Аналитическое приближение

Cтраница 1

Аналитическое приближение (8.5) построено в предположении, что: 1) скорость имин в минимуме зависимости v ( E) слабо зависит от концентрации примесей; 2) скорость дрейфа носителей vn линейно меняется с изменением подвижности носителей. [1]

Известны хорошие аналитические приближения для этих величин [ 59, с. [2]

Топология аналитического приближения кЕ ( х) проще, если число критических точек меньше, и целесообразно найти приближение с наименьшим числом критических точек. С другой стороны, простые аналитические представления, например полиномиальные, не обязательно имеют простые топологии. Тем не менее полиномы легко построить, их преимуществом являются свойства дифференцируемости и их анализ относительно прост. Интерполяционные и соприкасающиеся полиномы, воспроизводящие соответственно значения функции [ f, l, а также градиенты ( gt, в определенных точках дг; ) f, , могут быть получены в явном виде. [3]

Ганзен улучшил аналитическое приближение настолько, что, по общему мнению современников, лунная теория считалась полностью завершенной, поскольку координаты Луны, определенные лучшими наблюдателями с 1750 по 1850 г., очень близко совпадали с вычисленными положениями. Однако по теории Делоне ( 1867), в которой были получены в буквенной форме все неравенства до седьмого порядка ( и даже иногда до девятого), получались числовые коэффициенты, очень близкие к коэффициентам Ганзена. [4]

После перехода к пределу вид выбранного аналитического приближения уже не имеет значения. [5]

Наряду с приближенными численными решениями самостоятельный интерес представляют аналитические приближения, позволяющие в наглядном виде найти зависимость константы скорости диссоциации от основных параметров задачи. [6]

В подавляющем большинстве случаев для эмпирического распределения можно получить хорошее аналитическое приближение, если использовать плотность стандартного нормального распределения р ( х) и некоторые ее производные. [7]

Точного решения уравнения (8.3.27) получить не удается, однако можно найти хорошее аналитическое приближение. Если отношение энергии сигнала к спектральной плотности шума велико ( Q / G0 1) при любых априорно возможных значениях амплитуды ( в гл. [8]

Если выборочное распределение не согласуется с законом нормального распределения, иногда удается получить хорошее аналитическое приближение при помощи Л - ряда Шарлье. [9]

Однако вследствие разнообразия факторов и условий, встречающихся в фотосинтезе, мало вероятно, чтобы какое-либо аналитическое приближение оказалось одинаково удовлетворительным для всех изучаемых случаев. [10]

Однако в большинстве случаев l / m kT / A, поэтому в выражении (9.12) величина nAfkT является приемлемым аналитическим приближением для п при описании экспериментальных результатов. [11]

Численные результаты, полученные методом Монте-Карло, играют для ОКП роль экспериментальных данных, сопоставление с которыми позволяет оценить область применимости различных аналитических приближений. Важно, чтобы при такой экстраполяции выполнялись общие ограничения, справедливые для ОКП любой неидеальности. [12]

По изложенным выше соображениям в этом случае использовать истинные орбитали Хартри - Фока не удается; в качестве альтернативы можно воспользоваться аналитическим приближением для этих орбиталей, которое можно найти с помощью метода Рутана. Эти данные подтверждают, что получаемые таким образом волновые функции действительно хорошо аппроксимируют функции, которые могли бы быть получены в строгом методе Хартри - Фока. [13]

Приближение Малликена для интеграла ( г /, kk. [14]

Одноцентровые ( и, и) и двухцентровые интегралы ( ii, jj), ( ij, / /) и ( / /, ij) можно вычислить с использованием слейтеровских орбиталей ОСЦ или аналитических приближений для ССП АО, которые можно найти методом Рутана. Это справедливо и для интегралов, включающих три или четыре различных орбитали - ( ij, kk), ( ij, ik) и ( ij, kl), - при условии, что они представляют собой АО не более чем двух различных атомов. [15]

Страницы: 1 2