Техническое приложение

Cтраница 2

К выводу уравненш неразрывности в гидравлической форме. [16]

В технических приложениях существенное значение имеет гидравлическая форма записи закона сохранения массы. [17]

В технических приложениях энергетический спектр процесса часто определяют только для положительных частот. [18]

В технических приложениях энергетический спектр часто определяют только для положительных частот. [19]

В технических приложениях очень редко встречаются настолько большие скорости взвеси, что влияние сжимаемости газа становится существенным. [20]

Изменение спектров ЧМ - и ФМ-сигналов при изменении частоты модуляции. [21]

В технических приложениях приходится анализировать АЧМ-сигналы, возникающие обычно при суперпозиции колебаний с разными, но близкими частотами. При этом можно пользоваться общим описанием таких сигналов (5.68), (5.67), где Um ( t) и ( a ( t) реально изменяются во времени. [22]

Вольт-амперная характе - [ IMAGE ] Вольт-амперная характеристика лам-ристика проводника, подчиняю - почки накаливания. Сила тока измеряется по-щегося закону Ома еле установления стационарного значения тем. [23]

В технических приложениях для описания процессов в электрических цепях часто используется понятие вольт-амперной характеристики. Ее наклон определяется сопротивлением R рассматриваемого устройства. [24]

В технических приложениях, в частности, в вибродиагностике, энергетический спектр - определяется только для положительных частот. [25]

В технических приложениях широко используют квазиодномерные модели неустановившихся потоков. В таких моделях состояние потока рабочей среды в каждый момент времени характеризуется усредненными по сечению значениями давления, скорости и плотности. При этом в уравнения вводятся полученные при усреднении по сечению потока перечисленные гидродинамические величины с коэффициентами количества движения, кинетической энергии и гидравлического сопротивления. Ввиду недостаточной изученности неустановившихся течений в гидродинамических расчетах долгое время использовали только квазистационарные значения коэффициентов, которые определяются, если реальный неустановившийся поток заменить сменяющейся во времени последовательностью установившихся потоков. Квазистационарные коэффициенты находят по экспериментальным зависимостям и формулам гидравлики. [26]

В технических приложениях значительно более важное значение имеет теплообмен, связанный не с ламинарным, а с турбулентным течением. Однако в этом случае получаются значительно более сложные соотношения, так как теперь во все расчеты входит, кроме коэффициента теплопроводности, коэффициент Ад, величина которого зависит от расстояния от стенки. На стенке этот коэффициент имеет значение, равное нулю; внутри трубы он увеличивается по мере приближения к оси трубы, и притом тем сильнее, чем больше число Рейнольдса. Для большей части жидкостей, за исключением расплавленных металлов, коэффициент теплопроводности довольно мал, поэтому в них коэффициент Ад достигает значения, большего А, уже вблизи стенок. Следовательно, при турбулентном течении возникает ядро потока, в котором вследствие сильного перемешивания разности температур сравнительно невелики; но зато в тонкой пограничной зоне градиент температуры очень велик. Отсюда ясно, что явления, происходящие в пограничной зоне играют решающую роль в обмене теплом между жидкостью и стенкой. Точное исследование этих явлений при помощи уравнения ( 98) связано с очень сложными вычислениями и, кроме того, с необходимостью очень точного знания изменения скорости в непосредственной близости от стенок. Можно значительно облегчить вычисления и в то же время получить достаточно хорошие результаты, если разбить весь поток на две следующие зоны: на пограничную, примыкающую к стенкам трубы, и на зону, образующую ядро потока. В пограничной зоне течение ламинарное, и поэтому здесь в процессе теплообмена играет роль только теплопроводность. В ядро потока коэффициент теплопроводности А мал по сравнению с коэффициентом Ад, и поэтому здесь основную роль играет турбулентный перенос тепла. [27]

В технических приложениях часто приходится иметь дело с газовыми процессами при постоянном значении одного из параметров состояния. Газовые процессы, при которых величина одного из параметров состояния сохраняется неизменной, так называемые изопроцессы), подчиняются эмпирическим газовым законам. [28]

В технических приложениях обычно вместо приращения функции рассматривают ее дифференциал. Это приводит к сильным упрощениям в вычислениях. Можно показать, что эта ошибка приблизительно равна A ( dx) 2, где А - некоторая постоянная. С уменьшением dx эта ошибка быстро стремится к нулю. [29]

В технических приложениях часто решается обратная задача - путем определения проекций на базисные оси находится искомый вектор. Аналогичная картина имеет место при исследовании граничных задач математической физики, когда искомое решение рассматривается как элемент функционального пространства. На этой основе идеи классических методов решения задач статики или задач динамического равновесия, известные в механике, нашли дальнейшие обобщения при разработке методов решения дифференциальных уравнений математической физики, в том числе уравнений теплопроводности. К числу таких методов относится метод ортогональной проекции или метод Бубнова - Галеркина. Изложим этот метод применительно к решению следующей граничной задачи. [30]

Страницы: 1 2 3 4