталкивание электронов и отталкивание ядер. Постараемся более четко показать, увеличивается или снижается общая энергия при движении на диаграмме слева направо. [7]
Двойственность представлений энергии деформации и дополнительной энергии служит основанием для некоторых исключительно мощных методов расчета конструкций. Однако теоремы взаимности, метод податливости и метод жееткостей основываются на использовании способа наложения и, следовательно, применимы только к конструкциям с линейным поведением. [8]
Такой способ представления энергии законен только в том случае, если ф нормировано. [9]
Ввиду этого для представления энергии угловых искажений обычно привлекается простое выражение, основанное на законе Гука. [10]
Это является веским указанием на возможность представления энергии дисперсионного взаимодействия ароматических молекул в виде суммы потенциалов межмолекулярного взаимодействия атомных групп. [11]
Например, вычисление энергии образования Х - замещенных алканов основано на представлении энергии образования молекул соединения в виде суммы энергий попарных взаимодействий атомов. К сожалению, во многих случаях недостаток опытных данных пока еще не дает возможности использовать формулы, выведенные В. М. Татевским, для приближений высоких порядков. [12]
Например, вычисление энергии образования Х - замещенных алканов основано на представлении энергии образования молекул соединения в виде суммы энергий попарных взаимодействий атомов. К сожалению, во многих случаях недостаток опытных данных пока еще не дает возможности использовать формулы, выведенные В. М. Татевским, для приближений высоких порядков. [13]
С другой стороны, разложение по мультипольным взаимодействиям обнаруживает формальное сходство с феноменологическим представлением энергии анизотропного взаимодействия Wij ионных пар с помощью полиномов Лежандра Pt ( cos 6 - 7 -), если рассматривать Bjj как угол между намагниченностью и линией г -, соединяющей оба иона ( см. фиг. [14]
Так как имеет место равновесие, то то же выражение может служить для представления энергии, испущенной в среднем в единицу времени. [15]
Страницы: 1 2 3