Cтраница 2
Вт-1 - см - с-1 / 2 ] и /) ] Вт-1 с-1 / 2 ] - приведенные обратные пороговые чувствительности тепловых и квантовых приемников радиации соответственно; mz - количество сигналов, определяющих уровень шума квантовых приемников радиации, пропорциональный [ т2Ф ( а) ] 1 / 2, Апр - площадь чувствительной поверхности приемника. Следует отметить, что соотношения ( 13) и ( 14) предложены в работе [13], тем не менее приведены в связи с рассмотрением методики оценки [ И ], поскольку многие аналогичные выражения, используемые при оценке эффективности, либо к указанному виду приводятся, либо из него вытекают. [16]
Теоретически порог чувствительности квантовых приемников определяется флуктуацией падающего излучения - фотонным шумом, связанным с дискретным, квантовым, характером электромагнитного излучения и квазпслучайным характером испускания фотонов источником. Практически же у большого числа реальных квантовых приемников порог чувствительности часто определяется другими флуктуапшшнымп процессами, такими, как шум сопротивления ( шум Джонсона), дробовой шум. [17]
Принципиально новое третье направление основано на применении одновременно смотрящих, т.е. фокально-плоскостных ( FPA - Focal Plane Array), твердотельных многоэлементных матриц без использования вообще оптико-механических систем развертки изображения. При этом, для обеспечения высокой температурной чувствительности матрицы на квантовых приемниках должны иметь криогенное охлаждение. При использовании пироэлектрических матриц исключаются вауумная электронная оптика и фокусирующе-отклоняющая система. [18]
Яркость источника при определении добротности предполагается такой, что отношение сигнал / шум на выходе прибора равно единице. Величина а в приведенном уравнении равна единице, если погрешность определяется флуктуациями светового потока ( квантовые приемники), и а 2, если погрешность зависит от собственных шумов приемника ( тепловые приемники), и - геометрический фактор прибора, R - его разрешающая сила. [19]