Применимость - приближение
Cтраница 2
Исследуется вопрос о применимости приближения локальной плотности, лежащего в основе практических приложений метода функционала плотности, для вычисления обменно - корреляционной части свободной энергии многоэлектронной системы. В области плотностей и температур, где электронный газ слабо неоднороден и характеризуется слабым взаимодействием, выявлены механизмы нарушения локальности, связанные с совпадением величин масштаба неоднородности и радиуса экранирования Дебая. Выяснено, что приближение локальной плотности буквенно оправдано лишь в пределе высокой плотности, а в обратном пределе высоких температур оно несправедливо и численно. Кратко обсуждается ситуация в области, где электронный газ сильно неоднороден. [16]
Грубые оценки интервала применимости приближения слабофазового объекта [ см. (13.6) и (13.12) ] подтвердили Гринтон и Каули [171], которые провели подробные n - волновые расчеты интенсив-ностей изображения для моделей контрастированных биологических объектов, воспользовавшись вычислительными методами, изложенными в конце гл. [17]
Иными словами, для применимости приближения не должна быть велика сила F - U и ее производные по координате. [18]
Рассмотрим теперь ограничения на применимость приближений. [19]
Условие Aff l соответствует применимости геометрического приближения. При NF S1 необходимо учитывать волновые свойства электромагнитного излучения. [20]
Может возникнуть вопрос о применимости приближения эффективной массы для электрона, волновая функция которого в достаточно сильном электрическом поле в направлении, перпендикулярном поверхности, затухает на расстоянии порядка нескольких межатомных. Этот вопрос, обсуждавшийся в работах [1594, 1595], возникает при рассмотрении долинного расщепления ( см. § 1 гл. Проверка с более высокой точностью невозможна, так как требует дополнительных данных о структуре границы раздела. Предполагается, однако, что использование приближения эффективной массы в меньшей степени ограничивает точность приводимых расчетов по сравнению с ненадежностью оценок многочастичных эффектов и недостатком информации о физических параметрах системы. [21]
Для количественного определения области применимости приближения Онсагера оценим порядок величины третьего вириального коэффициента С раствора стержней. [23]
 |
Схема интерферометра с источником конечных размеров.| Схема эксперимента с созданием разности хода когерентных волн. [24] |
Переходим к численным оценкам применимости приближения плоской падающей волны, которой соответствует изложенная теория прибора. Как известно, антикатод рентгеновской трубки в совокупности с диафрагмами на пути пучка формирует сферическую падающую волну, которая может быть аппроксимирована суперпозицией плоских волн. Однако использование толстых поглощающих кристаллов радикально меняет ситуацию. Это, в свою очередь, соответствует эффективной ширине источника рентгеновских лучей в 2 5 мкм и такой же ширине области, прозрачной для этого источника, на входной поверхности St. Поперечный размер френелевской зоны на SL от указанного малого источника составит примерно 30 мкм, что при ширине источника 2 5 мкм с избытком обеспечит постоянство фазы вдоль фронта падающей волны. [25]
Не вдаваясь в подробности условий применимости приближения Берна, отметим лишь, что это приближение всегда пригодно при достаточно большой энергии рассеиваемых частиц. [26]
Последнее означает, что условия применимости макроскопического приближения не выполняются и, следовательно, классический анализ проблемы зарождения может претендовать только на качественное, но не количественное описание явления. Основные результаты этого анализа приводятся ниже. [27]
Это и есть точный критерий применимости приближения геометрической оптики. [29]
Необходимо отметить, что условие применимости приближения диффузионного пограничного слоя накладывает ограничение снизу на величину числа Пекле. [30]
Страницы: 1 2 3 4