Cтраница 1
Несложные преобразования позволяют получить уравнения для расчета теплот разбавления в явном виде. [1]
Путем несложных преобразований, аналогично проведенным в первой части задачи, которые здесь опускаются, находим статический коэффициент передачи системы К. Так как входной сигнал представляет собой стационарную функцию с выбросами, то на входе всегда можно выделить стационарную часть. [2]
Путем несложных преобразований уравнения связей обычно можно включить в состав дифференциальных уравнений звеньев. [3]
Произведя несложные преобразования, можно показать, что соотношения (1.2.2) представляют собой теоремы о количестве и моменте количества движения систем. Уравнения (1.2.2) необходимы для описания движения механических систем, состоящих из дискретных материальных точек. Если механическая система представляет собой сплошную среду, заполняющую часть пространства F, то левые части уравнений (1.2.2) превратятся в определенные объемные интегралы, и массы отдельных точек mk преобразуются в бесконечно малые элементы dm сплошной среды. [4]
После несложных преобразований данные уравнения сводятся к одному дифференциальному уравнению в частных производных с переменными коэффициентами относительно глубины потока. Ввиду невозможности получения точного аналитического решения данного уравнения, при задаваемых начальных и граничных услвиях, ищется приближенное решение. При этом искомая функция ищется в виде степенного ряда с неизвестными коэффициентами, которые определяются методом интегральных соотношений. На основе полученных приближенных решений произведен числовой расчет для фронта волны заполнения. [5]
После несложных преобразований получим в обоих показателях нули, что и доказывает равенство произведения единице. [6]
После несложных преобразований представим эту формулу. [7]
После несложных преобразований получаем уравнение, оценки параметров которого приводят к оценкам параметров исходного уравнения. [8]
После несложных преобразований это же выражение может быть использовано и для заявок третьего класса. [9]
После несложных преобразований и столь же очевидных допущений задача сводится к решению системы линейных уравнений с трехдиагональной матрицей. Таким образом, предлагаемый подход является достаточно простым и нагладным, а разработанные на его основе алгоритмы - устойчивыми и экономичными. [10]
После несложных преобразований получим трансцендентное уравнение 2 ( 1 - e - a) - а0х 0, которое при замене - a0jt ln [ l - F ( x) переходит в эквивалентное ему трансцендентное уравнение (2.16) с тем же корнем. Простых решений в классе К3 для плотностей, не принадлежащих классам / d и / С2, не найдено. Однако общее трансцендентное уравнение (2.22) приведено для возможности его использования в численных расчетах для других плотностей. [11]
С помощью несложных преобразований можно убедиться, что для индикатрисы рассеяния (8.59) уравнения (8.35) и (8.36) имеют тот же вид с заменой g ( yQ) на д ( у0) п в случае консервативного рассеяния а нужно заменить на ра, что позволяет использовать приведенные выше формулы ИСГ в Р - приближении практически без изменений. [12]
Отсюда после несложных преобразований получим. [13]
В случае несложных преобразований соответствующие блоки могут размещаться и непосредственно в устройстве отображения информации. [14]
С помощью несложных преобразований задачу ( 1) - ( 3) заменяют задачей минимизации ф-цпи типа ( 1) при условии неотрицательности части ее переменных. Для решения этой задачи используются, в частности, итеративные алгоритмы. На практике часто возникают задачи К. Учет специфики задачи может значительно повысить эффективность ее числ. [15]