Призма - глан
Cтраница 1
Призма Глана ( рис. 19 6) лучше приспособлена для работы в ультрафиолетовой области. Пленка воздуха, разделяющая два клина призмы, устраняет все трудности, связанные с поглощением в разделяющем слое. Используемое угловое поле обусловлено полным отражением как обыкновенного, так и необыкновенного лучей. [1]
Призма Глана - Фуко пропускает сквозь себя волну на частоте tOi и отклоняет волну на частоте co2w - i. Впрочем, до отклонения дело не доходит: волна частоты а2 просто не генерируется. [2]
 |
Призма Франка-Риттера. [3] |
Призма Глана с воздушным промежутком показана на рис. 47, а ( симметричное поле зрения 8), а на рис. 47, б - схема выреза призмы из кристалла исландского шпата. [4]
 |
Двойная призма Франка Риттера.| Показатели преломления опеивающих. [5] |
Призма Глана с воздушным промежутком показана на рис. 1.33, а ( симметричное поле зрения 8), а на рис. 1.33, б - схема выреза призмы из кристалла исландского шпата. [6]
Призма Глана - Томпсона состоит из прямоугольной призмы кальцита, вырезанной так, что ее оптическая ось перпендикулярна длине призмы. [7]
 |
Призма типа Глана - Томсона. [8] |
Пучок света, проходящий через призму Глана - Томсона, внутри призмы разделяется на два взаимно-перпендикулярно поляризованных пучка с колебаниями в плоскости чертежа и перпендикулярно к ней. Призма состоит из двух частей, склеенных по диагональной плоскости прозрачным веществом ( например, пихтовой смолой, льняным маслом, глицерином, иногда даже водой и пр. Если при этом подобрать угол а так, чтобы он был меньше угла полного внутреннего отражения для необыкновенного пучка лучей и больше соответствующего угла для обыкновенного пучка лучей, то из призмы выйдут только необыкновенные лучи; обыкновенные же полностью отразятся на диагональной грани и поглотятся зачерненной боковой гранью призмы. [9]
С помощью анализатора 7V, например призмы Глана - Томсона, можно интенсивности обоих пучков уравнять. [10]
Применение поляризационных ослабителей ( например, призмы Глана или стопы из плоскопараллельных пластин) в сварочных установках с рубиновым лазером позволяет осуществить плавную регулировку выходной энергии без изменения других параметров сварочного режима. Недостатком этого метода являются высокая стоимость поляризационных призм, большие габаритные размеры стопы пластин. [11]
Образец освещается фильтрованным светом, поляризованным с помощью призмы Глана - - Томпсона в вертикальной или горизонтальной плоскости. Флуоресценцию регистрируют двумя фотоумножителями, расположенными один против другого в направлениях, перпендикулярных направлению распространения возбуждающего света. Через призму Глана - Томпсона перед одним из фотоумножителей проходит только горизонтально поляризованный свет, и сигнал с этого фотоумножителя служит сигналом сравнения. Через призму Глана - Томпсона перед вторым фотоумножителем ( измеряющий фотоумножитель) проходит только вертикально поляризованный свет. Если возбуждающий свет поляризован горизонтально, то пучки флуоресценции образца в направлении обоих фотоумножителей не поляризованы, и поэтому их сигналы пропорциональны / х - Сигналы при этом положении уравнивают с помощью специальной схемы. Для измерения отношения I JI сигналы с фотоумножителей уравниваются поворотом четвертой призмы Глана - Томпсона, через которую свет проходит к измеряющему фотоумножителю. Зная угол поворота, необходимый для уравнивания сигналов с фотоумножителей, можно вычислить отношение / L / / H - В статье Вебера приведено подробное описание прибора, теории измерений и величины систематических ошибок. [12]
L - кварцевая линза; С - кювета; Р - призма Глана - Томпсона; F - фильтр флуоресценции; РМ-фотоумножитель; G - гальванометр. [13]
Спектрофотометр Кенига-Мартенса содержит обе составные части поляриметра Корню: призму Волластона и призму Глана, а следовательно, не требует при измерениях установки дополнительных поляризационных устройств. Работа с ним производится так же, как с поляриметром Корню. Обе щели прибора освещаются но возможности равномерно исследуемым светом люминесценции. Для измерения необходимо, чтобы максимальные колебания в излучении света люминесценции происходили в горизонтальном или вертикальном направлении, что всегда возможно осуществить соответствующим расположением светового вектора возбуждающих лучей. В этих условиях одно поле спектрофотометра будет освещено светом иотока люминесценции Ji, имеющим наибольшие колебания, второе - потоком J2, с наименьшими колебаниями. Поворотом окулярного глаиа добиваются равенства обоих полей. [14]
Если пропустить монохроматическое излучение через линейный поляризатор ( поляроид, призму Николя, призму Глана и др.), то оно становится линейно поляризованным. Это означает, что за поляризатором электрический вектор Е колеблется только в одной плоскости, которая совпадает с плоскостью колебаний, пропускаемых поляризатором. Взаимодействие линейно поляризованного излучения с оптически активной средой ( кристаллом, жидкостью, газом, раствором вещества) приводит к повороту азимута поляризации на угол а, который, в частности, пропорционален концентрации вещества С и толщине b слоя исследуемого раствора: а а0СЬ, где а0 - удельный угол, зависящий от рода вещества и длины волны излучения. [15]
Страницы: 1 2