Диэлектрическая призма

Cтраница 1

Диэлектрическая призма в открытых линиях и открытых резонаторах особенно широко используется в связи с задачами освоения миллиметрового, субмиллиметрового и светового диапазонов электромагнитных волн и колебаний. [1]

Диэлектрическая призма является ключевой структурой для широкого класса устройств в различных разделах классической физики. К сожалению, до сих пор неизвестно строгое решение задачи дифракции плоской волны на диэлектрическом клине. Более того, только недавно получено полное геометрооптическое решение для неограниченного клина. [2]

Диэлектрическая призма, при помощи которой преодолеваются изломы линии на относительно небольшие углы Ф ( О / я 1), является одним из элементов квазиоптической линии связи. [3]

Диэлектрическая призма с двумя металлизированными гранями позволяет исключить излучение из соответствующих граней за счет полного отражения волны от металла. От других двух граней отражение обусловливается явлением полного внутреннего отражения. Ключевая задача для такой структуры точно не рассмотрена, и поэтому нужно воспользоваться каким-нибудь приближенным подходом. Поскольку колебания в призме существуют за счет полного внутреннего отражения от граней у b, х ЕЕ ( - а, а), имеет смысл рассматривать плоские волны, падающие на эти грани под малыми ( скользящими) углами, а стало быть, можно вдоль этих направлений выделить быстроменяющиеся множители. [4]

Диэлектрическая призма в ленточном открытом резонаторе по схеме рис. 21, в может быть рассмотрена аналогично, если на краях резонатора х а поставить импедансные граничные условия резонансного типа (4.4.3), либо более общие условия, учитывающие еще и наличие границы раздела диэлектрик - воздух, х а I. Такой подход был в свое время развит в работе [497] ( см. текст [ 12; § 6.4 ]) применительно к дисковому открытому резонатору с круглой металлической решеткой. [5]

Диэлектрическая призма как возбудитель линии поверхностной волны ( см. рис. 19, в-з) находит самое широкое применение. Все данные для такого расчета у нас уже подготовлены в предыдущих пунктах. Вместо задачи о вводе излучения в световод удобнее проводить, основываясь на теореме взаимности, рассуждения относительно ввода излучения из световода в призму. Рассмотрим схему, показанную на рис. 101, а. Световод образован пленкой толщины 6Х с диэлектрической проницаемостью е расположенной на идеально проводящей поверхности. На некотором участке S поле поверхностной волны задевает призму. [6]

Как оказалось, отличие это обязано наличию в составе отраженного и преломленного лучей пучков высших порядков ( ср. Диэлектрическая призма в устройствах интегральной оптики и световодной технике конструктивно и технологически оказалась весьма удобным и главное эффективным с электродинамической точки зрения устройством. На выбор каждого из этих способов возбуждения влияет в основном соотношение между эффективной толщиной микроволновода ЛЭф и длиною волны К. При Лэф / А, 1 мы имеем дело с так называемым одноволновым световодом, у которого разность между показателями преломления несущего слоя и окружающего пространства мала. В силу этого поперечные размеры несущего слоя существенно превышают Я, стало быть, торец такого волновода представляет большую апертуру, удобную для ввода ( вывода) энергии. Это обстоятельство хорошо известно в теории возбуждения радиоволповодов более длинноволновых диапазонов. Ситуация / г. 3ф / А, 1 имеет место и в случае слабого замедления, когда поле поверхностной волны имеет большую протяженность, чем весь направляющий слой. [7]

К расчету величины принимаемого сигнала. [8]

Метод полного внутреннего отражения может эффективно применяться для контроля дефектов типа расслоений в относительно толстых изделиях и для измерения диэлектрических характеристик тонких листовых материалов. Основным элементом схем, реализующих метод, является симметрическая диэлектрическая призма, основание которой контактирует с исследуемым объектом. На двух боковых гранях устанавливаются идентичные рупоровые антенны, заполненные диэлектрическим материалом, аналогичным материалу призмы, для согласования ввода и вывода электромагнитной энергии от генератора к детектору. [9]

Ввод ( вывод) излучения в диэлектрические пленки и световоды представляет важную задачу интегральной оптики ( см. также пп. На рис. 19 показан ряд примеров по применению диэлектрической призмы в качестве возбудителя линий интегральной оптики. [10]

При этом преимущество было отдано применениям диэлектрических тел различной формы в коротковолновых диапазонах электромагнитных волн, включая и традиционный для однородной призмы диапазон видимого света. Было построено полное геометрооптиче-ское решение о падении плоской волны на однородную диэлектрическую призму. При этом удалось показать, что число геометро-оптических лучей, попадающих в каждую точку грани, а равно и в любую другую, не принадлежащую граням клина точку пространства, является конечным. [11]

Страницы: 1