Cтраница 1
Пренебреж ем обменным взаимодействием и представим электростатический потенциал в виде суммы потенциала локализованных ( связанных) и де-локализованных ( свободных) электронов. Делокализованные электроны создают в центре ячейки положительный электростатический потенциал, постоянный для состояний локализованных электронов. [1]
Пренебрежем эффектом акустического взаимодействия струи с противоположной стенкой колонны поскольку ядро постоянных скоростей истечения достигает расстояния до 5 калибров от среза, а продольные пульсационные скорости убывают на порядок к центру колонны. [2]
Пренебрежем гистерезисом и потерями в стали; тогда можно принять, что кривая на рис. 23 - 10, а - это динамическая характеристика катушки. [3]
Пренебрежем в последних двух уравнениях аддитивными членами, которые включают покрытия и числа частиц для активированных комплексов. [4]
Пренебрежем влиянием вторых гармоник на нулевую и первые. [5]
Пренебрежем на время шумом и рассмотрим двоичный случай, когда /, 1 с равной вероятностью. [6]
Пренебрежем взаимодействием между теми молекулами, которые не являются ближайшими соседями. [7]
Пренебрежем изменением угловых координат за время корреляции отраженного сигнала, считая, что за это время отражатель смещается на малую долю ширины диаграммы направленности. [8]
Пренебрежем толщиной катушки, устремив г2 к /, но сохраним текущий через катушку полный ток неизменным, считая плотность / 0 возрастающей так, что произведение / EEEE / 0 ( r2 - rj сохраняет неизменное значение. [9]
Пренебрежем фильтрационными сопротивлениями в газонасыщенной и обводненной зонах; давление по всей залежи считаем одинаковым. [10]
Пренебрежем возможностью того, что система может оказаться в замкнутом метастабильном состоянии. Теорема 4.4 гарантирует, что в конечном счете сгенерированные состояния будут распределены равновесно. Рассмотрим систему, в которой происходит фазовый переход. Вдали от точки перехода система релаксирует в равновесное состояние достаточно быстро. Отсюда следует, что необходимо определить соответствующие временные шкалы модели при оценке числа отбрасываемых начальных состояний. Поскольку каждая проблема может быть рассмотрена отдельно, мы не будем обсуждать эту тему далее и отправим читателя к литературе [44, 45], где изучен ряд конкретных моделей. [11]
Пренебрежем, ради простоты, анизотропией среды и, кроме того, будем считать, что люминесценция не поляризована. Здесь p ( v) - отнесенная к единице времени вероятность образования фотона с частотой v при гибели экситона. [12]
Пренебрежем сначала тем обстоятельством, что поверхности лобовых частей частично соприкасаются друг с другом. [13]
Пренебрежем динамическими переменными, связанными с продольными составляющими поля А, так как их присутствие только усложнит вывод, не меняя ничего по существу. [14]
Пренебрежем всеми эффектами вязкости; другие упрощающие предположения будут сделаны в процессе изложения. [15]