Cтраница 2
Лагранж ( 1736 - 1813) связал принцип Германа - Эйлера - Даламбера с общим принципом статики - принципом возможных перемещений и придал ему удобную для практического применения форму. [16]
Лагранж ( 1736 - 1813) связал принцип Германа - Эйлера - Даламбера с общим принципом статики - принципом возможных перемещений - и придал ему удобную для практического применения форму. [17]
Принцип Даламбера имеет лишь внутреннее сродство с принципом Германа - Эйлера и был найден позднее его. [18]
Приведенный вывод называют началом Д Аламбера ( или принципом Германа - - Эйлера - Д Аламбера); он может быть применен не только к материальной точке, но и к твердому телу или к системе тел. Рис ] 84 В последнем случае он формулируется следующим образом: если ко всем реально действующим силам, приложенным к движущемуся телу или системе тел, приложить силы инерции, то полученную систему сил можно рассматривать как находящуюся в равновесии. [19]
К механической системе, состоящей из балки, лебедки и бадьи, применяем принцип Германа - Эйлера - Даламбера. [20]
К механической системе, состоящей из балки, лебедки и бадьи, применяем принцип Германа - Эйлера - Даламбера. Заменяем действие заделки реакцией RA, в данном случае вертикальной. [21]
В табл. 13 показано, как решать эту задачу с помощью основного уравнения динамики, принципа Германа - Эйлера - Даламбера, уравнения изменения количества движения, уравнения изменения кинетической энергии. [22]
Таким образом, равенства ( б), ( в) и ( г) являются следствиями уравнения ( а); в этом заключен глубокий смысл: все теоремы динамики представляют собой результат математических преобразований второго закона Ньктона для материальной точки. Основное уравнение, принцип Германа - Эйлера - Даламбера н теоремы динамики материальной точки применимы для решения любой задачи, но каждое из них позволяет рассматривать одно и то же движение с различных точек зрения. [23]
Таким образом, при движении материальной точки в каждый данный момент времени активная сила Р, реакция связи N и сила инерции Q взаимно уравновешиваются. Это положение называют принципом Германа - Эйлера - Даламбера. [24]
Здесь т - - масса элементарной частицы тела; ati г р - - величина касательного ускорения элементарной частицы; ani - величина нормального ускорения ее; р - - расстояние от частицы до оси вращения. Поскольку в рассматриваемую систему сил включены силы инерции, согласно принципу Германа - Эйлера - Даламбера эту систему можно считать находящейся в равновесии. [25]