Cтраница 1
Дальнейшее преобразование уравнений проведем для пластины постоянной толщичны. [1]
Дальнейшее преобразование уравнения (1.16) должно быть направлено на то, чтобы в явном виде выделить ядро интегрального уравнения. [2]
Дальнейшие преобразования уравнения произведем с учетом (2.4) и выражения (2.44), которое совпадает с множителем, стоящим перед скобкой в последнем слагаемом правой части. [3]
Дальнейшие преобразования уравнения, необходимые для отыскания бл - -, где i равно - 1 или 1, лучше всего пояснить па конкретных примерах. [4]
Дальнейшее преобразование уравнений схемы заключается в разделении переменных состояния и алгебраических переменных и приведении дифференциальных уравнений к нормальной форме. [5]
Сложность дальнейших преобразований уравнений ( 152) связана с тем, что величина gfc / p рассматривается как функция приведенных параметров. [6]
Для дальнейших преобразований уравнения ( 97) необходимо получить зависимость между осадкой А и нагрузкой Р, действующей на призматическую пружину. [7]
Разумеется, можно выполнить дальнейшие преобразования уравнения (7.13), основанные на термодинамике; в частности, его можно выразить через энтропию. [8]
Найдем зависимости, необходимые для дальнейшего преобразования уравнений. [9]
Нетрудно получить аналогичное уравнение и для сверхзвуковых течений. Дальнейшее преобразование уравнений годографа основано на обобщении преобразования Беклунда из теории поверхностей; см. статью Левнера [ L о е w n е г С. [10]
Из уравнений (8.1) и (8.2) мы видим, что при заданной форме тела, а следовательно при заданном потенциальном течении U ( x), развитие пограничного слоя зависит только от одного параметра Re. Путем дальнейшего преобразования уравнений (8.1) и (8.2) можно привести их к такому виду, который не содержит числа Рейнольдса. [11]