Сделанное пренебрежение
Cтраница 1
Сделанное пренебрежение малой величиной А2В приводит к независимости показателя экспоненты от а, однако это не может существенно сказаться на результатах относительно грубых оценочных расчетов, проводимых далее. [1]
На больших расстояниях сделанные пренебрежения оказываются незаконными и полученное распределение скоростей неправильным. [2]
 |
Лоо - Лт бт, т. е. значе. [3] |
Однако в силу сделанных пренебрежений выражения ( 32 8) могут фактически описывать лишь область вблизи центральных экстремумов отображающих функций. [4]
Однако в силу сделанных пренебрежений выражения (32.8) могут фактически описывать лишь область вблизи центральных экстремумов отображающих функций. [5]
Расчеты показывают, что диффузионная емкость эмиттера при сделанных пренебрежениях не оказывает влияния на переходный процесс в ключе. [6]
В изложенных рассуждениях молчаливо подразумевалось, что поле U ( г) убывает на больших расстояниях ( г а) достаточно быстро для того, чтобы сделанные пренебрежения были законными. При больших г второй член в функции RI ( 132 3) мал по сравнению с первым. В частности, вычисление fQt a потому и результат ( 132 9) о не зависящем от энергии изотропном рассеянии справедливы лишь при более быстром, чем 1 / г3, убывании U ( г) на больших расстояниях. [7]
В изложенных рассуждениях молчаливо подразумевалось, что поле U ( г) убывает на больших расстояниях ( г а) достаточно быстро для того, чтобы сделанные пренебрежения были законными. При больших г второй член в функции RI (132.3) мал по сравнению с первым. [8]
Если же 2 пренебречь [ формула ( 1) ], то, в силу случайной компенсации ошибок, для w0 получается значение, близкое к экспериментальному, что, разумеется, не может оправдать сделанных пренебрежений. [9]
Если же S2 пренебречь [ формула ( 1) ], то, в силу случайной компенсации ошибок, для WD получается значение, близкое к экспериментальному, что, разумеется, не может оправдать сделанных пренебрежений. [10]
Итак, переходный процесс в ключе с учетом емкостей Ск, Сэ и Сн оказалось возможным описать сравни тельно несложными формулами ( 10), ( 12) и ( 14), при этом погрешность в расчетах, вносимая всеми сделанными пренебрежениями, составляет не более 10 - 15 %, что вполне допустимо для большинства практических расчетов. [11]
Влияние коэффициента Пуассона на величину критических нагрузок сравнительно невелико, что видно из рассмотренных в § 3 и 4 примеров. Сделанное пренебрежение значительно упрощает последующие выкладки. [12]
Во избежание недоразумений подчеркнем, что после произведегшых масштабных преобразований отображения ( 32 8) должны быть определены теперь на растянутых интервалах х; a0a i... Однако в силу сделанных пренебрежений выражения ( 32 8) могут фактически описывать лишь область вблизи центральных экстремумов отображающих функций. [13]
Функция (6.16) обращается логарифмически в бесконечность при тт. Это обстоятельство связано со сделанными пренебрежениями. Более точное исследование показывает, что хотя значение тг действительно является особой точкой функции, но последняя обращается в ней не в бесконечность, а в нуль ( см. примечание на с. Неприменимость формулы (6.16) вблизи ft тг несущественна для дальнейших приложений, в которых фигурируют интегралы, сходящиеся в этой точке. [14]
Числовой пример показывает, что вблизи выбранной точки i BX - 2 мка идет медленное нарастание колебаний с частотой осцилляции 160 кгц. При учете того, что критические частоты маломощных триодов ложат существенно выше 160 кгц, справедливость сделанного пренебрежения реактивностью становится очевидной. [15]
Страницы: 1