Приращение - ток
Cтраница 3
Отношение приращения тока нагрузки к вызвавшему его приращению тока в обмотке подмагничи вания называется коэффициентом усиления магнитного усилителя по току. Этот коэффициент определяется наклоном характеристики усилителя. Простейшие схемы магнитных усилителей имеют сравнительно небольшой коэффициент усиления, поэтому для его увеличения применяется положительная обратная связь по току нагрузки. Схема подобного магнитного усилителя показана на рис. 5.15. Магнитные потоки, создаваемые обмотками переменного тока при протекании тока нагрузки, одинаковы по направлению и имеют постоянную составляющую, подмагничивающую сердечник. [31]
 |
Магнитный усилитель с внутренней положительной обратной связью по току нагрузки. [32] |
Отношение приращения тока нагрузки к вызвавшему его приращению тока в обмотке подмагничивания называется коэффициентом усиления магнитного усилителя по току. Этот коэффициент определяется наклоном характеристики усилителя. Простейшие схемы магнитных усилителей имеют сравнительно небольшой коэффициент усиления, поэтому для его увеличения применяется положительная обратная связь по току нагрузки. Схема подобного магнитного усилителя показана на рис. 1.15. Магнитные потоки, создаваемые обмотками переменного тока при протекании тока нагрузки, одинаковы по направлению и имеют постоянную составляющую, подмаг-ничивающую сердечник. Вентили В обеспечивают двух-полупериодное выпрямление тока нагрузки. [33]
Отношение приращения тока нагрузки к вызвавшему его приращению тока в обмотке подмагнйчивания называется коэффициентом усиления магнитного усилителя по току. Этот коэффициент определяется наклоном характеристики усилителя. Простейшие схемы магнитных усилителей имеют сравнительно небольшой коэффициент усиления, поэтому для его увеличения применяется положительная обратная связь по току нагрузки. [34]
Так как приращение тока насыщения за интервал an-as равно нулю, то второй интеграл правой части обращается в нуль. [35]
Выражения для приращений токов (1.59) и (1.60) называются теоремой вариаций, ЕЛИ теоремой о взаимных приращениях. [36]
Составляя выражения приращений токов и напряжений для схемы, показанной на фиг. [37]
Выражения для приращений токов ( 1 - 60), ( 1 - 61) называют теоремой вариации или теоремой о взаимных приращениях. [38]
Последнее выражение определяет приращение тока в ( п - - 1) - й полупериод. [39]
 |
Зависимость коэффициентов усиления составляющих транзисторов от тока.| ВЛХ диннстора. [40] |
Иначе говоря, приращение тока не сопровождается изменением напряжения на переходе П % и дифференциальное сопротивление структуры равно нулю. [41]
 |
Построение пусковой диаграммы ЭПС переменного тока со ступенчатым регулированием напряжения. [42] |
Для поддержания неизменными приращений токов необходимо по мере уменьшения UJQ уменьшать и разность приращений Ud при включении его следующей ступени. [43]
Параметры определяются по приращениям токов и напряжений вблизи рабочей точки транзистора. [44]
Таким образом, приращениям тока Дг В5 и потока ДФВ8 ветви, наблюдающимся при перемещении в условиях Фй const или ih const, соответствует приращение энергии AU Bsil AU BS2 ДФв8гВ8 / 2 A ( BS ( ФВ8 АФв5) / 2, соответствующее сумме площадей треугольников O DO и DCO. По той же причине в силу малости площади трапеции O ADC, равной ( Дг В5 А / В8) АФв5 / 2, это приращение энергии при Aq - - 0 не отличается по абсолютной величине от приращения энергии Д № В8 А / В8ФВ8 / 2, соответствующего площади треугольника О АО. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5