Пример - предыдущий параграф
Cтраница 2
В свете этих результатов мы еще раз рассмотрим примеры предыдущего параграфа. [16]
 |
Поле двух параллельных цилиндров конечного радиуса. [17] |
Мы можем, однако, использовать результаты, полученные в примере предыдущего параграфа, для поля двух бесконечно тонкий проводов. [18]
В случае, когда линии раздела и внешняя граница области S - концентрические окружности, как в примерах предыдущего параграфа, задача легко решается в конечном виде. [19]
Оказывается, однако, что при измерении скорости может быть допущена гораздо большая ошибка, чем это было принято в примере предыдущего параграфа. [20]
На рис. 7.13, в представлен график зависимости безразмерного времени от безразмерной длины поверхности контакта ( кривая 2) для приведенных в примере предыдущего параграфа значений / пх и т2 при a 80 в случае деформирования мембраны постоянным во времени давлением. [21]
Таким образом, несущественное состояние обладает тем свойством, что из него можно с положительной вероятностью попасть в некоторое другое состояние, но из этого другого состояния вновь вернуться в первоначальное ( несущественное) состояние уже нельзя. Среди примеров предыдущего параграфа мы рассмотрим сейчас пятый - блуждание частицы между двумя поглощающими стенками. [22]
Когда человек занимает деньги и дает свой вексель, он, по существу, продает его на время до Чаты погашения. В примере предыдущего параграфа Иванов фактически продал Петрову за 4000 руб. расписку о том, что через четыре месяца он выкупит ее за 4076 руб. Сумма в 4000 руб. является выручкой. Сумму в 76 руб. можно рассматривать как дисконт от суммы погашения - 4076 руб. Четыре месяца спустя, когда Иванов возместит 4076 руб., 76 руб. будут процентом цля Петрова за его инвестицию в сумме 4000 руб. на четыре месяца. [23]
Своеобразие уравнений термодинамики обусловлено тем, что приращение количества подведенного тепла не выражается полным дифференциалом. В то же время дифференциал дЕ подведенной энергии всегда является полным дифференциалом, пока мы рассматриваем, как это имело место в примерах предыдущих параграфов, склерономные системы. [24]
Следовательно, при достаточно больших значениях - 2 In / гипотеза f ( X, ф) с гарантией может быть отвергнута на основе критерия, построенного для общего семейства гипотез. Такой критерий может быть полезен на практике, особенно для большого числа наблюдений. В примере предыдущего параграфа этот критерий выполняется при больших N и поэтому он состоятелен. [25]
Основные формулы для аэродинамической силы и момента используются, таким образом, двояко. В аэродинамической лаборатории определяются силы и моменты, которые действуют на модель при определенной скорости потока, затем по этим данным и заранее известным размерам модели вычисляются ее коэффициенты сопротивления. Такие вычисления были продемонстрированы в примерах предыдущего параграфа. [26]
Но тогда сила, с которой она может давить на тело т, будет очень мала и не сможет заметно изменить скорость тела. Между тем, находясь вблизи центра, тело обладает малой скоростью у, нормальной к штанге, так как расстояние до оси вращения мало. Механизм возникновения деформации принципиально такой же, как и в примерах предыдущих параграфов. Разница заключается лишь в том, что после того, как тело дойдет до конца штанги и остановится, деформация штангн исчезнет. Если штанга достаточно жестка, то ее деформации, возникающие при движении, заметить не удастся. [27]
 |
Блок-схема двухконтурной линейной системы. [28] |
Рассмотрим замкнутую систему, в которой есть переменные состояния ( например, и. На рис. 17.14 показана блок-схема такой линейной системы; входные сигналы ( например, ит и 7 или моп) полагаются равными нулю, поскольку их присутствие не оказывает влияния на устойчивость. Для силовой части преобразователя эти две ПФ входят в матричную передаточную функцию Н, ( s) и могут быть определены различными способами, как было показано в примерах предыдущего параграфа. [29]
Страницы: 1 2