Cтраница 2
Энергия альфа-распада Qa - сумма кинетической энергии частицы, образовавшейся в процессе распада, и энергии отдачи атома в системе отсчета, в которой излучающее ядро до его распада находится в состоянии покоя. [16]
При альфа-распаде дочернее ядро может образоваться в возбужденном состоянии. В этом случае энергия возбужденного ядра чаще всего выделяется в виде 7-кванта. Поэтому альфа-распад сопровождается 7-излучением. [17]
При альфа-распаде дочерний элемент приобретает массу, на 4 единицы меньшую массы материнского элемента, а по отношению к последнему располагается в периодической системе на две клетки левее. [18]
При альфа-распаде атомных ядер довольно часто часть энергии альфа-распада может пойти на возбуждение ядра-продукта. Ядро-продукт спустя короткое время после вылета альфа-частицы испускает один или несколько гамма-квантов и переходит в нормальное состояние. Таким образом, альфа-распад радиоактивных ядер может сопровождаться испусканием гамма-квантов. На рисунке 311 схематически изображен альфа-распад ядра изотопа урана U. Горизонтальными линиями со штрихов кой на схеме отмечены основные энергетические уровни исходного ядра к ядра-про. Альфа-распад с образованием возбужденного ядра отмечается косой линией, соединяющей основной уровень исходного ядра с одним из возбужденных уровней ядра-продукта. Переходы возбужденных атомных ядер в нормальное состояние путем испускания гамма-квантов обозначаются вертикальными линиями, соединяющими на диаграмме уровни, между которыми совершаются переходы. [19]
Нельзя приписать альфа-распад завершению какого-либо процесса, протекающего во времени в ядре: ядро всегда в одинаковой степени готово к распаду. На это указывает неизменность закона распада во времени. [20]
В явлении альфа-распада следует различать два этапа: 1) образование а-частицы в ядре из нуклонов и 2) испускание а-частицы ядром. Последовательная теория а-распада должна дать удовлетворительное количественное объяснение первому и второму этапу распада, и это объяснение должно находиться в полном согласии с эмпирически найденными закономерностями и особенностями этого процесса. К сожалению, такой теории в настоящее время еще не имеется. [21]
Энергетическая возможность альфа-распада определяется тем, что сумма масс частиц - продуктов распада должна быть меньше массы исходного ядра. [22]
В случае альфа-распада налагается иное граничное условие: в бесконечности волновая функция имеет комплексный вид (31.28), отвечающий расходящейся сферической волне. [23]
Поэтому теория альфа-распада была построена лишь в 1928 г. ( Гамов, Кондон, Герни) после появления квантовой механики. [24]
В процессе альфа-распада ядра теряют положительно заряженные ядра гелия, в результате чего заряд ядра элемента уменьшается на два положительных заряда. [25]
Применительно к альфа-распаду достаточно пользоваться только самыми общими чертами этой модели. На больших расстояниях от ядра, больших чем 10 - 12 см, никакие специфические ядерные взаимодействия не проявляются. [26]
Поскольку при альфа-распаде А меняется на четыре ( ДЛ 4), а при бета-распаде остается неизменной ( ДЛ 0), тип массового числа Л 4 - - г1 ( п и 1 - целые числа, причем rii Q, 1, 2, 3) для элементов, входящих в одно и то же радиоактивное семейство, сохраняется. [27]
Образуется при альфа-распаде радия-226. [28]
Для создания модели альфа-распада необходимо рассмотреть два типа сил. Известно, что одинаковые по знаку заряды отталкиваются друг от друга в соответствии с законом Кулона, и следует считать, что этот эффект имеет место для ядра и альфа-частицы, находящейся на некотором расстоянии от ядра. Однако, когда альфа-частицы подходят достаточно близко к ядру, то на некотором расстоянии от него должна быть точка, в которой начинает преобладать значительно большая сила, которая действует на очень малом, расстоянии и удерживает альфа-частицы в ядре. Другими словами, эта сила очень велика на поверхности ядра, но равна нулю уже на некотором малом расстоянии от поверхности ядра. Когда положительно заряженная частица приближается к ядру. В этой точке начинают преобладать короткодействующие силы, которые дают потенциальный минимум внутри ядра. Максимум в непосредственной близости к поверхности ядра называют кулоновским, или потенциальным барьером. Именно этот барьер альфа-частица в классическом понимании и должна преодолеть для того, чтобы вылететь из ядра. Так как высота потенциального барьера для 238U равна, по крайней мере, 8 78 Мэв, то с этих позиций довольно трудно понять, как альфа-частица с энергией только 4 2 Мэв может вылететь из этого ядра. [29]
Для создания модели альфа-распада необходимо рассмотреть два типа сил. Известно, что одинаковые по закону заряды отталкиваются друг от друга в соответствии с законом Кулона, и следует считать, что этот эффект имеет место для ядра и альфа-частицы, находящейся на некотором расстоянии от ядра. Однако когда альфа-частицы подходят достаточно близко к ядру, то на некотором расстоянии от него должна быть точка, где начинает преобладать значительно большая сила, которая действует на очень малом расстоянии и удерживает альфа-частицы в ядре. Другими словами, эта сила очень велика на поверхности ядра, но равна нулю уже на некотором малом расстоянии от поверхности ядра. Когда положительно заряженная частица приближается к ядру, существенным является только кулоновское отталкивание, и оно действует до тех пор, пока частица не достигает поверхности ядра в точке Ro - В этой точке начинают преобладать короткодействующие силы, которые дают потенциальный минимум внутри ядра. Максимум в непосредственной близости к поверхности ядра называют кулоновским, или потенциальным барьером. Именно этот барьер альфа-частица в классическом понимании и должна преодолеть для того, чтобы вылететь из ядра. [30]